08Breathing modes of two-color Manakov vector solitons
Eur.Phys.J.D47,215–219(2008) DOI:10.1140/epjd/e2008-00008-4T HE E UROPEAN
P HYSICAL J OURNAL D
Breathing modes of two-color,Manakov vector solitons
in nonlocal media
M.Shen a,J.L.Shi,and Q.Wang
Department of Physics,Shanghai University,99Shangda Road,Shanghai200444,P.R.China
Received4June2007/Received in?nal form15October2007
Published online16January2008–c EDP Sciences,Societ`a Italiana di Fisica,Springer-Verlag2008
Abstract.The exact solutions for two color,Manakov vector solitons in strongly nonlocal media are ob-tained.For such solitons to exist,the ratio of the square of the beam widths must be inversely proportional to the ratio of the wave numbers.The sum of the incident powers must also be equal to a critical value.
The evolution of the beam widths is also discussed when the two-color,Manakov vector solitons undergo periodic oscillations.
PACS.42.65.Tg Optical solitons;nonlinear guided waves–42.65.Jx Beam trapping,self-focusing and defocusing;self-phase modulation–42.25.Kb Coherence–42.70.Df Liquid crystals
1Introduction
Nonlocal solitons have drawn considerable attention and have opened new directions in nonlinear science in re-cent years[1].It has been reported that nonlocal me-dia can support stable,multi-pole solitons[2].The self-bending[3]and mobility of discrete solitons[4]have been studied in nonlocal,nonlinear optical lattices.The interac-tion of nonlocal solitons has di?erent properties from soli-ton interaction in local media.For instance,an interesting consequence of the nonlocality is an attraction between nonlocal dark solitons[5]and between out-of-phase bright solitons[6],interactions which are always repulsive in local media.Furthermore,nonlocality tends to promote modu-lation instability in self-defocusing media,suppresses the modulation instability of the plane waves in self-focusing media[7],and prevents the catastrophic collapse of multi-dimensional beams in self-focusing media[8].Nonlocality also sustains stable,complex solitons structures,such as vortex solitons[9],coherent elliptic solitons[10]and in-coherent solitons[11–15].The long distance interaction of nonlocal solitons[16]and the nonlinear shift at the in-terface of nonlocal,nonlinear media[17]have also been discussed in detail.
The solitons discussed so far are described by a single nonlinear Schr¨o dinger equation(NLSE)for a scalar?eld. One must consider the interaction of several?eld compo-nents at di?erent frequencies or polarizations and simulta-neously solve a set of coupled NLSE’s.A solution of such a set of equations is called a vector solitons because of its multicomponent nature[18].The simplest vector solitons a e-mail:shenmingluck@https://www.sodocs.net/doc/0312746594.html, are known as shape preserving,self-localized solutions of such nonlinear coupled evolution equations.In local me-dia,both two-color,coherent vector solitons[19]and cou-pled,monochromatic,incoherent vector solitons have been previously predicted[20,21].In nonlocal media,the stabil-ity of vector solitons has been studied theoretically[22,23]. Alberucci et al.have recently investigated a novel class of vector solitons-namely,two-color,spatial solitons–in a ne-matic liquid crystal with highly nonlocal and anisotropic birefringent reorientational nonlinearity[24].
In this paper,the theoretical propagation of two-color, Manakov vector solitons in strongly nonlocal media is studied.We investigate the propagation of such soliton pairs with coupled Manakov vector equations.The soli-ton components have the same propagation direction,as opposed to the situation studied in reference[24],where the two Gaussian beams had paraxial angels of incidence. In this work,exact solutions of such soliton pairs are ob-tained in Gaussian form.For such solitons to exist,the ratio of the square of the beam widths must be inversely proportional to the ratio of the wave numbers.As well, the sum of the incident powers must be equal to a crit-ical value which depends on the initial conditions of the two-color,vector solitons,as well as on the properties of the nonlocal,nonlinear media.We also discuss the peri-odic oscillations of such vector solitons when the incident power does not satisfy the necessary conditions.
2The propagation model
We consider two mutually incoherent,one-dimensional beams with di?erent angular frequencies propagating
216The European Physical Journal D
along the z axis within a strongly nonlocal,Kerr-type non-
linear media.The propagation of two such beams satisfy
the following coupled Manakov vector equations:
i ?u
?z +12k 1?2u
?x 2+k 1
n 0δn (I )u =0,(1)
i ?v ?z +12k 2?2v ?x 2+k 2n 0δn (I )v =0,
(2)
δn (I )= R (x ?x )(|u (x ,z )|2+|v (x ,z )|2)dx ,(3)
R (x ?x )=1√πσexp
?(x ?x )2σ2
,(4)
where u ,v and k 1,k 2are the vector components and
wavenumbers of the two beams,respectively.R (x ?x )
is the normalized nonlocal response function,with a char-
acteristic width denoted by σ,a value which is much larger
than the beam width.We also assume that the medium
response distribution is a Gaussian function.In strongly
nonlocal media,the nonlocal response function R (x ?x )
can be expanded in a second order Taylor series with re-
spect to x about x =x [8,25,26],which yields δn (I )=
R 0P 0?12γP 0x 2,where R 0=R (x )|x =0is the maximum
of
the nonlocal response function,γ=?R (2)(x )|
x =0=
2/√πσ3>0and P 0=P u +P v = (|u |2+|v |2)dx is
the total incident https://www.sodocs.net/doc/0312746594.html,ing these assumptions,equa-
tions (1)and (2)can be rewritten as
i ?u
?z +12k 1?2u
?x 2+k 1
n 0(R 0P 0?12γP 0x 2)u =0,
(5)i ?v ?z +12k 2?2v ?x 2+k 2n 0(R 0P 0?1
2
γP 0x 2)v =0.(6)We look for solutions to equations (5)and (6)in Gaussian
function form [26]
u (x,z )=√
P
u exp [iθ1(z )][√πW 1(z )]1/2exp ?x 22W 21(z )+ic 1(z )x 2
,
(7)
v (x,z )=√P v exp [iθ2(z )][√πW 2(z )]1/2exp ?x 22W 22(z )+ic 2(z )x 2
,
(8)
where θ1,2are the phases of the complex amplitudes of the
two solutions,W
1,2(z )are the beam widths,and c
1,2(z )
represent
the phase-front curvature of the two beams,respectively.Inserting equations (7)and (8)into equa-
tions (5)and (6),we can obtain a set of di?erential equa-
tions for the parameters of the two-color,mutually inco-
herent vector beams
dθ1(z )
dz =k 1
n 0R 0P 0?12k 1W 21(z ),(9)
dW 1(z )
dz =2
k 1
c 1(z )W 1(z ),(10)dc 1(z )
dz =1
2k 1W 41(z )?2
k 1c 21(z )?k 1
2n 0γP 0,(11)dθ2(z )dz =k 2n 0R 0P 0?12k 2W 22(z ),(12)dW 2(z )dz =2k 2c 2(z )W 2(z ),(13)dc 2(z )dz =12k 2W 42(z )?2k 2c 22(z )?k 22n 0γP 0.(14)Combining equations (10),(11)and (13),(14)gives the evolution equations for the beam widths W 1(z )and W 2(z ),d 2W 1(z )dz 2?1k 21W 31(z )+γP 0n 0W 1(z )=0,(15)d 2W 2(z )dz 2?1k 22W 32(z )+γP 0n 0W 2(z )=0,(16)which describe the evolution dynamics of the widths of each of the two-color beams in strongly nonlocal media and show a competition between di?raction,nonlocality and nonlinearity.Assuming that at z =0the Manakov vector beams sat-isfy dW j =1,2(z )/dz |z =0=0,by integrating equations (15)and (16),we obtain dW 1dz 2+1k 12W 210 W 210W 21?1 +γP 0n 0 W 21?W 210 =0,(17) dW 2dz 2+1k 22W 220 W 220W 22?1 +γP 0n 0 W 22?W 220 =0.(18)If V (W j )=1k j 2W 2j 0 W 2j 0W 2j ?1 +γP 0n 0 W 2j ?W 2j 0 denotes the potential of the Manakov vector solitons,then equa-tions (17)and (18)depict a classical Newtonian equa-tion describing an e?ective particle with kinetic energy (dW j /dz )2moving in a potential V (W j ).The asymmetric potential created by the vector solitons is illustrated in Figure 1using the parameters n 0=3.0,k j =3×107(cor-responding to a wavelength in vacuum of λj =628nm),W j 0=10μm,and σ=10mm,thus satisfying the condi-tion that the width of the nonlocal response function must be much larger than the beam widths in a strongly nonlo-cal media.From Figure 1,we can see that as the incident power increases,the depth and width of the potential well will increase as well,which implies the Manakov vector beams are more con?ned and more strongly localized in the self-induced waveguide.3Two-color vector solitons Stationary,two-color Manakov vector solitons in strongly nonlocal media (corresponding to the ef-fective particles being located at the bottom of the potential well)can be obtained by setting {?V [W j (z )]/?W j (z )}|W j (z )=W j (0)=0.We can then obtain the critical power of the two mutually incoherent Manakov vector beams as,P cu =n 0k 21γW 410,P cv =n 0
k 22γW 420,(19)
M.Shen et al.:Breathing modes of two-color,Manakov vector solitons in nonlocal media217
Fig.1.Potential V[W j(z)]in a strongly nonlocal nonlinear
media for di?erent values of incident power P0.
where W10=W1(0)and W20=W2(0).When P cu=
P cv=P u+P v=P0,the Manakov vector solitons will
be stable during the propagation.From equation(19),we
can obtain that
W10 W20=
k2
k1
.(20)
It thus results that the ratio of the square of beam widths must be inversely proportional to the ratio of the wavenumbers for two-color Manakov vector solitons in strongly nonlocal media.The total incident power should also be equal to a critical value which depends on the ini-tial conditions of the two-color vector solitons as well as on the properties of the nonlocal nonlinear media.This is due to the fact that in strongly nonlocal Kerr media,the nonlinear refractive index depends on the incident power. The two-color vector beams with di?erent wavelengths but identical widths will never be stable in strongly nonlo-cal media.However,two beams with the same angular frequency and width can propagate stably if their total power satis?es the required value.In Figure2we show the widths of each component of the two-color Manakov vec-tor solitons in strongly nonlocal media.The width of the larger wavenumber beam must be smaller than the width of beam with the smaller wavenumber.The beam widths will increase when the degree of the nonlocality increases. This is because the nonlocality will e?ectively decrease the strength of the nonlinearity.The larger the nonlocal-ity(σ),the weaker the nonlinearity will be.Accordingly, as the di?raction of the beams will be stronger than the self-trapping e?ect,then the beam widths will increase with an increase in the nonlocality.From Figure2,we can also assert that the beam width will decrease with an in-crease in the total power.In strongly nonlocal media,the nonlinearity of the media depends on the incident power. When the incident power increases,the self-trapping ef-fect will be stronger than the
di?raction which leads to a decrease in the beam width.Fig.2.Widths of the two-color Manakov vector soliton ver-sus the degree of the nonlocality for di?erent values of total incident power P0.
It should be emphasized that by setting W1(z)= W1(0)=W10and W2(z)=W2(0)=W20in equa-tions(15)and(16),we can also obtain the the results discussed above.
4Oscillation of the two-color,Manakov vector solitons
When the total incident power does not satisfy the soli-tons existence condition,the beam widths of the two-color Manakov vector solitons will undergo periodic oscillations. Letting W1(z)/W10=Y1(z),W2(z)/W20=Y2(z),one can rewrite equations(17)and(18)as
dY1(z)
dz
2
=
m1[Y21(z)?1][η1?Y21(z)]
Y21(z)W210
,(21)
dY2(z)
dz
2
=
m2[Y22(z)?1][η2?Y22(z)]
Y22(z)W220
,(22)
where m1=γP0W210/n0,m2=γP0W220/n0,η1=P cu/P0 =n0/(k21γW410P0),η2=P cv/P0=n0/(k22γW420P0).Inte-grating equations(21)and(22),we get the simple form of the Manakov vector soliton in strongly nonlocal me-dia[15,26,27]
W21(z)=W210
cos2(β1z)+η1sin2(β1z)
,(23) W22(z)=W220
cos2(β2z)+η2sin2(β2z)
,(24) whereβ1=
√
m1/W10=β2=
√
m2/W20=
γP0/n0=β0are the propagation constants.This result shows that the oscillation periods of the vector beam is constant. Next,we consider a speci?c example to investigate the oscillation properties of the two-color Manakov vector solitons in strongly nonlocal media.We?rst choose the following parameters:beam widths W10=10μm and
218The European
Fig.3.Oscillation of a two-color Manakov vector soliton for
di?erent values of total incident power P 0.
W 20=9μm,wavenumbers k
1=3×107and k 2=3.7×107,
linear refractive index n 0=3.0and degree of nonlocality
σ=10mm.Under these conditions,the two-color vec-tor solitons have the same critical power P cu =P cv =
0.2954W and the same values of η
j .When the total inci-
dent power is equal to P u +P v =P 0=0.2954,both the
vector solitons will be stable during the propagation,oth-
erwise,the soliton will “breathe”periodically as it propa-
gates.In Figure 3we show the periodic oscillation of the
two-color Manakov vector solitons in a strongly nonlocal
media.When the incident power is equal to the critical
value (ηj =1),the widths of the two-color vector solitons
will remain as their initial values,and it will propagate
stably in the nonlocal,nonlinear media.The intensity of
the vector Manakov soliton can be obtained from equa-
tions (7)and (8)
I j (x,z )=I j 0W j 0W j (z )exp
?x 2W 2j (z )
,j =1,2.(25)
When the vector solitons remains stationary,the intensity
distribution will also maintain a Gaussian form during
propagation.For example,the normalized intensity of a
beam with width W
10=10μm and a total incident power
of
0.2954W (ηj =1)is shown in Figure 4.The soliton’s
behavior depends critically on whether
the total incident
power P 0is above or below the critical value.When the to-
tal incident power P
0
cv (η
j >1,j =1,2),the
widths of the two-color vector beam will ?rst increase and then decrease,oscillating between W
j 0and slightly larger values (W j 0 ηj W j 0),shown as dashed lines in Figure 3.Conversely,the normalized intensity will ?rst decrease and then increase,oscillating between unity and a slightly smaller value,as shown in Figure 5.When the total incident power P 0>P cu =P cv (ηj <1,j =1,2), the widths of the two-color vector beams will ?rst decrease and then increase synchronously,oscillating between W j 0 and slightly smaller values (√ηj W j 0 j 0), shown as dotted lines in Figure 3.Also,in this case,the Fig.4.Normalized intensity of a beam with width W 10=10μm when the total incident power P 0=0.2954W (ηj =1).Fig.5.Normalized intensity of a beam with width W 10=10μm when the total incident power P =0.28W (ηFig.6.Normalized intensity of a beam with width W 10=10μm when the total incident power P 0=0.32W (ηj <1).normalized intensity will ?rst increase and then decrease,oscillating between unity and slightly larger values,as shown in Figure 6.We also ?nd that when the total inci-dent power is given,the oscillation periods of the two-color beam is constant.When the incident power increases,the oscillation period will decrease correspondingly. M.Shen et al.:Breathing modes of two-color,Manakov vector solitons in nonlocal media219 5Conclusion In conclusion,we have studied the properties of two-color Manakov vector solitons in strongly nonlocal media.For such solitons to exist,the ratio of the square of the beam widths must be inversely proportional to the ratio of the wavenumbers.The total incident power should also be equal to a critical value which depends on the initial conditions of the two-color vector solitons as well as the properties of the nonlocal nonlinear media.We have also discussed the periodic oscillations of such vector solitons when the incident power does not satisfy the necessary conditions for stability. This work was supported in part by the Chinese National Nat-ural Science Foundation(Grants No.60677030),the Science and Technology Commission of Shanghai Municipal(Grants No.06ZR14034),and the Shanghai Leading Academic Disci-pline Program(Grant No.T0104). References 1.W.Krolikowski,O.Bang,N.I.Nikolov, D.Neshev, J.Wyller,J.J.Rasmussen, D.Edmundson,J.Opt.B Quantum Semiclass.Opt.6,S288(2004) 2. C.Rotschild,M.Segev,Z.Xu,Y.V.Kartashov,L.Torner, O.Cohen,Opt.Lett.31,3312(2006) 3.Y.V.Kartashov,V.A.Vysloukh,L.Torner,Phys.Rev. Lett.93,153903(2004) 4.Z.Xu,Y.V.Kartashov,L.Torner,Phys.Rev.Lett.95, 113901(2005) 5. A.Dreischuh,D.N.Neshev,D.E.Petersen,O.Bang,W. Krolikowski,Phys.Rev.Lett.96,043901(2006) 6.P.D.Rasmussen,O.Bang,W.Krolikowski,Phys.Rev.E 72,066611(2005) 7.W.Krolikowski,O.Bang,J.J.Rasmussen,J.Wyller,Phys. Rev.E64,016612(2001) 8.O.Bang,W.Krolikowski,J.Wyller,J.J.Rasmussen,Phys. Rev.E66,046619(2002) 9.S.Lopez-Aguayo,A.S.Desyatnikov,Yu.S.Kivshar,S. Skupin,W.Krolikowski,O.Bang,Opt.Lett.31,1100 (2006) 10. C.Rotschild,O.Cohen,O.Manela,M.Segev,T.Carmon, Phys.Rev.lett.95,213904(2005) 11.W.Krolikowski,O.Bang,J.Wyller,Phys.Rev.E70, 036617(2004) 12.O.Cohen,H.Buljan,T.Schwartz,J.W.Fleischer,M. Segev,Phys.Rev.E73,015601(2006) 13.M.Shen,Q.Wang,J.Shi,Y.Chen,X.Wang,Phys.Rev. E72,026604(2005) 14.M.Shen,Q.Wang,J.Shi,P.Hou,Q.Kong,Phys.Rev.E 73,056602(2006) 15.M.Shen,Q.Wang,J.Shi,https://www.sodocs.net/doc/0312746594.html,mun.270,384(2007) 16. C.Rotschild, B.Alfassi,O.Cohen,M.Segev,Nature Physics2,769(2006) 17.M.Peccianti,A.Dyadyusha,M.Kaczmarek,G.Assanto, Nature Physics2,737(2006) 18.Y.S.Kivshar,G.P.Agrawal,Optical Solitons(Academic Press,San Diego,2003) 19.R.De La Fuente,A.Barthelemy,https://www.sodocs.net/doc/0312746594.html,mun.88,419 (1992) 20.Y.Chen,Q.Wang,J.Shi,Acta Phys.Sin.53,2980(2004) 21.J.Shi,Y.Chen,Q.Wang,Chin.Opt.Lett.3,662(2005) 22.Y.V.Kartashov,L.Torner,V.A.Vysloukh,D.Mihalache, Opt.Lett.31,1483(2006) 23.Z.Xu,Y.V.Kartashov,L.Torner,Phys.Rev.E93, 153903(R)(2006) 24. A.Alberucci,M.Peccianti,G.Assanto,A.Dyadyusha,M. Kaczmarek,Phys.Rev.Lett.97,153903(2006) 25.M.Shen,J.Shi,Q.Wang,Phys.Rev.E74,027601(2006) 26.Q.Guo,B.Luo,F.Yi,S.Chi,Y.Xie,Phys.Rev.E69, 016602(2004) 27. A.W.Snyder,D.J.Mitchell,Science276,1538(1997) 如何写先进个人事迹 篇一：如何写先进事迹材料 如何写先进事迹材料 一般有两种情况：一是先进个人，如先进工作者、优秀党员、劳动模范等；一是先进集体或先进单位，如先进党支部、先进车间或科室，抗洪抢险先进集体等。无论是先进个人还是先进集体，他们的先进事迹，内容各不相同，因此要整理材料，不可能固定一个模式。一般来说，可大体从以下方面进行整理。 (1)要拟定恰当的标题。先进事迹材料的标题，有两部分内容必不可少，一是要写明先进个人姓名和先进集体的名称，使人一眼便看出是哪个人或哪个集体、哪个单位的先进事迹。二是要概括标明先进事迹的主要内容或材料的用途。例如《王鬃同志端正党风的先进事迹》、《关于评选张鬃同志为全国新长征突击手的材料》、《关于评选鬃处党支部为省直机关先进党支部的材料》等。 (2)正文。正文的开头，要写明先进个人的简要情况，包括：姓名、性别、年龄、工作单位、职务、是否党团员等。此外，还要写明有关单位准备授予他(她)什么荣誉称号，或给予哪种形式的奖励。对先进集体、先进单位，要根据其先进事迹的主要内容，寥寥数语即应写明，不须用更多的文字。 然后，要写先进人物或先进集体的主要事迹。这部分内容是全篇材料 的主体，要下功夫写好，关键是要写得既具体，又不繁琐；既概括，又不抽象；既生动形象，又很实在。总之，就是要写得很有说服力，让人一看便可得出够得上先进的结论。比如，写一位端正党风先进人物的事迹材料，就应当着重写这位同志在发扬党的优良传统和作风方面都有哪些突出的先进事迹，在同不正之风作斗争中有哪些突出的表现。又如，写一位搞改革的先进人物的事迹材料，就应当着力写这位同志是从哪些方面进行改革的，已经取得了哪些突出的成果，特别是改革前后的．经济效益或社会效益都有了哪些明显的变化。在写这些先进事迹时，无论是先进个人还是先进集体的，都应选取那些具有代表性的具体事实来说明。必要时还可运用一些数字，以增强先进事迹材料的说服力。 为了使先进事迹的内容眉目清晰、更加条理化，在文字表述上还可分成若干自然段来写，特别是对那些涉及较多方面的先进事迹材料，采取这种写法尤为必要。如果将各方面内容材料都混在一起，是不易写明的。在分段写时，最好在每段之前根据内容标出小标题，或以明确的观点加以概括，使标题或观点与内容浑然一体。 最后，是先进事迹材料的署名。一般说，整理先进个人和先进集体的材料，都是以本级组织或上级组织的名义；是代表组织意见的。因此，材料整理完后，应经有关领导同志审定，以相应一级组织正式署名上报。这类材料不宜以个人名义署名。 写作典型经验材料-般包括以下几部分： (1)标题。有多种写法，通常是把典型经验高度集中地概括出来，一 2.两点乘积算法： 程序： %两点乘积算法,输入正弦波，取得电气角度相隔pi/2的采样时刻的数据值，计算出正弦量的有效值。 clear; N=12; %每周期采12个点 for n=0:48; t=0.02*n/N; y=sin(2*pi*n/N); %输入正弦波量y=sin(w*t) s(1,n+1)=y; %将y采样所得的值赋值给s if n>3 a=s(1,n-3); %输出相差0.5*pi的两点采样值 b=s(1,n); Ym=sqrt(a^2+b^2); Y=Ym/1.414; %输出正弦量的有效值 subplot(211) %绘制t-Y，即正弦量有效值与时间关系的图形 plot(t,Y,'-bo'); pause(0.005); xlim([-0.01,0.08]); ylim([0,1]); hold on end subplot(212); %绘制t-y，输入与时间关系的即图形 plot(t,y,'-bo'); pause(0.005); hold on end 基于两点乘积及全波傅里叶算法的应用 利用全波傅里叶算法和两点乘积算法计算 1.全波傅里叶算法： 程序： %全波傅里叶算法 clear N=24; %每周期采24个点 for n=0:96; t=0.02*n/N; y=sin(2*pi*n/N); %输入正弦波量y=sin(w*t) x1(1,n+1)=y; %将y采样所得的值赋值给x1 if n>24 X1s=0; X1c=0; for k=(n-24):(n-1) a1=x1(1,k); a2=a1*sin(2*k*pi/N); X1s=a2+X1s; end for j=(n-24):(n-1) b1=x1(1,j); b2=b1*cos(2*j*pi/N); X1c=b2+X1c; end X1s=(2/N)*X1s; %输出正弦系数 x1(2,n+1)=X1s; X1c=(2/N)*X1c; %输出余弦系数 x1(3,n+1)=X1c; X=sqrt(0.5*(X1s^2+X1c^2)); %求出基波分量有效值 x1(4,n+1)=X; end if n<24 X=0; end subplot(212); %绘制t-X，即基波分量有效值与时间关系的图形 plot(t,X,'-bo'); xlim([0,0.1]); ylim([0,1]); pause(0.0005); hold on subplot(211); %绘制t-y，即输入与时间关系的图形 plot(t,y,'-ok'); 实验五 用电位差计测干电池的电动势和内阻 （参阅课本Ｐ82-88及自编讲义） 实验目的 1.了解电位差计的结构和原理 2.学会使用电位差计 3.测定干电池的电动势及内阻 仪器和用具 检流计，板式电位差计，电阻箱，稳压电源，标准电池，标准电阻，待测电势 实验原理 板式电位差计的工作原理如图5-2所示，AB 为一根粗细均匀的电阻丝，s E 为标准电池，将1K 与s E 接通，适当调节R P ，使检流计指针指零，令此时C 、D 之间的距离为s L ；再将1 K 向下与待测电动势x E 接通，调节C 、D 之间的距离，使检流计指零，令此 时C 、D 间距离为x L 根据补偿条件，可得 s s x x L E L E = 。 为了测定电池内阻R X 内，必须要电池放出一定的电流I ，通常情况下R X 内为常数，因此测量电池内阻的实验线路如图5-3所示。根据全电路欧姆定律U=E-IR 内可知 内 X S X R R E I += 和 S MN IR U = 图5-3测量 电池内阻 由此可得S MN MN X S S MN X x R U U E R R U E R -=-= 内 实验内容 1. 电流标准化调节 图5-2 板式电位差计原理图 按公式计算 当时t温度下标准电池的电动势，置C、D间的长度为L S =5×E S ，把K 1 合向E S ， 精细调节R P ，使I G =0，即电位差计达到平衡。 2. 测量干电池的电动势E X 。 将E X 接入电路中，移动D和C的位置，使检流计的指针指零，即电位差计 达到平衡，记下此时C、D间的距离L X ，可求出E X 。 3. 将标准电阻R并接到E X 处，仿步骤2测出U R ，求出电池的内阻r x 。 注意事项 1、特别注意工作电源E及标准电池E S和待测电池的正负极 2、在电流标准化以后的测量过程中R P不能变动！ 脂肪源性干细胞与整形美容医学 一、脂肪干细胞介绍 二、ADSCs研究应用的三优势（脂肪干C应用及三大优势） 三、ADSCs在整形美容领域的应用研究 四、展望 一、脂肪干细胞介绍 1976年Fridenstein等首先报道从骨髓中分离出克隆源性的具有多向分化潜能的基质细胞-骨髓间充质干细胞（marrow-derived mesenchymal stem cells，MSCs）。Zuk等于2001年发现脂肪组织中除了含有已经定型的前脂肪细胞外，也包含一种具有多向分化潜力的细胞群，其性质与MSCs十分相似，但又不完全相同。 这些细胞已被证实不仅具有分化成为骨骼、软骨、脂肪、心肌、神经等组织的能力，而且同样具有促进伤口愈合、损伤组织细胞再生和减少疤痕的能力及抗衰老能力。 这种细胞被称为脂肪来源干细胞（adipose-derived stem cells，ADSCs）、脂肪来源成体干细胞（adipose-derived adult stem cells，ADAS cells）、脂肪来源成体间质细胞（adipose-derived adult stromal cells）、脂肪来源间质细胞（adipose-derived stromal cells，ADSCs）、脂肪间充质干细胞（adipose mesenchymal stem cells，AdMSCs），成脂肪细胞（lipoblast）等等。现在被统称为脂肪源性干细胞（adipose-derived stem cells，ADSCs）。 二、ADSCs研究应用的三优势（脂肪干C应用及三大优势） 作为以修复重建为主旨的整形外科及以年轻化为核心的美容医学，再生医学一直是备受关注与研究探索的领域。由于MSCs获取途径与疾病治疗性价比的差异，整形外科领域再生医学研究与临床应用受到限制。脂肪源性间充质干细胞一经报道，首先在整形外科领域引起轰动效应，这种关注大大推动了ADSCs的研究，它的临床应用也正在追赶着MSCs的步伐。 首先，来源取材方便不仅是ADSCs一个最大的优势，也是整形外科的优势。一方面，脂肪组织在体内分布广泛，储量丰富；另一方面，吸脂术是整形外科成熟的常规手术，手术风险小，其作为常规“废弃的副产品”获取容易。 对患者来说，吸脂雕塑体形的同时享受干细胞的年轻化神奇功效是一次双赢的生命重塑，痛苦与恐惧感少于骨髓提取，亦无血源污染与免疫排斥风险，由此形成临床应用的优势。据国外报道，1994~2000年开展吸脂术的初期阶段，进行的66570例吸脂手术中，死亡率为0，发生 小学生个人读书事迹简介怎么写800字 书,是人类进步的阶梯,苏联作家高尔基的一句话道出了书的重要。书可谓是众多名人的“宠儿”。历来,名人说出关于书的名言数不胜数。今天小编在这给大家整理了小学生个人读书事迹,接下来随着小编一起来看看吧! 小学生个人读书事迹1 “万般皆下品,惟有读书高”、“书中自有颜如玉,书中自有黄金屋”,古往今来,读书的好处为人们所重视,有人“学而优则仕”,有人“满腹经纶”走上“传道授业解惑也”的道路……但是,从长远的角度看,笔者认为读书的好处在于增加了我们做事的成功率,改善了生活的质量。 三国时期的大将吕蒙,行伍出身,不重视文化的学习,行文时,常常要他人捉刀。经过主君孙权的劝导,吕蒙懂得了读书的重要性,从此手不释卷,成为了一代儒将,连东吴的智囊鲁肃都对他“刮目相待”。后来的事实证明,荆州之战的胜利,擒获“武圣”关羽,离不开吕蒙的“运筹帷幄,决胜千里”,而他的韬略离不开平时的读书。由此可见,一个人行事的成功率高低,与他的对读书,对知识的重视程度是密切相关的。 的物理学家牛顿曾近说过,“如果我比别人看得更远,那是因为我站在巨人的肩上”,鲜花和掌声面前,一代伟人没有迷失方向,自始至终对读书保持着热枕。牛顿的话语告诉我们,渊博的知识能让我们站在更高、更理性的角度来看问题,从而少犯错误,少走弯路。 读书的好处是显而易见的,但是,在社会发展日新月异的今天,依然不乏对读书,对知识缺乏认知的人,《今日说法》中我们反复看到农民工没有和用人单位签订劳动合同,最终讨薪无果;屠户不知道往牛肉里掺“巴西疯牛肉”是犯法的;某父母坚持“棍棒底下出孝子”,结果伤害了孩子的身心,也将自己送进了班房……对书本,对知识的零解读让他们付出了惨痛的代价,当他们奔波在讨薪的路上,当他们面对高墙电网时,幸福,从何谈起?高质量的生活,从何谈起? 读书,让我们体会到“锄禾日当午,汗滴禾下土”的艰辛;读书,让我们感知到“四海无闲田,农夫犹饿死”的无奈;读书,让我们感悟到“为报倾城随太守,西北望射天狼”的豪情壮志。 读书的好处在于提高了生活的质量,它填补了我们人生中的空白,让我们不至于在大好的年华里无所事事,从书本中,我们学会提炼出有用的信息,汲取成长所需的营养。所以,我们要认真读书,充分认识到读书对改善生活的重要意义,只有这样,才是一种负责任的生活态度。 小学生个人读书事迹2 所谓读一本好书就是交一个良师益友,但我认为读一本好书就是一次大冒险,大探究。一次体会书的过程,真的很有意思,咯咯的笑声,总是从书香里散发;沉思的目光也总是从书本里透露。是书给了我启示,是书填补了我无聊的夜空,也是书带我遨游整个古今中外。所以人活着就不能没有书,只要爱书你就是一个爱生活的人,只要爱书你就是一个大写的人,只要爱书你就是一个懂得珍惜与否的人。可真所谓 向量- 向量叉乘向量点乘 2010年07月28日星期三14:33 向量（Vector） 在几乎所有的几何问题中，向量（有时也称矢量）是一个基本点。向量的定义包含方向和一个数（长度）。在二维空间中，一个向量可以用一对x和y来表示。例如由点（1,3）到（5,1的向量可以用(4,-2）来表示。这里大家要特别注意，我这样说并不代表向量定义了起点和终点。向量仅仅定义方向和长度。 向量加法 向量也支持各种数学运算。最简单的就是加法。我们可以对两个向量相加，得到的仍然是一个向量。我们有： V1（x1, y1）+V2（x2, y2）=V3(x1+x2, y1+y2) 下图表示了四个向量相加。注意就像普通的加法一样,相加的次序对结果没有影响（满足交换律），减法也是一样的。 点乘（Dot Product） 如果说加法是凭直觉就可以知道的，另外还有一些运算就不是那么明显的，比如点乘和叉乘。点乘比较简单，是相应元素的乘积的和： V1( x1, y1) V2(x2, y2) = x1*x2 + y1*y2 注意结果不是一个向量，而是一个标量（Scalar）。点乘有什么用呢，我们有： A B = |A||B|Cos(θ) θ是向量A和向量B见的夹角。这里|A|我们称为向量A的模(norm)，也就是A的长度，在二维空间中就是|A| = sqrt(x2+y2)。这样我们就和容易计算两条线的夹角：Cos(θ) = A B /(|A||B|) 当然你知道要用一下反余弦函数acos()啦。（回忆一下cos(90)=0 和cos(0) = 1还是有好处的，希望你没有忘记。）这可以告诉我们如果点乘的结果，简称点积，为0的话就表示这两个向量垂直。当两向量平行时，点积有最大值 另外，点乘运算不仅限于2维空间，他可以推广到任意维空间。（译注：不少人对量子力学中的高维空间无法理解，其实如果你不要试图在视觉上想象高维空间，而仅仅把它看成三维空间在数学上的推广，那么就好理解了） 脂肪源性干细胞在整形美容中的应用 施雨辰一、技术原理 干细胞是一类具有自我复制能力的多潜能细胞，在一定条件下，它可以分化成多种功能细胞，并具有较高的端粒酶活性，是人体的青春活力因子。随着年龄的增长，人体内的干细胞数量会不断降低，增殖分化潜能也不断的衰弱，直接导致衰老和疾病的发生发展。 而选择脂肪源性干细胞是因为，脂肪移植后成活率难以预测，且随着时间而发生变化。但绝大多数研究表明，脂肪源性干细胞可以通过种种方式显著提高脂肪移植后的成活率，而其他方法提高脂肪成活率的程度相对不明显，甚至其价值有待考证。 脂肪源性干细胞就是从脂肪组织中分离提取出来的具有多样分化功能和可塑黏附性的细胞群,所以可以代替病变细胞和老化细胞,起到治疗的作用。同时，脂肪源性干细胞较其他成体干细胞的分化能力强，抗衰老效果显著，疗效更持久。 在整形美容医学中，首先对患者实施常规肿胀麻醉，通过在患者脂肪比较集中部位进行脂肪的抽取，抽取脂肪50mL，然后在其中置入适量的胶原酶液进行震动，以220r/min的条件进行离心处理，混合物充分消化后进行过滤处理；当混合液离心后，会出现脂肪层、生理盐水层以及沉淀层；借助移液管将脂肪予以抽出，并将抽出的脂肪注射进患者的皮肤真皮层中，来重整功能细胞的供应系统，增加正常细胞的数量、活性，从而达到恢复肌肤状况，起到“表面”对抗衰老的目的。 二、技术应用 目前，干细胞医学美容技术在欧美、日本等国发展较为迅速。在中国，在美容整形外科中脂肪源性干细胞主要是应用于凹陷的填充或者各部位的年轻化治疗，且多用于临床试验，在广泛的临床应用中仍存在障碍。同时，一些打着“干细胞”技术的产品使得市场质量参差不齐，市场上销售的大部分“干细胞”技术或产品不是很规 数据结构课程设计报告 实验一：计算器 设计要求 1、问题描述：设计一个计算器，可以实现计算器的简单运算，输出并检验结果的正确性，以及检验运算表达式的正确性。 2、输入：不含变量的数学表达式的中缀形式，可以接受的操作符包括+、-、*、/、%、(、)。 具体事例如下： 3、输出：如果表达式正确，则输出表达式的正确结果；如果表达式非法，则输出错误信息。 具体事例如下： 知识点：堆栈、队列 实际输入输出情况： 正确的表达式 对负数的处理 表达式括号不匹配 表达式出现非法字符 表达式中操作符位置错误 求余操作符左右出现非整数 其他输入错误 数据结构与算法描述 解决问题的整体思路： 将用户输入的中缀表达式转换成后缀表达式，再利用转换后的后缀表达式进行计算得出结果。 解决本问题所需要的数据结构与算法： 用到的数据结构是堆栈。主要算法描述如下： A．将中缀表达式转换为后缀表达式： 1. 将中缀表达式从头逐个字符扫描，在此过程中，遇到的字符有以下几种情况： 1）数字 2）小数点 3）合法操作符+ - * / % 4）左括号 5）右括号 6）非法字符 2. 首先为操作符初始化一个map led液晶显示器的驱动原理 LED液晶显示器的驱动原理 艾布纳科技有限公司 前两次跟大家介绍有关液晶显示器操作的基本原理, 那是针对液晶本身的特性,与 TFT LCD 本身结构上的操作原理来做介绍. 这次我们针对 TFT LCD 的整体系统面来做介绍, 也就是对其驱动原理来做介绍, 而其驱动原理仍然因为一些架构上差异的关系, 而有所不同. 首先我们来介绍由于 Cs(storage capacitor)储存 电容架构不同, 所形成不同驱动系统架构的原理. Cs(storage capacitor)储存电容的架构 一般最常见的储存电容架构有两种, 分别是Cs on gate与Cs on common这两种. 这两种顾名思义就可以知道, 它的主要差别就在于储存电容是利用gate走线或是common走线来完成的. 在上一篇文章中, 我曾提到, 储存电容主要是为了让充好电的电压,能保持到下一次更新画面的时候之用. 所以我们就必须像在 CMOS 的制程之中, 利用不同层的走线, 来形成平行板电容. 而在TFT LCD的制程之中, 则是利用显示电极与gate走线或是common走线,所形成的平行板电容,来制作出储存电容Cs. 图1就是这两种储存电容架构, 从图中我们可以很明显的知道, Cs on gate由于不必像Cs on common一样, 需要增加一条额外的common走线, 所以它的开口率(Aperture ratio)会比较大. 而开口率的大小, 是影响面板的亮度与设计的重要因素. 所以现今面板的设计大多使用Cs on gate的方式. 但是由于Cs on gate的方式, 它的储存电容是由下一条的gate走线与显示电极之间形成的.(请见图2的Cs on gate与Cs on common的等效电路) 而gate走线, 顾名思义就是接到每一个TFT 的gate端的走线, 主要就是作为gate driver送出信号, 来打开TFT, 好让TFT对显示电极作充放电的动作. 所以当下一条gate走线, 送出电压要打开下一个TFT时 , 便会影响到储存电容上储存电压的大小. 不过由于下一条gate走线打开到关闭的时间很短,(以1024*768分辨率, 60Hz更新频率的面板来说. 一条gate走线打开的时间约为20us, 而显示画面更新的时间约为16ms, 所以相对而言, 影响有限.) 所以当下一条gate走线关闭, 回复到原先的电压, 则Cs储存电容的电压, 也会随之恢复到正常. 这也是为什么, 大多数的储存电容设计都是采用Cs on gate的方式的原因. 单片机十进制加法计算器设计 摘要 本设计是基于51系列的单片机进行的十进制计算器系统设计，可以完成计 算器的键盘输入，进行加、减、乘、除3位无符号数字的简单四则运算，并在LED上相应的显示结果。 设计过程在硬件与软件方面进行同步设计。硬件方面从功能考虑，首先选择内部存储资源丰富的AT89C51单片机，输入采用4×4矩阵键盘。显示采用3位7段共阴极LED动态显示。软件方面从分析计算器功能、流程图设计，再到程序的编写进行系统设计。编程语言方面从程序总体设计以及高效性和功能性对C 语言和汇编语言进行比较分析，针对计算器四则运算算法特别是乘法和除法运算的实现，最终选用全球编译效率最高的KEIL公司的μVision3软件，采用汇编语言进行编程，并用proteus仿真。 引言 十进制加法计算器的原理与设计是单片机课程设计课题中的一个。在完成理论学习和必要的实验后，我们掌握了单片机的基本原理以及编程和各种基本功能的应用，但对单片机的硬件实际应用设计和单片机完整的用户程序设计还不清楚，实际动手能力不够，因此对该课程进行一次课程设计是有必要的。 单片机课程设计既要让学生巩固课本学到的理论，还要让学生学习单片机硬件电路设计和用户程序设计，使所学的知识更深一层的理解，十进制加法计算器原理与硬软件的课程设计主要是通过学生独立设计方案并自己动手用计算机电路设计软件，编写和调试，最后仿真用户程序，来加深对单片机的认识，充分发挥学生的个人创新能力，并提高学生对单片机的兴趣，同时学习查阅资料、参考资料的方法。 关键词：单片机、计算器、AT89C51芯片、汇编语言、数码管、加减乘除 目录 摘要 (01) 引言 (01) 一、设计任务和要求............................. 1、1 设计要求 1、2 性能指标 1、3 设计方案的确定 二、单片机简要原理............................. 2、1 AT89C51的介绍 2、2 单片机最小系统 2、3 七段共阳极数码管 三、硬件设计................................... 3、1 键盘电路的设计 3、2 显示电路的设计 四、软件设计................................... 4、1 系统设计 4、2 显示电路的设计 五、调试与仿真................................. 5、1 Keil C51单片机软件开发系统 5、2 proteus的操作 六、心得体会.................................... 参考文献......................................... 附录1 系统硬件电路图............................ 附录2 程序清单.................................. 个人先进事迹简介 01 在思想政治方面,xxxx同学积极向上,热爱祖国、热爱中国共产党,拥护中国共产党的领导.利用课余时间和党课机会认真学习政治理论,积极向党组织靠拢. 在学习上,xxxx同学认为只有把学习成绩确实提高才能为将来的实践打下扎实的基础,成为社会有用人才.学习努力、成绩优良. 在生活中,善于与人沟通,乐观向上,乐于助人.有健全的人格意识和良好的心理素质和从容、坦诚、乐观、快乐的生活态度,乐于帮助身边的同学,受到师生的好评. 02 xxx同学认真学习政治理论,积极上进,在校期间获得原院级三好生,和校级三好生,优秀团员称号,并获得三等奖学金. 在学习上遇到不理解的地方也常常向老师请教,还勇于向老师提出质疑.在完成自己学业的同时,能主动帮助其他同学解决学习上的难题,和其他同学共同探讨,共同进步. 在社会实践方面,xxxx同学参与了中国儿童文学精品“悦”读书系,插画绘制工作,xxxx同学在班中担任宣传委员,工作积极主动,认真负责,有较强的组织能力.能够在老师、班主任的指导下独立完成学院、班级布置的各项工作. 03 xxx同学在政治思想方面积极进取,严格要求自己.在学习方面刻苦努力,不断钻研,学习成绩优异,连续两年荣获国家励志奖学金；作 为一名学生干部,她总是充满激情的迎接并完成各项工作,荣获优秀团干部称号.在社会实践和志愿者活动中起到模范带头作用. 04 xxxx同学在思想方面,积极要求进步,为人诚实,尊敬师长.严格 要求自己.在大一期间就积极参加了党课初、高级班的学习,拥护中国共产党的领导,并积极向党组织靠拢. 在工作上,作为班中的学习委员,对待工作兢兢业业、尽职尽责 的完成班集体的各项工作任务.并在班级和系里能够起骨干带头作用.热心为同学服务,工作责任心强. 在学习上,学习目的明确、态度端正、刻苦努力,连续两学年在 班级的综合测评排名中获得第1.并荣获院级二等奖学金、三好生、优秀班干部、优秀团员等奖项. 在社会实践方面,积极参加学校和班级组织的各项政治活动,并 在志愿者活动中起到模范带头作用.积极锻炼身体.能够处理好学习与工作的关系,乐于助人,团结班中每一位同学,谦虚好学,受到师生的好评. 05 在思想方面,xxxx同学积极向上,热爱祖国、热爱中国共产党,拥护中国共产党的领导.作为一名共产党员时刻起到积极的带头作用,利用课余时间和党课机会认真学习政治理论. 在工作上,作为班中的团支部书记,xxxx同学积极策划组织各类 团活动,具有良好的组织能力. 在学习上,xxxx同学学习努力、成绩优良、并热心帮助在学习上有困难的同学,连续两年获得二等奖学金. 在生活中,善于与人沟通,乐观向上,乐于助人.有健全的人格意 识和良好的心理素质. 南孚聚能环5号LR6 AA 无汞碱性电池评测 测试产品：南孚聚能环5号（LR6 SIZE AA）无汞碱性电池 公司网站： 产品型号：LR6 执行标准：GB/T 8897.2-2005 生产日期：2005年12月 测试时间：2006年1月 测试温度：20℃±5℃ 价格：10.90元（六支装） 单价： 1.82元/支 一次电池（碱性、碳性）测试方法说明： 一次电池的检测方法与镍氢、锂离子电池的恒流放电方法不同，采取的是恒电阻放电测试法，简单来说就是把电池和一规定阻值的电阻串联进行放电，再测量放电电压降到某一电压值时的放电时间来衡量。由于一次电池测试标准出现较早受当时测量技术所限很难提供mAh（毫安时）和mWh（毫瓦时）指标，所以仅使用了一个放电时间来简单衡量。而目前测量技术已经大大进步，同时也为了与前面的镍氢电池对比，本实验室所有一次电池的测试中均提供mAh和mWh指标。 还需要说明的是，一次电池适合于小电流间断放电环境，如果对其进行大电流放电电压很快就会下降到截止电压以下，而且越大电流放电一次性放出的容量就越小。所以测试中不同阻值放电的容量是不 一样的，小阻值（大电流）放电无法一次放干净，放完电的电池放置一段时间电压就会恢复。 一、外形包装 三、重量及尺寸 质量测量： 1＃：23.854 g 2＃：23.886 g 3＃：24.045 g 4＃：23.819 g 5＃：24.132 g 6＃：23.923 g 平均质量：23.943 g 尺寸： 1＃：直径：13.94mm 高：50.32mm 2#：直径：13.94mm 高：50.34mm 3＃：直径：13.94mm 高：50.16mm 4#：直径：13.94mm 高：50.16mm 5＃：直径：13.94mm 高：50.36mm 6#：直径：13.94mm 高：50.32mm 平均尺寸：直径：13.94mm 高：50.28mm 四、电气试验 脂肪组织来源的干细胞提取、制备及储存质量管理专家共识 脂肪组织来源的干细胞（adipose tissue-derived stromal/stem cells ，ASCs）是从脂肪 组织中分离提取得到的，具有取材容易、对机体损伤小、体内储备量大、体外可大规模培养、可多向分化等优点。ASCs 在人体修复重建、免疫调节及组织再生等方面的应用成为近年来干细胞研究的重要内容，也是组织工程及再生医学的研究热点。 大量研究表明，自体脂肪组织移植到软组织缺损部位后，其中40%~60% 会被吸收，自体脂肪组织结合ASCs 移植，能明显减少自体脂肪组织移植的吸收、液化、坏死及纤维化等情况发生，有利于构建具有生物学结构和功能的脂肪组织。同时，利用脂肪组织可以进行大规模的ASCs 提取、制备、储存，为再生医学提供种子细胞。 目前，国内外尚缺乏ASCs 提取、分离、制备及储存的标准和质量管理规范，导致各制 备机构或研究应用机构之间无法进行统一评估和交流，严重制约了ASCs 在皮肤软组织修复重建等相关领域的发展。为了建立安全、规范、稳定、可追溯的行业共识、指南及标准，从源头保证ASCs 的提取、制备、储存的高质性和安全性，中国医药生物技术协会皮肤软组织修复与重建技术分会联合从事细胞制备和存储、皮肤软组织修复重建、分子生物学及整形和美容外科等多学科的专家，参照中国医药生物技术协会《细胞库质量管理规范》及《干细胞制剂制备质量管理自律规范》，组织起草脂肪组织采集及ASCs 制备、检测、储存的标准和质量管理专家共识，旨在促进ASCs 在皮肤软组织修复重建技术等领域研究成果的转化，进一步促进多学科的交流和发展。 1脂肪组织采集 1.1脂肪组织采集机构要求 脂肪组织的采集工作应在取得《医疗机构执业许可证》的医疗机构中实施。采集人员应持医师或者护士执业证书，经过相应的专业技术培训。采集机构应具有完整的标准化操作规程（standard operation procedure ，SOP），并备有采集过程中的应急预案。采集过程应在层流手术室内进行无菌操作，最大限度地减少污染和交叉感染的发生。 1.2脂肪组织供者要求 对供者健康状况进行全面检查（如一般信息、既往病史和家族性遗传病等）及病原微生物的感染筛查和在危险疫区停留情况的调查。身体状态良好、有完整体检报告、无遗传性家族病史、无恶性肿瘤、无急慢性传染病及血液系统疾病；血常规及分类、肝肾功能正常；人源性特定病毒（包括但不仅限于HIV、HBV、HCV 、HTLV、EBV、CMV 等）阴性、梅毒螺旋体阴性（提供脂肪组织的同时，另需提供不少于8ml 外周血用于复检，ABO血型、HLA- Ⅰ类和Ⅱ类分型检查，以备追溯性查询）。若供者HBV、HCV 、HTLV、EBV、CMV 检查结果为阳性，实验室应具有处理感染性样本的独立物理空间、独立的空调系统，能做到使用后的器具和相关物品可经过灭活处理后再移出该区域。感染性样本与非感染性样本的处理及制备不使用同一设备，方可进行脂肪组织的采集，但必须使供者知情，同时通知接收、制备、质控及医护人员等做好防护措施。当实验室不具备上述相对应病原体阳性制备/ 培养区时，不得采集上述阳性供者的脂肪组织。若供者HIV 、梅毒螺旋体检查结果为阳性时，不得采集供者的脂肪组织。高度怀疑HIV感染或者考虑HIV 感染窗口期的供者不予采集。 1.3采集方式、采集部位和采集量 1.3.1采集方式 用肿胀液（生理盐水250ml ＋2%利多卡因10~15ml ＋肾上腺素0.25mg）局部浸润麻醉供脂肪组织区域，以20ml 注射器配备口径1.5~3.5mm 、侧孔3.0~5.0mm 的吸脂针，进 微机课程设计报告 题目简易计算器仿真 学院（部）信息学院 专业通信工程 班级2011240401 学生姓名张静 学号33 12 月14 日至12 月27 日共2 周 指导教师（签字）吴向东宋蓓蓓 单片机十进制加法计算器设计 摘要 本设计是基于51系列的单片机进行的十进制计算器系统设计，可以完成计 算器的键盘输入，进行加、减、乘、除3位无符号数字的简单四则运算，并在LED上相应的显示结果。 软件方面从分析计算器功能、流程图设计，再到程序的编写进行系统设计。编程语言方面从程序总体设计以及高效性和功能性对C语言和汇编语言进行比较分析，针对计算器四则运算算法特别是乘法和除法运算的实现，最终选用全球编译效率最高的KEIL公司的μVision3软件，采用汇编语言进行编程，并用proteus仿真。 引言 十进制加法计算器的原理与设计是单片机课程设计课题中的一个。在完成理论学习和必要的实验后，我们掌握了单片机的基本原理以及编程和各种基本功能的应用，但对单片机的硬件实际应用设计和单片机完整的用户程序设计还不清楚，实际动手能力不够，因此对该课程进行一次课程设计是有必要的。 单片机课程设计既要让学生巩固课本学到的理论，还要让学生学习单片机硬件电路设计和用户程序设计，使所学的知识更深一层的理解，十进制加法计算器原理与硬软件的课程设计主要是通过学生独立设计方案并自己动手用计算机电路设计软件，编写和调试，最后仿真用户程序，来加深对单片机的认识，充分发挥学生的个人创新能力，并提高学生对单片机的兴趣，同时学习查阅资料、参考资料的方法。 关键词：单片机、计算器、AT89C52芯片、汇编语言、数码管、加减乘除 龙湖一中导学案设计 学习过程: 学习内容一：电压 学习指导：阅读课本P55—P56的文字与插图，基本概念、定义用红笔作上记号。 【自学检测】 1．要在一段电路中产生电流，它的两端就要有电压，电源的作用就是给用电器提供电压。 2．电压的单位是伏特，简称伏，符号是V。比它大的单位是千伏，比它小的单位是毫伏。 3．家庭电路中的电压是220_V，手机电池的电压一般是3.6_V，干电池的电压是1.5_V。 4．单位换算：1 kV＝1000_V，1 V＝1000_mV。 【合作探究】教师巡视辅导。 1．利用P56图16.1－2中的器材连接电路让小灯泡发光，比较小灯泡在哪种情况下发光较亮。 答：用两节干电池时，灯泡发光较亮。 2．利用两节干电池并联，小灯泡、开关、导线连接电路让小灯泡发光，亮度怎样？ 答：亮度与一节干电池一样。 小结：串联的电池越多，灯泡就越亮。这说明电流强弱与电源有关。 3．想一想：生活中还有哪些地方用到类似的方法来增加灯泡的亮度？ 4．灯泡能发光是因为电路中有电流流过，要在电路中产生电流，需要导体中的自由电子作定向移动，导体中的自由电子要作定向移动需要受到推动力，这个推动力就是由电源提供的。 【展示交流】教师掌握情况。 【精讲点拨】 在PPT上展示下例图片： 如上图，左图是水流形成的过程图，右图是电流形成的过程图，其中水流相当于电流，涡轮(利用水流工作的机器，例如水车)相当于电灯，阀门相当于开关，抽水机相当于电源。 由图可知，水流的形成是由于水路中存在着水压的缘故，它由抽水机提供； 同理，电流的形成是由于电路中存在着电压的缘故，它由电源提供的。 这种研究方法叫类比法。 【即时练习】 1．单位换算：539 mV ＝0.539 V＝5.39×10－4 kV。 2．下列有关电压的说法中，正确的是( C ) A．某电路中有电流，它的两端不一定有电压 B．某电路两端有电压，电路中一定有电流 C．自然界中，有的动物本身就可以产生电压，用来自卫 D．电源是提供电压的装置，不同的电源提供的电压一定是不相同的 【课堂小结】 课后反思 安卓应用程序设计 ——简易计算器的实现院（系）名称 专业名称 学生姓名 学生学号 课程名称 2016年6月日 1.系统需求分析 Android是以Linux为核心的手机操作平台，作为一款开放式的操作系统，随着Android 的快速发展，如今已允许开发者使用多种编程语言来开发Android应用程序，而不再是以前只能使用Java开发Android应用程序的单一局面，因而受到众多开发者的欢迎，成为真正意义上的开放式操作系统。计算器通过算法实行简单的数学计算从而提高了数学计算的效率，实现计算器的界面优化，使界面更加友好，操作更加方便。基于android的计算器的设计,系统具有良好的界面；必要的交互信息；简约美观的效果。使用人员能快捷简单地进行操作，即可单机按钮进行操作，即时准确地获得需要的计算的结果，充分降低了数字计算的难度和节约了时间。 2.系统概要设计 2.1计算器功能概要设计 根据需求，符合用户的实际要求，系统应实现以下功能：计算器界面友好，方便使用，，具有基本的加、减、乘、除功能，能够判断用户输入运算数是否正确，支持小数运算，具有清除功能。 图2.1系统功能图 整个程序基于Android技术开发，除总体模块外主要分为输入模块、显示模块以及计算模块这三大部分。在整个系统中总体模块控制系统的生命周期，输入模块部分负责读取用户输入的数据，显示模块部分负责显示用户之前输入的数据以及显示最终的计算结果，计算模块部分负责进行数据的运算以及一些其他的功能。具体的说，总体模块的作用主要是生成应用程序的主类，控制应用程序的生命周期。 输入模块主要描述了计算器键盘以及键盘的监听即主要负责读取用户的键盘输入以及 响应触屏的按键，需要监听手机动作以及用指针事件处理方法处理触屏的单击动作。同时提供了较为直观的键盘图形用户界面。 显示模块描述了计算器的显示区，即该区域用于显示用户输入的数据以及最终的计算结 优秀党务工作者事迹简介范文 优秀党务工作者事迹简介范文 ***，男，198*年**月出生，200*年加入党组织，现为***支部书记。从事党务工作以来，兢兢业业、恪尽职守、辛勤工作，出色地完成了各项任务，在思想上、政治上同党中央保持高度一致，在业务上不断进取，团结同事，在工作岗位上取得了一定成绩。 一、严于律己，勤于学习 作为一名党务工作者，平时十分注重知识的更新，不断加强党的理论知识的学习，坚持把学习摆在重要位置，学习领会和及时掌握党和国家的路线、方针、政策，特别是党的十九大精神，注重政治理论水平的提高，具有坚定的理论信念;坚持党的基本路线，坚决执行党的各项方针政策，自觉履行党员义务，正确行使党员权利。平时注重加强业务和管理知识的学习，并运用到工作中去，不断提升自身工作能力，具有开拓创新精神，在思想上、政治上和行动上时刻同党中央保持高度一致。 二、求真务实，开拓进取 在工作中任劳任怨，踏实肯干，坚持原则，认真做好学院的党务工作，按照党章的要求，严格发展党员的每一个步骤，认真细致的对待每一份材料。配合党总支书记做好学院的党建工作，完善党总支建设方面的文件、材料和工作制度、管理制度等。 三、生活朴素，乐于助人 平时重视与同事间的关系，主动与同事打成一片，善于发现他人的难处，及时妥善地给予帮助。在其它同志遇到困难时，积极主动伸出援助之手，尽自己最大努力帮助有需要的人。养成了批评与自我批评的优良作风，时常反省自己的工作，学习和生活。不但能够真诚的指出同事的缺点，也能够正确的对待他人的批评和意见。面对误解，总是一笑而过，不会因为误解和批评而耿耿于怀，而是诚恳的接受，从而不断的提高自己。在生活上勤俭节朴，不铺张浪费。 身为一名老党员，我感到责任重大，应该做出表率，挤出更多的时间来投入到**党总支的工作中，不找借口，不讲条件，不畏困难，将总支建设摆在更重要的位置，解开工作中的思想疙瘩，为攻坚克难铺平道路，以支部为纽带，像战友一样团结，像家庭一样维系，像亲人一样关怀，践行入党誓言。把握机遇，迎接挑战，不负初心。 干电池放电特性测量仪（H题）参赛队号：___________ 基于干电池放电特性测量仪设计报告 摘要：本测量仪以STM32单片机为核心，通过按键控制继电器，从而控制负载的切换。不同的负载下干电池放电不同，返回不同的电压、电流值，经W25X16串行Flash进行存储，同时在LCD12864上实时显示。本测量仪能通过键盘选择功能显示干电池放电曲线。 关键词：STM32（核心单片机）干电池放电电压、电流采集放电曲线保存 一、系统方案 1.方案论证与比较 1）单片机 方案1：采用8位的8051单片机，该类单片机技术成熟，编程操作简单，价格便宜。但由于系统用到了高精度A/D采样、实时时钟等部分，使外围电路变得复杂，并且该单片机的运行速度较慢，增加了执行难度，不利于程序的编写和系统的实现。 方案2：采用STM32单片机作为核心控制，其自带16通道12位A/D，以及自带RTC实时时钟，因此不需要外部时钟芯片就能产生精确地秒中断。主频可达72MHZ，且资源丰富、速度高、稳定性强，性价比高。降低了此系统地执行性难度。 综上，根据此测量仪的要求选取方案2，且此系统所用I/O较少，所以选用48脚封装的STM32f103c8T6作为核心控制模块。 2）电流采集 方案1：采用OP07放大。OP07是一种低噪声，非斩波稳零的双极性运算放大器集成芯片。其具有非常低的输入失调电压（最大150μV）、输入偏置电流（±2nA）和开环增益高（对于OP07A为300V/mV）的特点，这种低失调、高开环增益的特性使得其特别适用于高增益的测量设备和放大传感器的微弱信号等方面。 方案2：采用INA128P放大。INA128是一种低功耗、高精度的通用仪表放大器，是三运放仪，反馈电流输入电路即使在高增益条件下(G=100时200kHz)也可提供较宽的带宽。且单个外部电阻可实现从1至10000的任一增益，具有非常低的偏置电压(最大50μV)、低输入偏置电流（最大5nA）和温度漂移（最大0.5μV/°C）以及高共模抑制比（最小120dB）。 实验表明，采用INA128P放大更为稳定，且其用一个电阻即可实现增益外围电路,可以使设计变得更加简单。因此采用方案2。 3）电压采集 采用电阻分压的方法实现。采用两个1‰的10K电阻分压，不仅简单易实现且精度和准确度都符合要求。故采用此方法采集电压。 4）储存 方案1:选用AT24c1024（EEPROM），低电压操作（2.7V到5.5V），内部组如何写先进个人事迹
基于两点乘积及全波傅里叶算法的应用
用电位差计测干电池的电动势和内阻解读
脂肪源性干细胞与整形美容医学
最新小学生个人读书事迹简介怎么写800字
向量 - 向量叉乘 向量点乘
脂肪源性干细胞在整形美容中的应用
数据结构课程设计计算器
led液晶显示器的驱动原理
简易计算器
个人先进事迹简介
碱性干电池电池电量评测(南孚聚能环5号-LR6-AA)
脂肪组织来源的干细胞提取、制备及储存质量管理专家共识
微机课设简易计算器
电压
基于安卓的计算器的设计与实现
优秀党务工作者事迹简介范文
干电池放电报告