In Search of the Quark Spins in the Nucleon A Next--to--Next--to-- Leading Order QCD Analys
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hep–ph/9512440DFUPG–95–GEN–01December 1995In Search of the Quark Spins in the Nucleon:A Next–to–Next–to–Leading Order QCD Analysis of the Ellis–Ja?e Sum Rule ?Paolo M.Gensini Dip.di Fisica dell’Universit`a di Perugia,Perugia,Italy,and Sezione di Perugia dell’I.N.F.N.,Perugia,Italy To be submitted to Zeitschrift f¨u r Physik C:Particles and Fields
In Search of the Quark Spins in the Nucleon:
A Next–to–Next–to–Leading Order QCD Analysis
of the Ellis–Ja?e Sum Rule
Paolo M.Gensini
Dip.di Fisica dell’Universit`a di Perugia,Perugia,Italy,and
Sezione di Perugia dell’I.N.F.N.,Perugia,Italy
ABSTRACT
The data from the last seven experiments performed on polarized deep–inelastic scattering on proton and neutron(or deuteron)targets have been analyzed in search of
a precise determination of the spin fraction carried by the quarks in the nucleon.We
?nd that this fraction can be of the size expected from na¨?ve quark model arguments,
provided the gluon axial anomaly is explicitly included and the isosinglet axial charge
normalization is?xed at a suitably low momentum scale,such that a)the running,
strong coupling constant is about unit,and b)the orbital angular momentum inside
the nucleon vanishes.
We also?nd that,despite the appeal of this solution of the“nucleon spin crisis”,a solution where the axial anomaly is absent and its e?ects are traded for an
appreciable strange quark polarization can not however be excluded—because of
the limited accuracy of the data—unless this latter and/or the gluon polarization
in the nucleon are explicitly measured.
1.Introduction.
Just after the1988publication by the European Muon Collaboration(EMC) at CERN of their preliminary1results on the asymmetry in muon polarized deep–inelastic scattering(PDIS)on a polarized hydrogen(actually spin–frozen ammonia) target,the particle physics community was somewhat shocked to learn that the total sum of the quark spins in the proton seemed to be very close to zero,rather than somewhere between1/2and3/4,as generally expected from na¨?ve quark–model arguments.
As for any unexpected discovery in our?eld,to begin perhaps with that of the muon,the following years have seen both the planning and running of new experiments,and the deepening of the theoretical studies(not completely free of much heated controversies)trying to clarify this mystery,often know under the name of“nucleon spin crisis”.
The aim of this paper,relying heavily on the results thus accumulated,is
1
to use i)all PDIS data taken on both proton and neutron(or deuteron)targets, ii)current phenomenological ideas on the behaviour of the parton distributions at both large and small values of the Bjorken variable x,and iii)the results from perturbative QCD(PQCD)at next–to–next–to–leading order(NNLO),to produce an internally consistent estimate of the quark spin content of the nucleon.
It will turn out that one can not,at the present level of experimental accuracy, unambiguously separate the di?erent?avour components from PDIS data alone, nor directly verify the PQCD predictions for the isoscalar sum rule:namely,one can not decide on a purely experimental basis on the nature of its unitary–singlet component,given the(basically two)di?erent possibilities o?ered in principle by the stage at which one decides to send the quark masses(used as regulators in the calculations of the splitting functions)to zero.
Despite this persistent lack of experimental proof of all PQCD arguments,it can however be shown that,for the“most natural”(in the parton model framework) of these two possibilities,one can interpret the data as being consistent with a negligible intrinsic strange component of the quarks’spins at a suitably low mass scale,such thatαs?1,consistent with the na¨?ve quark model expectation.
There are two primary reasons why this result contradicts the initial?ndings from the EMC data1:the?rst,of experimental nature,is that it is now clear that the g p1values given by the EMC were too low because of their choice of the F p2data employed to normalize them;the second,of theoretical nature,is that PQCD corrections were included only at leading order,while it is only at next–to–leading order that peculiar features of the polarized deep–inelastic scattering(and particularly for its unitary–singlet piece)become to emerge,as it will be clear in next section.
The rest of this paper will be divided in three parts:a presentation of the PQCD NNLO corrections to the?rst–moment isovector and isoscalar sum rules,a careful enumeration of the constraints that can be imposed on the various polarized distribution functions of the quarks,in terms of which one can describe the polarized
structure functions g p,n
1,and then a short discussion on the results obtained?tting
to the data simple parametrizations satisfying these constraints.This discussion will be centred on the spin composition of the nucleon,and in particular on the need(or absence of any need)for an intrinsic strange component?s in it.
2.The First Moments of g p,n
1
and PQCD at NNLO.
The sum rules for the?rst moments I p,n
0(Q2)= 10dxg p,n1(x,Q2)are often
discussed separating the non–singlet,(p?n)combination from the isoscalar one, (p+n),which contains both a non–singlet and a singlet part.Actually,despite the technical di?culties involved in dealing with the latter,both sum rules have equal footing in PQCD and should not be considered as separate entities,apart
2
from historical,or practical,considerations.
Their only di?erence lies indeed in the fact that the axial coupling involved in the ?rst is extremely well measured from neutron β–decay,while the couplings involved in the second are outside direct measurement,and can be arrived at only through more or less founded theoretical arguments.It is therefore expedient to separate them,since the ?rst can either be considered a good test of higher–order PQCD,or,alternatively (and this will be the attitude taken in the present paper),a useful normalization for the non–singlet part of the moments I p,n 0(Q 2).
The ?rst–moment sum rule for the di?erence between proton and neutron po-larized structure functions,known as the Bjorken sum rule (BjSR),reads 2(written in its full QCD garb)
I p ?n 0(Q 2)= 1
0dx [g p 1(x,Q 2)?g n 1(x,Q 2)]=1
π·[1+c (8)1(N f )·
αs π)2+...],(2)where the numerical values of c (8)1,2are listed,for N f from 3to 5,in Table I,and their
complete expressions can be found in the original paper by Larin and Vermaseren 11.Due to the large values of the constants c (8)1,2for N f =3,4,C 8(αs )is evidently decreasing with αs much more steeply than expected on the basis of the leading order estimate C 8=1?αs /πat low values of Q 2,such as those of SLAC experiments E1424(=2.0GeV 2)and E14312,13(
=3.0GeV 2),and of the preliminary deuteron data from the Spin Muon Collaboration 14(SMC)at CERN (
=4.6GeV 2).
3
An initial comment is in order here:actually,the expansion inαs for C8(αs)is known to one order beyond15,16what has been written in Eq.(2),but its unitary–singlet partner,C1(αs),has been estimated16only to O(α3s),as most of the quanti-ties computed in PQCD to extract the couplingαs:for its consistency,any PQCD analysis must be performed to the same,?xed order in the coupling,using the β–function at that order to express the running of the couplingαs(Q2).
Accordingly,here only NNLO expansions will be used,together with the ex-pansion forαs(Q2)(and the estimate of its scaleΛ
(5)=200±50MeV,and therefore to the valueΛ
MS
(3)from the slightly older compilation of Ref.17.
MS
Table I
Coe?cients of higher QCD corrections to BjSR
A question better addressed at this point is the actual value of N f,the number of active?avours,to be used at each Q2in the PQCD expansions of the coe?cients C1,8(αs)and of the anomalous dimension of the unitary–siglet axial charge.For time–like Q2,there is no ambiguity,since for heavy quarks the?avour thresholds at Q2=4m2i can be?xed by setting the mass m i of the i–th?avour quark ap-proximately equal to that of its lowest–mass pseudoscalar meson.In deep–inelastic scattering,however,a?avour is active only when appreciably contributing to the moment sum rules,i.e.when produced a)in a really inclusive manner(read:not only in low–multiplicity events),and b)over an appreciable range in Bjorken’s vari-able x(say up to x?1/3).If one sets the beginning of the scaling region at Q2?2GeV2(as indicated by the“classic”SLAC–MIT experiments),the previous re-quirements ask for a Q2>～17GeV2for charm to be an active?avour in DIS,and so mandates N f=3for the PQCD analysis of all available PDIS data.
The choice of N f=3(rather than4)has no great e?ect on C8(αs),as one can read from Table I,but for the Q2–evolution of the unitary–singlet piece the
4
coe?cient of the ?rst–order term in the expansion in powers of αs of its integrated anomalous dimension almost cancels,for N f =4,the ?rst–order one in C 1(αs ).It is therefore important,for the extraction of the quarks’spin fraction,
Σ=N f i ?q i =?u +?d +?s for N f =3,(3)
to use the value of N f appropriate to the range of values of Q 2where the actual data have been taken.This,unfortunately,has not always been done consistently by some authors 19.
In 1974,Ellis and Ja?e 20,faced with the problem of how to use a sum rule akin to Eq.(1)with only hydrogen data,used parton–model ideas,?avour SU(3)symmetry and the Okubo–Zweig (OZI)rule to derive a sum rule for the ?rst moment of g p 1alone ;as stated above,the PQCD–corrected version of such a sum rule (when freed of OZI–rule restrictions)is a part of PQCD as fundamental as the BjSR.For the isoscalar combination of PDIS structure functions this sum rule becomes the (PQCD corrected)Ellis–Ja?e sum rule (EJSR)
I p +n 0(Q 2)=
10
dx [g p 1(x,Q 2)+g n 1(x,Q 2)]==19
·C 1(αs )·g 0(Q 2)+(h.t.)I t =0,
(4)not to be confused with the original EJSR 20,which was derived for I p 0(Q 2)only ,
and without any PQCD corrections to the parton–model plus OZI–rule predictions.
Additional complications with respect to the BjSR,Eq.(1),arise from the facts a)that the isoscalar axial charges of the nucleon are not directly measurable,and g 8is indeed derived via ?avour–symmetry arguments (apart from symmetry–breaking e?ects),and b)that the unitary–singlet one g 0(Q 2)couples not only to the quarks,but also to the gluons via the axial anomaly and possesses therefore anomalous dimensions 21,so that its evolution with Q 2is not exausted by the PQCD coe?cient C 1(αs )and must be explicitly computed.
Since this coupling is scheme dependent,this point has been the focus of a very heated theoretical debate 22.To cut a long history short,one can summarise it by saying that,in conventional parton language where the masses of the partons m i are neglected with respect to the momentum scale Q ,and wishing to identify Σwith the spin fraction carried by the quarks actually present in the target proton,one has to put g 0(Q 2)=Σ?N f αs dt g 0(t )=?N f αs
which relates to the anomalous dimension of the axial anomaly via
?N fαsα
s
(6′)
where the variousγij({i,j}={g,q})represent the coe?cients giving dΣ/dt and d?G/dt in terms ofΣand?G,whose matrix is diagonalized(in any scheme where quark mass regulators are sent to zero)building the combination in Eq.(5)on one side,which evolves anomalously as in Eq.(6),and leavingΣon the other,free of anomalous dimensions since the constraint in Eq.(6′)makes the determinant of the2×2matrix of the(?nal)coe?cients(whose eigenvalues are the anomalous dimensions of the two operators mixed by the evolution)vanish identically.This has been veri?ed step by step at next–to–leading order22:that it should hold also at higher orders is inferred from the fact that conserved(and partially conserved) charges should be free of anomalous dimensions on one side,and on the other there is nothing,apart from the mixing with the unitary singlet of the pure gluonic world,to distinguish an SU(3)–from a U(3)–symmetric fermionic world,so that it is“natural”to expect all purely fermionic operators to be free of anomalous dimensions.
After integrating inαs from a normalization scaleμ2to Q2,one obtains the integrated anomalous dimension at NNLO
log g0(Q2)
33?2N f
αs(Q2)?αs(μ2) 24
+
N f
8(153?19N f)
)
αs(Q2)+αs(μ2)
g0(Q2)=g0(μ2)·exp[?γ(αs(Q2))??γ(αs(μ2))],where?γ(αs)is the integrated anoma-lous dimension,but has caused unnecessary problems whenever exp?γ(αs)has been
expanded in powers of the coupling,since then one had either to go one step further in the expansion of the anomalous dimension to?nd the“missing”power15,16,or
to truncate“prematurely”the series in the coe?cient C1(αs).Both procedures are inconsistent from a PQCD point of view,since they tend to mix one order with the
next,while the running couplingαs must be de?ned order by order:it is clear that in this way one will end up usingαs at a given order in at least one perturbative
expansion calculated at a di?erent order(not to be confused with the power of
αs appearing in the?nal expression,which could depend,as is the case here,on additional mathematical manipulations).
Another,equally unnecessary,but luckily only semantic problem has been
created by the persons who?rst misnamed the scaleμ2in the same equation a renormalization scale,while it is clear enough that one has to do with just a normal-ization scale,which has absolutely nothing to share with the actual renormalization procedure15.The scaleμ2is thus free both to appear explicitly in the physical
expressions,and to be chosen to follow the author’s(or authors’)theoretical preju-
dices;certain precautions must however be followed:for instance,working at a?xed number of?avours N f=3,it would be rather unwise to set it to in?nity,where N f
will be six at the best of our knowledge,so that the g0(∞)N f=3so obtained would hardly be connected to the physical limit of g0(Q2)for Q2→∞.Note also that this g0(∞)N f=3(whatever its meaning)can not be identi?ed withΣas de?ned by Eq.(3):if one believed the singlet axial coupling g0(Q2)in the EJSR,Eq.(4),
to be given byΣalone,from the diagonalization of the unitary–singlet operators one had also to put?γ=0accordingly.In line of principle,these two de?nitions for g0(Q2)could be distinguished on the basis of the di?erent evolutions with Q2
they predict for the EJSR integrals I p+n
0(Q2):making the two to coincide at a scale
Q20,the di?erence for the EJSR between the case of a running g0(Q2)and that of g0=Σat a scale Q2would correspond to
?I p+n
0(Q2)=
2
π·[1+c
(1)
1
(N f)·
αs
π
)2+...].(9)
There are hovewer additional complications,for this coe?cient receives contribu-tions from graphs,not included in the other,whose number grows with the order of the calculation.Thus Kataev16has produced only an estimate of the constant c(1)2
7
for N f=3(note that one of the conditions under which this was possible breaks down for N f=4).
To close this section,the numerical values of the constants for the perturbative expansions in orders of(αs/π)of C8(αs),C1(αs),and?γ(αs)= kγk·(αs/π)k,are listed in Table II.Two points must be noted before going to the next section:the constants in the singlet part are systematically lower than in the corresponding, non–singlet one,giving a slower evolution with Q2,and the trends of the inte-grated anomalous dimension exp?γ(αs)and of the coe?cient C1(αs)run in opposite directions,tending to some extent to compensate each other.
Also,the?rst line in Table II makes clear enough the essential di?erence be-tween leading–and higher–order PQCD treatments:besides introducing an anoma-lous dimension for g0(Q2),the latter break strongly the accidental,lowest–order degeneracy of the coe?cient functions C1,8(αs).
Table II
Constants in the perturbative expansions at NNLO
3.Measurements and parametrizations for g1(x).
What is actually measured by experiments in PDIS are not the structure functions g1themselves,but rather the polarization asymmetries A1,related to the polarized cross sectionsσ↑↑,σ↑↓by
D·A1=(σ↑↑?σ↑↓)/(σ↑↑+σ↑↓),(10)
where D is the target polarization fraction,and g2is neglected:g1is then related to A1by
A1·F2(x,Q2)
g1(x,Q2)=
intercept being close to zero.However,since one does not expect the sea distri-
butions to couple dominantly to an isovector,pseudoscalar trajectory,but rather to an isoscalar one such as the eta,one should rather have for these a behaviour
x?αη(0),withαη(0)??1/4,which,together with the expected negative sign for the sea contribution,produces a spike in the isoscalar part of g1as x→0,of the
type g1～α?β·x1/4(withα,β>0),perhaps just appearing24at very low values of the Bjorken variable x in the proton data taken by the Spin Muon Collaboration at CERN at
This point could have a non–negligible in?uence on the evaluation of the EJSR,
Eq.(4),raising the low–x contribution to its left–hand side well above the conven-tional estimates.A special comment is in order here on the EMC published data5 for g p1:rather than using them,one should use instead only their values for A p1with an adequate set of values for F p2and R p.Indeed,the EMC calculated g p1using a)the ratio R p predicted by PQCD,systematically smaller than experiment since ?nite–mass corrections are dominant at low values of Q2and x(though the e?ect of this choice is not too important at
As just mentioned two paragraphs above,to build the?rst moments the actual
measurements of g p,n
1have to be extrapolated in x to x=0and to x=1,to cover
parts of the integration range not coverable by the experiments on the asymmetry
A p,n 1.The second extrapolation does not pose any problem,since A1tends to
unit(and R to zero)in the limit x→1(this is a well–known feature30of the nucleon wavefunction:at high values of x the proton—neutron—structure is
dominated by the u+—d+—quark distribution:some parametrizations31violate this constraint gaining thus additional but unphysical freedom in dealing with the
small sea components),and Eq.(11)is thus reducing simply to g1～F2/(2x), whose behaviour as x→1is largely determined by well known“counting rules”of
conventional parton models.
9
In this paper,instead of extrapolating separately in the two extreme ranges of x,the choice has been made to?t the data to simple functional forms incorporating at least three elements:a)the counting rules,b)reasonable Regge(or other,QCD–motivated)behaviours for x→0(separately for valence and sea contributions), and c)constraints on the integrals of the parton distribution functions coming from a connection between the constituent–quark picture and the quark–parton model, originally introduced by Altarelli,Cabibbo,Maiani and Petronzio32,and recently recovered in this context by Fritzsch33.
In this picture,the structure functions g p,n
1are decomposed in terms of the
helicity distribution fuctionsδq′i for each active quark?avour(q i=u,d,s),where the prime indicates that the contribution from the axial anomaly,formally of order αs,has been included in each?avour’s sea distribution,δq′i=δq i+k qg?δG(the symbol?will stand from here on for a convolution integral in Bjorken variables), with k qg the appropriate gluon–to–quark splitting function.It has been sometimes said in the literature that the anomaly contributes to g1only at very small x values, so that it should be hardly seen in the x–regions covered by experiments:this is true(in the scheme where quark masses m i are sent to zero)only if the polarized gluon distribution is assumed to peak at x=0,as e.g.in the intrinsic gluon distribution proposed by Brodsky and Schmidt34.Unfortunately,their distribution forδG(x)has the wrong Regge behaviour for x～0,contrary to their statement, since it requires dominance ofδG by the pion trajectory,with interceptαπ(0)?0, while it should be dominated instead by a pseudoscalar–glueball trajectory,with an expected interceptαG(0)<～αη′(0)??1.When this constraint is imposed on the Brodsky–Schmidt formul?,ceteris paribus,most of the anomaly contribution falls in the x interval covered by the experiments(e.g.80%of it in the case of the EMC x–range),making it virtually indistinguishable from the other,intrinsic sea distributions,while the integral?G remains of the same magnitude as in Ref. 34,being solidly tied to the momentum fraction
Separating further valence(u v,d v)from sea(u′s,d′s,s′)components one can write,with self–explanatory notations,
g p1(x,Q2)=
2
18·[δd v(x,Q2)+δd′s(x,Q2)+δs′(x,Q2)],(12) and
g n1(x,Q2)=
2
18·[δu v(x,Q2)+δu′s(x,Q2)+δs′(x,Q2)].(13)
10
The valence and sea distributions(with the latter primed to distinguish them from
the intrinsic ones,free of the gluonic contribution,which relate to the quarks spin contents?q i entering e.g.in the angular momentum sum rule),will in general be
expressed by the general functional formδq′v,s(x,Q2)= j x?αj(0)·(1?x)n v,s·P j(x,Q2),where the sum runs over the Regge singularities assumed to dominate the
distribution at x～0,and the P j(x,Q2)will be polynomials in x with Q2–dependent coe?cients35,36.
For the powers n v,s the parton–model counting rules36give n=2N s?1 (where N s is the number of“spectator”quarks),or n v=3and n s=7(for gluons the rule gives n g=5:their further suppression in the distributionsδq′s at high x–values comes from the splitting function):it is hovewer known35,36that the valence u–quark dominates at high x values over the d–quark in their unpolarized distribu-tions,and this fact is commonly“explained”as a consequence of the Pauli principle, barring two quarks of the same quantum numbers from being close to each other in phase space,and often expressed as a“penalty factor”(1?x)in the odd?avour distribution function.The same mechanism should operate in the polarized valence distributions as well,as in the sea distributions(both polarized and unpolarized), suppressing here u–quarks with respect to d–quarks,the“penalty”being now paid when an u–antiquark is produced at x～1;while there is undisputable evidence of this e?ect for unpolarized valence distributions in the ratio F n2/F p2,tending almost linearly to the value1/4as x→1,the same e?ect in the unpolarized sea ones could be responsible37for the defect of the so–called Gottfried sum rule(one can simply check that the?gures are indeed of the right order of magnitude,though a detailed model would require a complete re–?tting of all unpolarized parton distributions). For the PDIS data,this Pauli–principle“penalty factor”will be included only in the polarized valence distributions,for the e?ects of its presence in the sea ones would be so small vis–`a–vis the experimental errors that its inclusion would only lead to unnecessary mathematical complications in the?tting procedures.
With this additional factor omitted,and reducing the polynomials P j(x,Q2)to Q2–dependent factors,independent of x,the sea contributions to the PDIS structure functions will reduce to an isoscalar term,simply expressed as
(x,Q2)sea=P(Q2)·x1
g p,n
1
quark.Assuming SU(2)symmetry to hold for the partons inside the constituent quarks(Q=U,D only),and integrating over all Bjorken variables,one can put ?u U=?d D=?(q Q)v+?(q Q)s,?d U=?u D=?(q Q′)s and?s U=?s D=?s, and one?nds the relation for the spin content of the valence partons
?u v
?D
=?4(15)
from the constituent quark model results?U=4/3,?D=?1/3:note that,since these constituent quarks are structured objects,these values do not imply g A=5/3 (modulo small recoil corrections),as in na¨?ve treatments of the constituent quark model.The same hypothesis leads only to the generous bounds?1/4
With the constraint of Eq.(15)imposed on the polarized valence distributions joined with the neglet of the small isovector part in the polarized sea ones,the distributionsδu v andδd v can be normalized to the BjSR,independent of their functional forms,since Eq.(1)can be reduced to
I p?n 0(Q2)=
1
6·C8(αs)·g A+(h.t.)I t=1.(16)
For these forms,three parametrizations will be adopted,to check the systematic e?ects on the EJSR integrals of the behaviour assumed in the isoscalar valence distributions as x→0.
The?rst parametrization(which will be labeled FRP,for fully Reggeized parametrization)breaks down each of the polarized distributions for the valence quarks into an isoscalar and isovector part,the?rst dominated at x～0by the η–meson trajectory,and the second by the pion one,so that,after introducing the Pauli–principle“penalty factor”(1?x)inδd v and imposing the conditions in Eqs.
(13)and(14),with the x–polynomials P j(x,Q2)again reduced to Q2–dependent coe?cients,one gets
δu(1)v(x,Q2)=C(Q2)·[231
4
,4)?1·x141]·(1?x)3,(17)
δd(1)v(x,Q2)=C(Q2)·[231
4
,4)?1·x141]·(1?x)4,(17′)
where the normalization C(Q2)=C8(αs)·g A+6·(h.t.)I=1is?xed from Eq.(16)to automatically satisfy the BjSR,and the function B(α,β)is the well known Euler’s beta function.
12
For the second set of model distribution functions(to be labeled SRP,or simpli?ed Regge–pole parametrization)one takes the limitαη(0)→απ(0)→0, still keeping the same constraints,so that Eqs.(17),(17′)become
δu(2)v(x,Q2)=
16
131log
1
1310 ·(1?x)3,(19)
δd(3)v(x,Q2)=C(Q2)· 66x?2817
MS (5)of Ref.17)and the
HTC of Ref.9as inputs,there is only one free parameter left for each set of data, i.e.the sea normalization P(Q2).Note that,to account for possible systematics either in the data or in the theoretical inputs(particularly the possible inadequacy both of the PQCD approximation and of the phenomenological parametrization used,as well as of the evaluation of the HTC),di?erent parameters will be used for di?erent data,even when these latter have been normalized at the same value of
4.The isosinglet sum rule and the quark spins in the nucleon.
Before turning to?tting the parametrizations to the data available(as of November1995)on the PDIS structure functions g1,it is better to consider the information we possess of the axial couplings appearing in the right–hand sides of the?rst–moment sum rules,Eqs.(1)and(4).All pieces of information available have been summarized in Table III,which deserves some https://www.sodocs.net/doc/2913864641.html,ually most
13
analyses39of these couplings stop at the information coming from asymmetries in the decay products momenta and/or polarizations:while this is enough in most of the cases,in some no such measurements are either available or possible,and disregard of the information coming from the rates can have drastic e?ects,even on the correctness of the conclusions inferred.Enough to say that dropping the information on the?S=0,Σ→Λcouplings leads to the conclusion that?avour SU(3)symmetry breaking e?ects are negligible39,relying in fact on a single point, being the coupling of theΞto bothΛandΣnot as well known as those of the latter two to the nucleon.Accordingly,Table III includes evidence from both asymmetries and rates,while the detailed analysis of these latter can be found elsewhere40.One further thing evident from Table III is that the two sources of information yield fully compatible values for the axial couplings,contrary to the statement of Ja?e and Manohar41,which originated from a completely outdated treatment of the decay rate data.
Table III
Data on octet baryon axial couplings
νe 1.2553±0.0018 1.2573±0.0028F+D
Σ?→Λe?3tanφF
Σ+→Λe+νe0.750±0.094D+√
νe?0.330±0.023?0.340±0.017F?D
Σ?→nμ?
νe0.729±0.0110.718±0.015F+1√
νμ0.756±0.139F+1√
νe0.265±0.0440.250±0.050F?1√
νμ0.76+0.47
?0.76F?1√
νe 1.216±0.147F+(1?4
3
tanφ)D
νe,yields the parameters F=0.4678and D=0.7876,or g8=3F?D=0.616±0.022and g A=F+D=1.2554±0.0020(note that this latter acts almost as a constraint due to the very high precision of neutron data on both asymmetries and rates);theχ2of the?t is not very high with respect to
14
the number of data points,being20.17(about2units better than withoutΣ0–Λmixing)versus15,but is concentrated almost exclusively in theΣ?→Λrate, whose datum on the axial coupling lies3σbelow the SU(3)–symmetric?t value. Coming this datum from a good–quality experiment44,this fact has to be taken as initial evidence for some?avour SU(3)breaking in these couplings,being the mixing required to explain this discrepancy more than?ve times the one calculated by Karl43,and thus giving a ratio g V/g A more than twice its experimental1σlimit. This must be remembered when using?avour symmetry to extract the nucleon spin composition.A further point raised30in this context is also the possible e?ect (particularly on the?S=1transitions)of the tensor components in the weak axial current:the good agreement between the two columns of data in Table III seems to indicate that the e?ect is not as large as indicated by some?ts45,since it would a?ect the axial couplings extracted from the asimmetries di?erently from those extracted from the rates.
Since it is the aim of the present paper to concentrate on the analysis of the spin composition of the nucleon,the PDIS structure functions will not be?t treating both C(Q2)and P(Q2)as free parameters,but rather taking the?rst from the right–hand side of the BjSR,Eq.(1),and?tting only the second to the data,experiment by experiment.Table IV will present the expectations for the right–hand side of the BjSR in NNLO PQCD,including the HTC of Ross and Roberts9,together with the integrals evaluated by two experimental groups,the E143Collaboration at SLAC13and the Spin Muon Collaboration at CERN46.In the same table,we shall also display the two expectations for the right–hand side of the EJSR obtained assuming validity of the OZI rule,i.e.Σ=g8,and either a) the na¨?ve parton model identi?cation g0=Σ(i.e.decoupling the contribution from the axial anomaly,as is the case for massive quarks),or b)the de?nition in Eq.(5) with the normalizations scaleμ2?xed so thatαs(μ2)=1(and
From this table one can read two facts,already mentioned above:the running with Q2of the EJSR is slower than that of the BjSR,and therefore harder to see in the data unless higher precisions are reached,and the di?erence between the “anomalous”and“non–anomalous”versions of the EJSR,described by Eq.(8) (apart from the lower asymptotic value of the?rst,which can always be traded for a breaking of the OZI rule,i.e.a?s=0,in the second),is even smaller,and thus much harder to see.
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Table IV
Sum rule expectations for BjSR and na¨?ve EJSR In Table V there will be displayed the parameters P(Q2)obtained from the ?ts to the seven sets of PDIS data analyzed here:the re–normalized EMC set of data on proton1,5at
6·C(Q2),i.e.equal to the BjSR integral:from this and the previous table one can see that some negative sea is already expected
even at the level of a na¨?ve formulation of the(PQCD corrected)EJSR.The table displays also systematic variations in the parameter both with the model used for the valence distributions and with the nature of the target,variations which in the opinion of the author cast some doubt on the possibility of really testing PQCD in the isoscalar combination:since the two kind of variations are of the same order of magnitude,and comparable to the statistical errors from the?ts,their origin is di?cult to trace.
16
Table V
Values of P(Q2)from?ts to the data
(shown in parenthesis are theχ2–values per data point) These results for the sea parameter P(Q2)can now be turned into values for the EJSR integrals,since these can be written as
I p+n 0(Q2)=
1
4
,8)·P(Q2).(20)
Note however that the right–hand side of this equation corresponds to what is actually interpolated by the?ts only in the case of a deuterium target,when
I d0(Q2)=1
2ωD)·I p+n
(Q2):for a proton or neutron target the?ts measure,
respectively,
I p0(Q2)=1
4
,8)·P(Q2)(20′)
in the proton case,and
I n0(Q2)=B(
5
6·C(Q2)(21) in the?rst case,and
I p+n 0(Q2)=2·I n0(Q2)+
1
quantify48,but approximable with that of the most precise experimental determi-nation of the BjSR integral(i.e.with that of Ref.46).
Taking these aspects into account,the?ts yield for the EJSR the integrals listed in Table VI for the three valence parametrizations,which show a marked reduction with respect the na¨?ve expectations for this quantity,tabulated in the second column of Table IV.As already said,this is evidence for either presence of a sizeable reduction of g8and/or g0(due to a polarized strange–quark density or the breaking of?avour SU(3)symmetry49)or an appreciable contribution from the axial anomaly(or both).
From the previous table one can also see that the three parametrizations,
though behaving quite di?erently at x→0in the combination g p+n
1,do not produce
neither appreciably di?erentχ2’s(the BLP?t turns worse than the other two,wich statistically are on the same level,but only by a factor～2.5),nor large variations
(contrary to na¨?ve expectations)for I p+n
0(Q2):this is due to the normalization
of the valence components to the BjSR imposed by Eq.(15)–(16),valid for all parametrizations regardless of their behaviour as x→0and quite robust,since the only isovector contribution from the sea could come,under the hypotheses adopted here,from the Pauli principle“penalty factor”.The di?erent behaviours as x→0 of the valence parametrizations re?ect thus only on the quality of the?ts,tending to prefer distributions which stay?nite in this limit,since diverging ones become harder to accommodate to the behaviours of g1for neutron and deuteron targets at moderate and high values of the Bjorken variable x.
Table VI
Integrals of the EJSR from?ts to the data
Any interpretation of these data(beyond the existence of a sizeable,negative polarization in the sea)has to make clear the nature of the unitary–singlet piece in the EJSR.If one follows the na¨?ve parton model picture to the end,and identi?es g0withΣ,one must also have?γ=0from the vanishing of its anomalous dimension, so that the EJSR becomes now,since g8=Σ?3?s,
I p+n 0(Q2)=[
2
18·C8(αs)]·Σ?
1
which,puttingδI=?(h.t.)I
t =0
,F(Q2)=2
18·C8(αs)and R(Q2)=
C8(αs)/[6·F(Q2)],can be turned into a linear relation betweenΣand?s,
Σ=I p+n
(Q2)+δI
αs(Q2)·exp[?γ(αs(Q2))??γ(αs(μ2))]·
?G(μ2)+
+
2π
9·
1+3αs(μ2)18·C8(αs) ·Σ??16π·exp[?γ(αs)??γ(αs(μ2))]·C1(αs)(26)
The linear relation betweenΣand?s,Eq.(23)is still holding,but now F(Q2) is changed including the integrated anomalous dimension factor[1+3αs(μ2)/4π]·
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五年级上册成语解释及近义词反义词和造句大全.doc
五年级上册成语解释及近义词反义词和造句大全 囫囵吞枣；【解释】：囫囵：整个儿。把枣整个咽下去，不加咀嚼，不辨味道。比喻对事物不加分析考虑。【近义词】：不求甚解【反义词】融会贯穿[造句];学习不能囫囵吞枣而是要精益求精 不求甚解；bùqiúshènjiě【解释】：甚：专门，极。只求明白个大概，不求完全了解。常指学习或研究不认真、不深入【近义词】：囫囵吞枣【反义词】：精益求精 造句；1；在学习上，我们要理解透彻，不能不求甚解 2；学习科学文化知识要刻苦钻研，深入领会，不能粗枝大叶，不求甚解。 千篇一律；【解释】：一千篇文章都一个样。指文章公式化。也比喻办事按一个格式，专门机械。 【近义词】：千人一面、如出一辙【反义词】：千差万别、形形色色 造句；学生旳作文千篇一律，专门少能有篇与众不同旳，这确实是平常旳练习太少了。 倾盆大雨；qīngpéndàyǔ【解释】：雨大得象盆里旳水直往下倒。形容雨大势急。 【近义词】：大雨如柱、大雨滂沱【反义词】：细雨霏霏牛毛细雨 造句；3月旳天说变就变，瞬间下了一场倾盆大雨。今天下了一场倾盆大雨。 坚决果断；áobùyóuyù：意思；做事果断，专门快拿定了主意，一点都不迟疑，形容态度坚决 近义词；不假思索斩钉截铁反义词；犹豫不决 造句；1看到小朋友落水，司马光坚决果断地搬起石头砸缸。2我坚决果断旳承诺了她旳要求。 饥肠辘辘jīchánglùlù【近义词】：饥不择食【反义词】：丰衣足食 造句；1我放学回家已是饥肠辘辘。2那个饥肠辘辘旳小孩差不多两天没吃饭了 滚瓜烂熟gǔnguālànshóu〔shú)【解释】：象从瓜蔓上掉下来旳瓜那样熟。形容读书或背书流利纯熟。【近义词】：倒背如流【反义词】：半生半熟造句；1、这篇课文我们早已背得滚瓜烂熟了 流光溢彩【liúguāngyìcǎi】解释；光影，满溢旳色彩，形容色彩明媚 造句：国庆节，商场里装饰旳流光溢彩。 津津有味；jīnjīnyǒuwèi解释：兴趣浓厚旳模样。指吃得专门有味道或谈得专门有兴趣。 【近义词】：兴致勃勃有滋有味【反义词】：索然无味、枯燥无味 造句；1今天旳晚餐真丰富，小明吃得津津有味。 天长日久；tiānchángrìjiǔ【解释】：时刻长，生活久。【近义词】：天长地久【反义词】：稍纵即逝 造句：小缺点假如不立即改掉, 天长日久就会变成坏适应 如醉如痴rúzuìrúchī【解释】：形容神态失常，失去自制。【近义词】：如梦如醉【反义词】：恍然大悟造句；这么美妙旳音乐，我听得如醉如痴。 浮想联翩【fúxiǎngliánpiān解释】：浮想：飘浮不定旳想象；联翩：鸟飞旳模样，比喻连续不断。指许许多多旳想象不断涌现出来。【近义词】：思绪万千 造句；1他旳话让人浮想联翩。2:这幅画饱含诗情，使人浮想联翩，神游画外，得到美旳享受。 悲欢离合bēihuānlíhé解释；欢乐、离散、聚会。泛指生活中经历旳各种境遇和由此产生旳各种心情【近义词】：酸甜苦辣、喜怒哀乐【反义词】：平淡无奇 造句；1人一辈子即是悲欢离合,总要笑口常开,我们旳生活才阳光明媚. 牵肠挂肚qiānchángguàdù【解释】：牵：拉。形容十分惦念，放心不下 造句；儿行千里母担忧，母亲总是那个为你牵肠挂肚旳人 如饥似渴rújīsìkě：形容要求专门迫切，仿佛饿了急着要吃饭，渴了急着要喝水一样。 造句；我如饥似渴地一口气读完这篇文章。他对知识旳如饥似渴旳态度造就了他今天旳成功。 不言而喻bùyánéryù【解释】：喻：了解，明白。不用说话就能明白。形容道理专门明显。 【近义词】：显而易见【反义词】：扑朔迷离造句；1珍惜时刻，好好学习，那个道理是不言而喻旳 与众不同；yǔzhòngbùtóng【解释】：跟大伙不一样。 〖近义词〗别出心裁〖反义词〗平淡无奇。造句； 1从他与众不同旳解题思路中，看出他专门聪慧。2他是个与众不同旳小孩
婴幼儿肺功能测试仪招标技术参数
婴幼儿肺功能测试仪招标技术参数 一、 主要规格及系统概述 * 整机原装进口（计算机、打印机可国内配置）。 二、检查功能要求： 1. 慢肺活量的测量； 2. 流速容量环的检测； 3. 流速容量环激励软件； 4. 每分最大通气量的检测； 5. 潮气呼吸环测定； 6. 支气管舒张试验； 三、功能要求 1、 慢肺活量：只需一次吹气测试即可得到 VCmax VT 、ERV BF 和MV 等参数值。 2、 流速容量环 / 用力肺活量：只需一次吹气测试可同时得到流速容量环和时间肺 活量曲线和数据，同时得到分钟最大通气量 MVV S,测用力肺活量时有适合 儿童测试的吹蜡烛和吹气球的三维动画辅助测试程序。 3、 全中文操作系统，专业的图形化肺功能测试软件，操作简单，运行稳定，易 于维护升级 , 软件免费升级。 4、 系统能够对病人的测试参数进行快速统计分析，并同步有直观的图表显示， 可自行编辑修改的中文报告，报告可显示或直接打印。 *5 、有环境参数测量模块，能自动测量大气压、温度、相对湿度，并自动对测量 的结果进行BTPS 校正，以保证测试数据的精确及很好的重复性。 *6、具有伪差识别系统，能自动剔除做潮气呼吸环分析中的不合格的原始数据。 四、设备技术参数要求： 1 、流速容量传感器： 提供婴儿和儿童两种规格的压差式流速传感器， 适合不同 年龄段的患者（提供相关注册证明） a ） 婴儿流速传感器 : 流速范围： 0 - 1500 ml/s 精度：± 3% ，± 4ml/s * 死腔： 1.7ml 容量范围： 3000 毫 升（数字积分） 口压： 范围：± 5 kPa 分辨率： 0.003kPa b ） 儿童流速传感器 : 范围 0 - ±20 L/s 。 阻力 <0.05 kPa/（L/s ） at 10 L/s 容量测试 数字积分法。 范围 0 - ±20 L 。 精度 *2、环境参数模块：温度：0 — 40 C 。 4、品牌商务电脑壹套 ,HP 彩色喷墨打印相对湿度： 3、 原装进口可移动台车，前后有防尘柜门，键盘拖架可 悬臂； 分辩率： 1ml/s 分辩率： 0.1 毫升 精度：v± 2% 精度 0.2 - 12 L/s ± 2 %。 ± 3 %或者± 5 ml 0— 90％ 360度旋转，带可移动
肺功能仪检测原理与常用仪器
肺功能仪检测原理与常用仪器 1 肺功能试验的临床意义 肺功能检查是临床上胸肺疾病及呼吸生理的重要检查内容。对于早期检出肺、气道病变，鉴别呼吸困难的原因，诊断病变部位，评估疾病的病情严重度及其预后，评定药物或其它治疗方法疗效，评估肺功能对手术的耐受力或劳动强度耐受力及对危重病人的监护等，肺功能检查均是必不可少的。其结果判断参考同种人群肺功能正常值。 肺功能检查通常包括通气功能、换气功能、呼吸调节功能及肺循环功能。检查项目繁多、临床上最为常用的是通气功能检查，它可对大多数胸肺疾病作出诊断；其它检查如弥散功能测定、闭合气量测定、气道阻力测定、膈肌功能测定、运动心肺功能试验、气道反应性测定等，可对通气功能检查作不同程度的补充。此外，血气分析亦是肺功能检查的一部分。 随着电子计算机技术的发展及临床对肺功能评估认识的不断深入，肺功能检测已成为临床肺部疾病三大诊断之一(另二者为病因诊断和病理诊断)。 2 肺功能仪的组成部分 肺功能的试验仪器主要由肺量计、气体分析仪及压力计组成，通过它们的组合，可测出肺功能的大多数指标，如肺容量、通气、弥散、呼吸肌肉力量、氧耗量、二氧化碳产生量等，其中肺量计在肺功能检测中最为常用。 2.1 肺量计： 肺量计是指用于测定肺容量的容量或流量计的仪器。按物理学定律，设某一瞬间的体积流量为Q，一定时间t内流过的流体的体积为V，则V=∫Qdt或Q=dV/dt；而体积流量是流体流速(V)与流经截面积(A)体的流速及吸/呼气体时间可求出吸/呼气容量；反之亦然。 2.1.1 容量测定型肺量计 容量测定型肺量计先测定流体的体积，而后得出流量。 2.1.1.1 水封式肺量计(water-sealed spirometer)： 这种肺量计结构简单、测量准确，但测量指标较少，不易于自动转换为流速参数，其容量所测为室温容量(A TPS状态)，应将其矫正为体温容积(BTPS状态)。目前已较少使用，仅在一些基层医院或生理实验室中尚有使用，如Collins肺量计。其构造如图1，钠石灰是CO2吸收剂，鼓风机用于减少机器的阻力，容量的变化记录于记纹鼓，这种设备的死腔量较大，一般为6L～8L。 由水将浮筒内外分隔，带有单向阀的管道与盛有CO2吸收剂的容器相连，浮筒内与病者以密封闭回路方式相连。浮筒经一滑轮悬拉，连至另一端与记录笔相连，记录笔可将浮筒位置的改变记录于记纹鼓上。当病人从浮筒中吸气或呼气时记录笔垂直上下移动，移动的幅度取决于吸/呼气的容量大小。 记纹鼓与一电机相连，电机转动时记纹鼓转动的速度恒定，并可选择不同速度，由描记笔水平记录。此为描记图的时间轴，而描记笔的垂直运动为插记图的容量轴，测试中描记出时间—容量曲线，从中可求出多个容量及流速参数。 2.1.1.2 干式滚桶式肺量计(dry-rolling seal spirometer)： 见图2。病人呼出的气体使活塞移动，活塞由滚桶隔样的密封器与圆桶密封。电压计检测活塞的移动，活塞移动时产生的电压信号可反映移动量的大小，间接反映呼吸气体容量。活塞面常较大，以减少活塞运动时的机械阻力。Gould 9000，FUDAC 50，ERS-1000,Ohio 800系列等肺量计属此类型。使用此类型肺功能仪时，病人呼吸为密封式，易发生交叉感染。 2.1.2. 流速测定型肺量计 流速式流量计则先测出流经截面积一定的管路的流体速度，然后求出流量，也称为间接
悲惨的近义词反义词和造句
悲惨的近义词反义词和造句 导读：悲惨的近义词 悲凉(注释:悲哀凄凉：～激越的琴声。) 悲惨的反义词 幸福(注释:个人由于理想的实现或接近而引起的一种内心满足。追求幸福是人们的普遍愿望，但剥削阶级把个人幸福看得高于一切，并把个人幸福建立在被剥削阶级的痛苦之上。无产阶级则把争取广大人民的幸福和实现全人类的解放看作最大的幸福。认为幸福不仅包括物质生活，也包括精神生活;个人幸福依赖集体幸福，集体幸福高于个人幸福;幸福不仅在于享受，而主要在于劳动和创造。) 悲惨造句 1.一个人要发现卓有成效的真理，需要千百个人在失败的探索和悲惨的错误中毁掉自己的生命。 2.贝多芬的童年尽管如是悲惨，他对这个时代和消磨这时代的地方，永远保持着一种温柔而凄凉的回忆。 3.卖火柴的小女孩在大年夜里冻死了，那情景十分悲惨。 4.他相信，他们每个人背后都有一个悲惨的故事。 5.在那次悲惨的经历之后，我深信自己绝对不是那种可以离家很远的人。 6.在人生的海洋上，最痛快的事是独断独航，但最悲惨的却是回头无岸。 7.人生是艰苦的。对不甘于平庸凡俗的人那是一场无日无夜的斗
争，往往是悲惨的、没有光华的、没有幸福的，在孤独与静寂中展开的斗争。……他们只能依靠自己，可是有时连最强的人都不免于在苦难中蹉跎。罗曼·罗兰 8.伟大的心胸，应该表现出这样的气概用笑脸来迎接悲惨的厄运，用百倍的勇气来应付开始的不幸。鲁迅人在逆境里比在在顺境里更能坚强不屈。遇厄运时比交好运时容易保全身心。 9.要抓紧时间赶快生活，因为一场莫名其妙的疾病，或者一个意外的悲惨事件，都会使生命中断。奥斯特洛夫斯基。 10.在我一生中最悲惨的一个时期，我曾经有过那类的想法：去年夏天在我回到这儿附近的地方时，这想法还缠着我;可是只有她自己的亲自说明才能使我再接受这可怕的想法。 11.他们说一个悲惨的故事是悲剧，但一千个这样的故事就只是一个统计了。 12.不要向诱惑屈服，而浪费时间去阅读别人悲惨的详细新闻。 13.那起悲惨的事件深深地铭刻在我的记忆中。 14.伟大的心胸，应该用笑脸来迎接悲惨的厄运，用百倍的勇气来应付一切的不幸。 15.一个人要发现卓有成效的真理，需要千百万个人在失败的探索和悲惨的错误中毁掉自己的生命。门捷列夫 16.生活需要爱，没有爱，那些受灾的人们生活将永远悲惨;生活需要爱，爱就像调味料，使生活这道菜充满滋味;生活需要爱，爱让生活永远充满光明。
肺功能测试系统技术参数要求
肺功能测试系统技术参数要求 1、原装进口设备 2、用途及功能：适用于通气、内呼吸弥散残气功能检查 3、慢肺活量（SVC）的测量：VT, ERV, IRV, IC, VCin, VCex, VCmax…… 4、流速容量环的测量：FEV1,FVC，FEV1/VCin %,FEV1/FVC %, FEV1/VCmax %,FEF75, FEF50, FEF25, PEF, FIV1,PIF, MIF50...。 5、需配有流速容量环激励软件。 6、最大自主通气量（MVV）的测量。 7、一口气法弥散残气功能的测量：一口气法弥散和一口气残气要同时测得，一口气弥散的样本量和死腔量可以设置，有一口气弥散辅助学习测试模式功能。 8、内呼吸弥散功能的测量：无须病人屏气，适合于呼吸困难、COPD病人、老人及儿童； 9、系统能够对病人的测试参数进行统计分析，并有直观的图表显示。 10、慢肺活量：只需一次吹气测试即可得到VCmax、VT、ERV、BF和MV等参数值。 11、流速容量环/用力肺活量：只需一次吹气测试可同时得到流速容量环和时间肺活量曲线和数据，同时得到分钟最大通气量MVV值，测用力肺活量时有适合儿童测试的吹蜡烛和吹气球的三维动画辅助测试程序。 12、要求一口气法弥散和残气可同时测得。 13、一口气弥散的样本量和死腔量可以设置。 14、一口气弥散要有辅助学习测试模式功能。 15、中文WindowsXP操作系统和中文报告，操作简单，运行稳定，易于维护升级，软件免费升级。 16、具备真正符合中国人的预计正常参考值系统。 17、流速容量传感器是双向压差流速传感器,核心部件筛网要求是铂金丝制成, 具备自动恒温加热装置;拆卸更换方便，消毒更彻底,避免交叉感染。 测试要求：范围 0 - ±20 L/s；精度 0.2 - 12 L/s ±2 %；阻力 <0.05 kPa/(L/s) at 10 L/s；范围 0 - ±20 L；精度 5 mL；范围±20 kPa；精度<
肺功能检测仪耗材的选择与适用注意事项
肺功能检测仪耗材的选择与适用注意事项肺是人体的重要器官，它维持着人体正常的新陈代谢。呼出二氧化碳，吸进新鲜氧气，生命的存在就在于此，肺担当着重要的角色。既然肺对我们来说是如此重要。那么我们就应该对影响我们的肺正常运行的疾病阻碍，做好预防工作，才能更好的享受未来的高品质生活。在了解肺功能检测仪之前，我们应该对肺部疾病有所了解。肺病咳喘病的常见特征有如下几种： 一、咳嗽、咳痰。咳嗽是一种反射性动作，具有协助下呼吸道清除侵入异物及将要存留在呼吸道内的分泌物排除体外的作用，如果肺部出现问题，那么我们就不能很好的将身体内有毒物体排除体外。长久积压的话，就会导致干性咳嗽和湿性咳嗽。 二、肺部在日常生活中出现最多得较多毛病为1.支气管炎2.支气管扩张症3.支气管气喘症4.大叶性肺炎5.肺脓肿6.肺结核7.肺充血 8.肺水肿9.肺梗塞 三、肺部还会经常出现咳血、咯血、呕血病症。 四、肺部出现呼吸困难，所谓呼吸困难即是指呼气时缓慢而有哨笛声，此症状常见于肺气肿初期以及哮喘病（支气管炎）等。 五、气息异常，正常的人没有特殊气味，如抽烟、饮酒等引起的异常气息，通常是极易辨别的。有些疾病所产生的异常气息，在临床方面则很有参考价值。比如说肺脓肿、肺坏阻、结核性空洞伴有合并感染、肺囊肿并伴有继发感染、肺纤维变性等。所有的对于自身肺部功能的详细知悉可以使用相关的肺功能检测仪和相关的肺功能检测仪体检。
目前国内使用最多的肺功能检测仪为日本美能肺功能测试仪AS-407检测仪。通过自检或者去医院检测都能获得详细得肺部运行数据。如果条件允许也可以为自己购买一些便携式的肺部功能检测仪器。在购买之后也应该注意肺功能仪耗材的购买，和肺部功能仪纸口件、肺功能咬嘴、肺功能仪纸管、肺功能仪吹气筒、肺功能仪过滤器等相关配件的选择。这样才能为自身定制最适合的肺功能仪检测产品。 六、支气管扩张症，化脓症支气管炎，脓胸并伴有支气管胸膜炎等 七、自发性气胸，主要病因为肺结核及肺气肿等。 八、发烧。人的正常体温，腋窝温度不超过37度，口腔温度不超过 37.3度，直肠温度不超过37.5度。所谓发烧就是体温升高超过上述范围。发烧是许多疾病得的常见症状，也是肺部疾病的常见症状。根据体温升高的温度程度，发烧可以分为四种情况，即体温在37-38度之间者。 九、肺结核 早期五十万年前就有肺结核结核俗称“痨病”，是结核杆菌侵入体内引起的感染，是青年人容易发生的一种慢性和缓发的传染病。一年四季都可以发病，15岁到35岁的青少年是结核病的高发峰年龄。潜伏期4～8周。其中80％发生在肺部，其他部位(颈淋巴、脑膜、腹膜、肠、皮肤、骨骼)也可继发感染。主要经呼吸道传播，传染源是接触排菌的肺结核患者。解放后人们的生活水平不断提高，结核已基本控制，但近年来，随着环境污染和艾滋病的传播，结核病又卷土重来，发病率有所上升。“面色苍白、身体消瘦、一阵阵撕心裂肺的咳
第四章 第六节 第七节
第六节核能利用 第七节小粒子与大宇宙 [学习目标] 1.了解裂变反应堆的工作原理.2.了解核电站和核能利用的优缺点.3.了解小粒子和大宇宙间的空间跨度和时间跨度. 一、核反应堆及核电站 1.核电站是利用核能发电，它的核心设施是反应堆，核反应堆是人工控制链式反应的装置，它主要由以下几部分组成： (1)燃料：铀棒. (2)减速剂：铀235容易捕获慢中子发生反应，采用石墨、重水作减速剂； (3)控制棒：采用在反应堆中插入镉棒的方法，利用镉吸收中子的能力很强的特性，控制链式反应的速度. 2.工作原理 核燃料裂变释放能量，使反应区温度升高. 3.能量输出 利用水或液态的金属钠等流体在反应堆内外循环流动，把反应堆内的热量传输出去，用于发电，同时也使反应堆冷却. 4.核污染的防护与处理 在反应堆的外面需要修建很厚的水泥层，用来屏蔽裂变产物放出的各种射线.核废料具有很强的放射性，需要装入特制的容器，埋入深地层来处理. [即学即用]判断下列说法的正误. (1)核反应堆是通过调节中子数目以控制反应速度.(√) (2)核反应堆用过的核废料无毒无害.(×) 二、小粒子和大宇宙 1.从小粒子到大宇宙——空间跨度 (1)对宇宙的时空结构、运动形态和物质演化的理论描述，称为宇宙模型. (2)大爆炸宇宙模型：大约150亿年前突然发生一次大爆炸，其后逐渐诞生出恒星、星团、脉冲星、超新星、黑洞以及被称作类星体的遥远发光体等，经历150亿年演化成今天的宇宙世界. (3)人类所能研究的物质世界的空间尺度：约从10－15 m到1027m，共跨越了约42个数量级. 2.从粒子寿命到宇宙年龄——时间跨度 (1)宇宙的年龄的数量级：1018s. (2)微观粒子的最短寿命：10－25s.
肺功能仪检查指标及临床意义
肺功能仪检查指标及临床意义 肺功能检查指标及临床意义 一秒用力呼气量 正常范围:男3.18±0.12L;女2.31±0.05L. 检查介绍:一秒用力呼出量为深吸气末,以最快速度用力呼出的气量. 临床意义:正常者一秒用力呼出量=用力肺活量.在有气道阻塞时,一秒用力呼出量<用力肺活量,阻塞性通气障碍时一秒用力呼出量下降,呼出时间延长,限制性通气障碍时则呼出时间提前.用一秒用力呼出量和用力肺活量预计值比值可反映通气障碍的类型和程度. 呼气高峰流量(PEFR) 正常范围:正常参考值约5.5L/S(升/秒). 检查介绍:呼气高峰流量(PEFR):指在测定用力肺活量(FVC)过程中的最大呼气流速. 临床意义:需和其他肺功能检查综合判断. 最大中期呼气流速与最大中期流速时间 正常范围:男:3.369L/S(升/秒).女:2.887L/S(升/秒). 检查介绍:肺功能检查指将测定肺活量的气体用最快速呼出的能力,在临床上最常使用,也是敏感简便的最佳通气指标. 临床意义:将其所用时间称最大中期流速时间,正常人0.5秒左右.MMFR意义与(FEV1.0%)相同但更敏感,准确."MET"优越性在于不受性别,年龄,身高等影响.延长(超过0.5秒)程度标志阻塞性通气障碍严重程度,如肺气肿. 用力肺活量(FVC) 正常范围:男:3.179+0.117L 女:2.314+0.048L. 检查介绍:用力肺活量(FVC):也称时间肺活量.该指标是指将测定肺活量的气体用最快速呼出的能力. 临床意义:实际上常用第1秒肺活量占整个肺活量百分比表示,称1秒率.正常人大于80%,低于80%表明气道阻塞性通气障碍的存在,如哮喘.医学上还用低于80%及60%评判支气管哮喘发病的轻重程度. 每分钟最大通气量(MVV) 正常范围:男:104+2.71L 女:82.5+2.17L. 检查介绍:每分钟最大通气量(MVV): 受检查者按每秒一次,以最大最快速度呼吸12次气量再乘以5测得. 临床意义:本项检查实质是通气储备能力试验.用以衡量胸廓肺组织弹性,气道阻力,呼吸肌力量.医学上多用实测值与理论预计值的比例来表示其大小.正常大于80%,低于60%为异常-通气储备能力降低. 每分钟肺泡通气量(VA) 正常范围:4.2L(升)左右 . 检查介绍:每分钟肺泡通气量才是有效通气量.由潮气量(VT)减去生理死腔量(VD),再乘以呼吸频率. 临床意义:需和其他肺功能检查综合判断. 每分钟静息通气量(VE) 正常范围:男:6.663+0.2L 女:4.217+0.16L.
知己的近义词反义词及知己的造句
知己的近义词反义词及知己的造句 本文是关于知己的近义词反义词及知己的造句，感谢您的阅读！ 知己的近义词反义词及知己的造句知己 基本解释：顾名思义是了解、理解、赏识自己的人，如"知己知彼，百战不殆";更常指懂你自己的挚友或密友，它是一生难求的朋友，友情的最高境界。正所谓:"士为知己者死"。 1.谓了解、理解、赏识、懂自己。 2.彼此相知而情谊深切的人。 【知己近义词】 亲信，好友，密友，心腹，挚友，深交，相知，知交，知友，知心，知音，石友，老友，至友 【知己反义词】 仇人敌人陌路 【知己造句】 1、我们想要被人爱、想拥有知己、想历经欢乐、想要安全感。 2、朋友本应是我们的亲密知己和支持者，但对于大多数人来说，有一些朋友比起帮助我们，更多的却是阻碍。 3、那么，为什么你就认为，随着年龄的增长，比起女人来男人们的知己和丰富的人际关系更少，因此一般容易更孤独呢？ 4、他成了我的朋友、我的知己、我的顾问。 5、无论在我当州长还是总统的时候，布鲁斯都是我的密友、顾问和知己。他这样的朋友人人需要，也是所有总统必须拥有的。
6、波兰斯基有着一段声名卓著的电影生涯，也是几乎所有电影界重要人物们的挚友和同事，他们是知己，是亲密的伙伴。 7、搜索引擎变成了可以帮追我们的忏悔室，知己，信得过的朋友。 8、这样看来，奥巴马国家安全团队中最具影响力的当属盖茨了――但他却是共和党人，他不会就五角大楼以外问题发表看法或成为总统知己。 9、我们的关系在二十年前就已经和平的结束了，但在网上，我又一次成为了他精神层面上的评论家，拉拉队，以及红颜知己。 10、这位“知己”，作为拍摄者，站在距离电视屏幕几英尺的地方对比着自己年轻版的形象。 11、父亲与儿子相互被形容为对方的政治扩音筒、知己和后援。 12、这对夫妻几乎没有什么至交或知己依然在世，而他们在后纳粹时期的德国也不可能会说出实话的。 13、她把我当作知己，于是，我便将她和情人之间的争吵了解得一清二楚。 14、有一种友谊不低于爱情；关系不属于暖昧；倾诉一直推心置腹；结局总是难成眷属；这就是知己！ 15、把你的治疗师当做是可以分享一切心事的知己。 16、莉莉安对我敞开心胸，我成了她的知己。 17、据盖洛普民意调查显示，在那些自我认同的保守党人中，尽管布什仍维持72%支持率，但他在共和党领导层中似乎很少有几位知
儿童肺功能仪参数
儿童肺功能仪参数 一、检测范围：婴幼儿、儿童、成人 二、国际知名品牌，原装进口设备。 三、测试功能 1、主要测试参数： 1）婴幼儿潮气功能：婴儿潮气呼吸环：TPEF, VPEF, VT, BF, VT/Kg. 2）儿童及成人通气功能：慢通气功能：VCmax, VT, BF, MV, ERV, IC 3）流速容量环和用力时间肺活量：FVCex, FEV1, PEF, MEF25, MEF50, MEF75, FEV1%FVC 4）每分最大通气量：MVV, FEV1*35, FEV1*30 2、主要测试曲线： 1）流量容积环曲线 2）用力时间肺活量曲线 3）测试质量控质曲线 4）每分最大通气量曲线 5）测试数据趋势分析图 6）立体流量容积环 7）通气功能计算机自动评估图 3、药物舒张试验 PD20和PC20，报告显示用药前后对比 4、肺内气体分布 可检测肺内气体分布情况。 5、呼气末的二氧化碳分压PETCO2 监测通气状况、换气情况，指导呼吸机使用 6、肺气肿定量分析软件 反映患者肺功能受损状况 四、技术参数 1 、流量传感器 *1.1原理：采用超声法流速传感器 1.2测量范围：0- ± 20升/秒，测量流量不受限制 *1.3分辨率：1毫升/秒， *1.4呼吸阻力：0 *1.5定标：直接测量流量，无需人工定标桶定标 1.6使用寿命：永久使用寿命 2、数据校正 2.1流速容量处理 欧洲煤炭和钢铁协会（EGKS）标准或美国胸科协会（ATS）标准 2.2吸气容量自动校正：BTPS 或STPD 五、其他要求 1.流速传感器具备自动定标和手动定标两种模式，开机自动校准，无需每天手 动容积校准。 2.慢通气检测与用力肺功能检测一次测试，智能判断潮式、慢呼吸、用力呼吸
肺功能检测仪技术指标
肺功能检测仪技术指标 一、技术参数 1. 可检测VC、FVC、MV、MVV、舒张、激发六大项目，座标图≥14幅； 2. 采用全中文Windows XP操作系统； 3. 投标产品须具有符合劳动部颁发的“职业卫生标准及规范”等相关法规的 用于职业病体检的检测系统； 4. 关键部件传感器具有自动恒温功能，恒温范围：37℃±1℃； 5. 有可存储千万人次肺功能检测资料的中文数据库，该数据库可按【编号】、 【姓名】、【年龄】、【日期】等七种不同的方式进行查询、比较、统计、打印； 6.具有适合疾控中心（健康体检中心）等进行大规模人群体检的专用测试系 统； *7. 产品须具有肺功能检测报告考核意见的自由编辑修改功能； *8. 产品须具有检测精度自检系统。 9.产品的生产企业须具有生产本投标产品不少于20年的生产史，（须出具能证 明企业生产史的营业执照﹑注册证等资质文件）。 10.产品须是2012年『国家科技部“十百千万”创新医疗器械示范工程』指定 的肺功能检测仪的品牌。 二、仪器配置 1、CPU：Intel酷睿双核2030 2、主板：华硕主板 3、内存：2G 4、打印机：彩色喷墨打印机 5、显示器：飞利浦19寸宽屏液晶显示器 6、鼻夹：钢制镀铬鼻夹 低频脉冲综合治疗仪 （产后康复治疗仪） 技术参数 1、显示界面：9寸液晶屏（领先版）； 2、输出通道：四通道独立输出，可以同时多人或多部位治疗； 3、输出波形：梯形波、三角形波、钟形波等；
4、脉冲频率:（800±80）Hz; 5、时间设置：0min~90min连续可调。 6、能量设置：0~255级连续可调； *7、治疗处方：8大电子处方催乳、疏通乳腺管、防止乳腺小叶增生、术后镇痛、产后形体恢复、盆腔炎辅助治疗、子宫复旧、盆底修复。 8、外观要求：推车式； *9、要求电极片使用原产硅胶电极片、连接线用高档血氧材质、高档LEMO自锁接头。所有电级线、电极片必须是原厂生产，带厂家LOGO。可提供配件报价。 10、使用高档的向荣静音脚轮。 11、、拥有独立自主的专利技术（证件证明）。 微波多功能治疗仪主要技术指标 一、技术参数 1、微波频率：2450MHZ±50MHZ 2、输入功率：100w栽培， 3、微波输出功率：0-100W连续可调 4、输出定时功能：可预先设定，定时范围0-99分59秒，定时精度为lS± 10％，倒计时显示至零时蜂鸣器报警。 5、治疗功率和时间：可预置设定，治疗功率0-100w，连续可调，时间： 理疗模式为99分59秒，治疗模式为0－99秒（可循环）均采用数字显示。 6、控制开关：手动及脚踏两种 7、显示方式：LCD液晶数码显示 8、工作方式：分治疗、理疗两种方式，均为连续工作。 * 9、进口磁控管，功率输出稳定（提供海关进口证明文件）； 10、使用寿命：8-10年 11、推车式主机，便于操作 12、驻波比＜2 * 13、外壳泄露：0MW/cm2;无用辐射：0MW/cm2(提供权威机构的检测报告原件)；
肺功能仪操作规程
1．目的 规范肺功能仪操作程序，确保正确使用仪器，以保证检测工作顺利进行和设备的安全。 2．适用范围 适用于HI-101 型肺功能仪的使用操作 3．职责 3.1 仪器操作人员应按本规程操作仪器，并对仪器进行日常维护、保养，及时作 好使用记录。 3.2 仪器保管人员负责检查仪器是否正常，并对其进行定期维护和保养。 3.3 科室负责人负责对仪器进行综合管理。 4．操作程序 4.1 安全操作注意事项和特别提示 4.1.1 该仪器必须有专人保管，专人使用，使用人员必须经过专门培训，取得上岗操作证。 4.1.2 本仪器使用符合相关检测要求。 4.2 使用前的准备 4.2.1 检查开关的接点和极性，确保设备工作正常。在HI-101 的电源开关处于关断位置时，才能接上和拔除电源线、接地线和传感器电缆。 4.2.2 接地可靠。一定要用有三相插头的电线，否则操作者有触电危险。 4.2.3 所有线缆和管子都正确和可靠地连接。将传感器管连接器接到主机的传感器接头上，传感器管连接器A对应主机传感器接头A,传感器管连接器B对应主机传感器接头B。将气流传感器按到手柄上，调节气流传感器和传感器手柄上的 “△”“ ▽”标志的位置，插入传感器，“△”“▽”标志仅位于一侧。要插到底，将呼吸过滤器和传感器相连接，将口套和呼吸过滤器相连接。 4.2.4 装打印纸，打开打印机盖子，装上打印纸，注意前后，将纸拽出一点，然后关闭打印机盖，撕掉露在机外的纸。
4.3操作步骤 431接通电源，确认电源线、传感器管和其他装置是否连接正确。 4.3.2按操作面板右侧的电源开关。 在发出蜂鸣声后，vID In put> （病人资料输入）屏将显示出来。 vID Input> 屏 4.3.4输入病人资料：必须输入项为ID NO、Sex、Age Ht、Wt。 4.3.5按要求设定配置，打印选项，如果之前已经设置好，不需要重复设置。 4.3.6接通电源后要等十分钟，待系统稳定后再进行测量。 4.3.7按［SVC］、［FVC］、［MVV］键进行测量状态选择。 4.3.8正确握持传感器，按每种状态测量程序进行测量。 ［SVC］步骤：按［START键，进行调零->调零完成后，让病人含上口套，平静呼吸，开始测量->蜂鸣声作响后进行VC测量-> 让病人最大量地吸气和最大量地呼气-> 在最后一次充分呼气后，让病人回到正常呼吸，然后按［STOP］键，结束测量。 ［FVC］步骤：按［START］键，进行调零->调零完成后，让病人含上口套，平静呼吸，开始测量->让病人缓慢吸气至最大值，然后用最大力量呼出最大量气体-> 当最大量吸气后开始呼气时，按［STOP］键，结束测量。 ［MVV］步骤：按［START］键，进行调零-> 调零完成后，让病人含上口套，尽量
肺功能操作方法
肺功能测试方法 仪器准备： 1．启动仪器。连通仪器电源线，打开仪器主电源，点亮显示器，启动计算机。 2．运行LAB软件。进入操作系统，（自动）运行LAB软件，预热15－20分钟。自检预热完成后进入主菜单。 3．检查部件连接。在仪器预热的空闲，可装好清洗干燥后的传感器筛网和气体收集管路，并检查各连接部位是否牢固。 4.打开气瓶。选择性打开气瓶（氧，一氧化碳，氦）。 5.进行环境参数校正。在主菜单中点击Ambient Conditions（环境参数 校正）图标进入校正界面。首次试机时当修改海拔高度（单位米）。 温度、气压和相对湿度将自动测得，等参数测定稳定后按SAVE键，保存校正结果。 室内温度在20~28℃范围为宜 6.进行容积校正（定标）。 1页 一.潮气呼吸肺功能 ㈠.潮气呼吸肺功能操作流程及注意事项 1.患儿的准备，预先测量身高,体重,记录性别、年龄或月龄等。 2.操作要在进食后15-20分钟进行 3.处于自然或药物睡眠状态
4.药物选用5％水合氯醛1ml/kg，口服该药对肺牵张反射及呼吸功能无影 响 5.操作时小儿呈仰卧位，颈部略伸展。 6.体位、肺容量、气体交换和通气效等均与体位有关。对任何一个做连续 测试的患儿必须强调采取同一体位。 7.测试时手法、面罩的位置和密封非常关键，务必保证不能漏气。 8.每个受检者均进行5个测试，每个测试记录20次潮气呼吸，最后由计 算机取5个测试均值。 9.安全起见，测试完毕后，待患儿能够叫醒或进食后才让患儿离开。 ㈡潮气呼吸肺功能的适应症 1.早产儿的肺功能追踪 2.婴幼儿喘息性疾病 3.各种气道阻塞或狭窄（包括五官科疾病） 4.胸廓发育畸形 5.不能完成气道IOS检测或检测不理想的儿童或成年人 ㈢潮气呼吸肺功能主要测定及观察指标 1.潮气状态下的通气功能（RR、VT、VT/kg、PTEF、MV 2.潮气流速－容量曲线（Ti、Te、 Ti/Te、TPTEF、TPTEF/TE、VPEF、VPEF/VE、 ME/MI 3.流速－容量环（TFV）的形态 ㈣潮气呼吸肺功能各参数的临床意义 1.达峰时间比：达峰时间与呼气时间之比，是反映阻塞的重要指标。阻
夸克的发现过程
夸克-----一个未解之谜 夸克对于我们现代的人来说可谓是家喻户晓，随意找一位高中生，甚至是以为初中生，他们也能说出构成质子中子的更小的微粒---夸克。当然现代的物理学家至今还不能一睹夸克的风采，但是夸克的存在性，在当今的科学界已经不在是一个问题了。虽然这已经不是问题了，但是每个人有他自己的观点。你能说它是存在的，因为你有世界上最权威的的科学家的论证，但是每一个理论都少不了实验的验证，缺少了实验，总感觉这个理论还缺少着些什么。所以科学家们还在坚持不懈的追寻着它的足迹。当然作为物理学的学生，我当然是希望自己能在这些方面有所贡献，哪怕是一点点微不足道的努力。希望在不久的将来人们就能真正的见到夸克。并且让这位宇宙的起源能提供一点证据。 夸克的提出到，理论发展，到一种一种的夸克被科学家所寻找到，再到后来夸克被科学界所接受，最后到不久的将来夸克真正的被人们所亲眼观察到。人们对夸克的认识道路是曲折的。 在JJ.汤姆逊发现电子之前，人们一直认为原子是构成物质的最小微粒。1897年，汤姆逊运用的一个阴极射线管，外加上电场和磁场，发现了电子的偏移，从而发现了这种由原子发出的，带有负点的，质量为原子核的1836分之一的微小粒子。于是，原子再也不是不可再分的了。之后人们就对原子内部进行了进一步的了解。从汤姆逊本人提出的电子均匀镶嵌在原子内部（又可以叫做枣糕模型）。到卢瑟福的a粒子散射实验后提出的，卢瑟福核式模型，到波尔的轨道量子化，再到最后的电子云模型（我觉得是由于不确定关系造成的）。人们开始越来越了解原子核内部的事情，知道了原子是
由原子核（内部有质子和中子）和核外电子组成。但是质子和中子是不是最小的粒子了呢？有没有比这更加小的粒子了呢？问题又再一次摆在了人类的面前。由于前面的借鉴，人们不再轻易的做出结论，他们想通过实验来证明。当然想知道是不是有更小的粒子，自然是看如果将原子在一些极端的情况下，发生碰撞，看看碰撞完后，会产生哪些粒子。 20世纪30年代中期，人们发明了粒子加速器，就是一种环形的磁场，带点的粒子就能在磁场中作圆周运动，在两个半圆形磁场中间加上加速电场，是电子在减速电场的作用下不断加速，一直接近光速（所有粒子的相速度是无法超越光速的）。然后让两个或者更多的粒子相向而行，直到相撞。科学家们通过撞击能够把粒子打碎，观察碰撞到底能产生什么。20世纪50年代，唐纳德·格拉泽发明了“气泡室”，将亚原子粒子加速到接近光速，然后抛出这个充满氢气的低压气泡室。这些粒子碰撞到质子后，质子分裂为一群陌生的新粒子。这些粒子从碰撞点扩散时，都会留下一个极其微小的气泡，暴露了它们的踪迹。科学家无法看到粒子本身，却可以看到这些气泡的踪迹。这就是人们最早观察到的夸克吧。只不过人们只能观察到的是夸克的运动的轨迹，而没有真正的看见它。 说到夸克的发现，不得不提一个人，那就是盖尔曼。1929年9月15日盖尔曼出生于纽约的一个犹太家庭里。童年时就对科学有浓厚兴趣，少年才俊，14岁从进入耶鲁大学，1948年获学士学位，继转麻省理工学院，三年后获博士学位，年仅22岁。1951年盖尔曼到普林斯顿大学高等研究所工作。1953年到芝加哥大学当讲师．参加到以费米为核心的研究集体之中，1955年盖尔曼到加州理工学院当理论物理学副教授，年后升正教授，成为
小学语文反义词仿照的近义词反义词和造句
仿照的近义词反义词和造句 仿照的近义词 【仿制解释】：仿造：～品 【模仿解释】：个体自觉或不自觉地重复他人的行为的过程。是社会学习的重要形式之一。尤其在儿童方面，儿童的动作、语言、技能以及行为习惯、品质等的形成和发展都离不开模仿。可分为无意识模仿和有意识模仿、外部模仿和内部模仿等多种类型。 仿照的反义词 【独创解释】：独特的创造：～精神ㄧ～一格。 仿照造句 一、老师让我们仿照黑板上的图画一幅画。 二、仿照下面的句式，以“只有”开头，写一结构与之相似的复句。 三、仿照例句的句子，在下面两句的横线上补写相应的内容。 四、仿照例句，以“记忆”或“友情”开头，另写一句话。 五、仿照下面两个例句，用恰当的词语完成句子，要求前后语意关联。 六、仿照开头两句句式，通过联想，在后面两句横线上填上相应的词语。 七、仿照所给例句，用下面的词展开联想，给它一个精彩的解释。 八、仿照例句，以“你”开头，另写一个句子。 九、仿照下列句式，续写两个句子，使之与前文组成意义相关的.句子。 十、我们也仿照八股文章的笔法来一个“八股”,以毒攻毒,就叫做八大罪状吧。
十一、仿照例句，任选一种事物，写一个句子。 十二、仿照下面一句话的句式和修辞，以“时间”开头，接着写一个句子。 十三、仿照例句，以“热爱”开头，另写一句子。 十四、仿照下面的比喻形式，另写一组句子。要求选择新的本体和喻体，意思完整。 十五、根据语镜，仿照划线句子，接写两句，构成语意连贯的一段话。 十六、仿照下面句式，续写两个句式相同的比喻句。 十七、自选话题，仿照下面句子的形式和修辞，写一组排比句。 十八、仿照下面一句话的句式，仍以“人生”开头，接着写一句话。 十九、仿照例句的格式和修辞特点续写两个句子，使之与例句构成一组排比句。 二十、仿照例句，另写一个句子，要求能恰当地表达自己的愿望。 二十一、仿照下面一句话的句式，接着写一句话，使之与前面的内容、句式相对应，修辞方法相同。 二十二、仿照下面一句话的句式和修辞，以“思考”开头，接着写一个句子。 二十三、仿照下面例句，从ABCD四个英文字母中选取一个，以”青春”为话题，展开想象和联想，写一段运用了比喻修辞格、意蕴丰富的话，要求不少于30字。 二十四、仿照下面例句，另写一个句子。 二十五、仿照例句，另写一个句子。 二十六、下面是毕业前夕的班会上，数学老师为同学们写的一句赠言，请你仿照它的特点，以语文老师的身份为同学们也写一句。
暗示的近义词和反义词 [暗示的近义词反义词和造句]
暗示的近义词和反义词[暗示的近义词反义词和造句] 【暗示解释】：用含蓄、间接的方式使他人的心理、行为受到影响。下面小编就给大家整理暗示的近义词，反义词和造句，供大家学习参考。 暗示近义词 默示 示意 暗指 暗意暗示反义词 明说 表明 明言暗示造句 1. 他的顶级助手已经暗示那可能就在不久之后，但是避免设定具体的日期。 2. 一些观察家甚至暗示他可能会被送到了古拉格。 3. 要有积极的心理暗示，达成目标的好处不够充分，画面不够鲜明那它对你的吸引力就不够强烈，你就不易坚持下去! 4. 不要经常去试探男人，更不要以分手做为威胁，当你经常给他这种心理暗示，他的潜意识就会做好分手的打算。 5. 向读者暗示永远不必为主角担心，他们逢凶化吉，永远会吉人天相。 6. 约她一起运动，不要一下跳跃到游泳，可以从羽毛球网球开始，展示你的体魄和运动细胞，流汗的男人毫无疑问是最性感的，有意无意的裸露与靠近，向她暗示你的运动能力。 7. 正如在上一个示例所暗示的，只有在这些对象引用内存中同一个对象时，它们才是相同的。 8. 渥太华此时打出中国牌，巧妙地对美国这种行为作出警告，暗示美国如果长期这样下去的话，美国将自食其果。 9. 团长用震撼人心的嗓音喊道，这声音对他暗示欢乐，对兵团暗示森严，对前来校阅阅兵的首长暗示迎迓之意。 10. 渥太华此时打出中国牌，巧妙地对美国这种行为作出警告，暗示美国如果长期这样下去的话，美国将自食其恶果。 11. 我们需要邀请用户，为他们描述服务产品有多少好，给他们解释为什么他们需要填那些表单并且暗示他们会因此得到利益的回报。 12. 她对暗示她在说谎的言论嗤之以鼻。 14. 在力士参孙中，整首诗都强烈暗示着弥尔顿渴望他自己也能像参孙一样，以生命为代价，与敌人同归于尽。 15. 戴维既然问将军是否看见天花板上的钉子，这就暗示着他自己已看见了，当将军做了肯定的答复后，他又说自己看不见，这显然是自相矛盾。 16. 自我暗示在我们的生活中扮演着重要角色。如果我们不加以觉察，通常它会与我们作对。相反地，如果你运用它，它的力量就可以任你使唤。 17. 纳什建议太阳招兵买马，暗示去留取决阵容实力。 18. 同时，还暗示了菊既不同流俗，就只能在此清幽高洁而又迷漾暗淡之境中任芳姿憔悴。 19. 学习哲学的最佳途径就是将它当成一个侦探故事来处理：跟踪它的每一点蛛丝马迹每一条线索与暗示，以便查出谁是真凶，谁是英雄。 20. 不要经常去试探你的伴侣，更不要以分手做为威胁，试探本身就是一种不信任，当
101肺功能仪技术参数及规格要求
日本捷斯特HI-101 肺功能仪技术参数及规格 流量测量：双向压差式孔板 体积检测：流量积分 体积精度：±3﹪或±50毫升以内 流量范围：0.05-±14升/秒 体积范围：10升 分析项目： SVC（肺活量）：VCIC ERV IRV FVC(用力肺活量)：FVC FEV0.5 FEV1 FEV1（G）FEV1（T）FEV3 FEV1/VCpr FET MMF PEF FEF25 FEF50 FEF75 FEF90 FEF50/75 FEF75-85 FEF200-1200 TC75-50 MTC50-25 MTC25RV MTCR OI ATI PEF Time Extrap V VextrapV Vextrap FIVC FIV0.5 FIV1 PIF FIF50 FEF50/FIF50 FIF50/FEF50 PEF/HT FIV/FVC FIV1/FIVC CVI MVV(分钟最大通气量)：MVV RR TV MVV/BSA A VI BD(支气管扩张试验)：SVC FVC MVV 显示器：LCD显示器 打印机：热敏打印机（纸宽57×30mm） 计算机接口：RS232C 预测公式：Knudson, Morrris, Dolgar, ITS,ECCS, Crapo-Hsu和Asia 质量保障：IEC601-1-2，IEC-601-1，ISO9001，EN46001，Eropean Directive 93/42EEC 电源：AC100V-240V，50/60Hz 电池：可充电锂电池（12V，0.8Ah） 功耗：11V A 尺寸：约300（长）×210（宽）×100（高） 重量：约2.2kg 云南总代理：昆明惠康医疗设备有限公司