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Coherent responses of resonance atom layer to short optical pulse excitation

Coherent responses of resonance atom layer to short optical pulse excitation
Coherent responses of resonance atom layer to short optical pulse excitation

Coherent responses of resonance atom layer to short optical pulse

excitation

Sergei O. Elyutin?

Department of Physics, Moscow Engineering Physics Institute, Moscow 115409, Russia

Coherent responses of resonance atom layer to short optical pulse excitation are numerically considered. The inhomogeneous broadening of one-photon transition, the local field effect, and the substrate disper-sion are involved into analysis. For a certain intensity of incident pulses a strong coherent interaction in the form of sharp spikes of superradiation is observed in transmitted radiation. The Lorentz field correc-tion and the substrate dispersion weaken the effect, providing additional spectral shifts. Specific features of photon echo in the form of multiple responses to a double or triple pulse excitation is discussed.

1. INTRODUCTION

A film with a thickness of the order of a wavelength placed on an interface of two dielectric me-dia represents a simple example of 2D system, which optical properties has been intensively studied1-6. A thin film physics is attributed by an account of dipole-dipole interaction7,8 in micro-scopic field acting on resonance atoms. The remarkable result in this field was the prediction of optical bistability1,9-13 and the feasibility of the chaotic pulsation of the transmitted radiation12. The most of studies of the short pulse refraction by such nonlinear interface were carried out un-der the assumption that the atoms of a film were modeled by a two-level system in one-photon resonance with the incident radiation. Thus, a specific spatial synchronism of photon echo gener-ated by a thin resonance layer on an interface was considered in14. The approaches worked out for conventional models were extended to another low dimension system, such as the layer of quantum dots15, film of three level atoms16,17 or thin film resonators filled with two-level medi-um18, and another type of resonance, for instance, the two-photon resonance19,20 The purpose of this work is to demonstrate by numerical modeling, how a thin layer attrib-utes, such as local field effect, a very small thickness of the film, the inhomogeneous broadening of resonance transition and even the dispersion of substrate material (Section 1) can affect the transmittance of layer and the temporal shape of transmitted ultra-short pulses (Section 2), in-cluding the observation of the photon echo effect 6,21,22 (Section 3). It turned out that Lorentz field correction plays important role in film structures, causing spectral dynamical shifts of atomic system observable in strong coherent coupling of pulsed radiation with a film.

1. A THIN FILM OF ATOMS ON AN INTERFACE

Let a thin film of atoms interacting resonantly with the electromagnetic field of light wave lie on the layer along the interface of two dielectric media in the Х=0 plane. The dielectric media sur-

?E-mail: elyutin@mail.ru

rounding the film are characterized by the dielectric permittivity a ε at and 0x Let the short pulse of the ТЕ-wave be incident on the interface from the x <0 side. The elec-tromagnetic field vector E of such wave is orthogonal to the ZX plane for all x , i.e. the polariza-tion vectors of the incident, refracted, and reflected wave are collinear to the Y axis:

,

(0,,0)y E =E (,0,)x z H H =H . The reflected wave returns to the 0x < half-space but the refracted wave propagates into the half-space. It is convenient to represent the field strength 0x >E , and the polarization of the resonant atoms inside the film as P (,,)exp()(,,),22(,,)exp()(,,),22(,)exp()(,).22d d x z t i t i z x d d x z t i t i z x d d z t i t i z ωβωββωππωβωββωππωβωββωππ∞?∞∞

?∞∞?∞

=

?+=

?+=?+∫∫∫%%%E E H H P P Outside the film the Fourier components (,,)x βω%E

and (,,)x βω%H of the field vectors are de-termined by Maxwell’s equations, and the components at 0x = are determined by continuity condition so that for the TE case we obtain the system of equations

()22220,(/),,j x z d E i dE k E H k E H E dx

k dx

εββ+?==?=?=%%%%%%y E % (1) with the boundary conditions (0)(0),(0)(0)4(,)z z y

E x E x H x H x ikP πβω=?==+=+?=?=%%%%% Here j =12,, /k c ω= and β is the propagation constant along the interface. Outside a thin film the solution of Eq. (1), with the allowance for the behavior of the field far from the film, has the form

112exp()exp(),0(,,)exp(),

0in ref tr E iq x E iq x x E x E iq x x βω?+?<=?>?%%%%, (2)

where j q =. ,j a b =

The boundary conditions at x =0 provide the relations between the amplitudes of the inci-

dent in E %, reflected , and refracted (transmitted) ref E %tr

E % waves and the surface polarization of the film. S P P =%%y

()()()()()()2224,,4,,a tr in S a b a b

a b r in a b a b q k E E i P q q q q q q k E E i P q q q q π,,S βωβωπβωβωβω=+++?=+++%%%%%%βω, (3)

It is convenient to introduce the notations for Fresnel transmission coefficient and the cou-pling constant

TE T TE κ112

2(,)TE q T q q βω=+, ()2124,TE k q q πκβω=+. For the given polarization of the film, relations (3) determine the field in entire space. It should be emphasized that (3) in no way are related with the assumption of slowly varying enve-lopes of the optical pulses and are exact.

We shall now focus our attention on the refracted wave. Let consider only the case a b εε<, where the total internal reflection does not occur for any angle of inci-

dence arccos(/a q ?=, and Snell’s law sets the refraction angle ψ

:

sin (/ψβ==?. (4)

We concentrate on the case of ТЕ waves. The Fourier components of the amplitudes of the macroscopic fields are coupled by the equations (3), providing an exact relationship:

()()(),(,),(,),tr in S

E T E i P βωβωβωκβωβ=+%%ω%. (5) Indices ТЕ are omitted for brevity.

The surface polarization (,)S

P βω% is determined by the thin layer atom response. It is gener-ated by the local field (,)L E βω%, which, in its turn, is the sum of the field in the film (,)tr

E βω% and the bulk polarization (,)P

βω%1,11(,)(,)4(,)L tr

E E P βωβωπαβ=+%%%ω. (6) Parameter α accounts the effect of environment. It is often chosen 13α= for isotropic distri-bution of atoms in bulk material.

An optical pulse incident on the film presents in the form of a quasi-harmonic wave

00(,,)(,,)exp[]E x z t x z t i t i z ωβ=?+E ,

where (,,)x z t E is the pulse envelope varying slowly in space and in time, )(00ωωββ== is the propagation constant at the frequency of the pumping wave.

The condition of the quasi-harmonicity can be expressed in terms of Fourier components of

electric field (,)E

ωβ% the pulse and its shape (,)ωβE . This condition writes as 00

(,)(,E )ωωββωβ++=%E with 0ωω<< and 0ββ<<.

Thus, under the approximation of quasi-harmonic waves the coupling equations (3) re-write as

0000(,)(,)(,)(,)(,)tr in S T i βωββωωβωκββωωβ=+++++P E E ωS , (7a)

0000(,)(,)(,)(,)(,)r in R i βωββωωβωκββωωβω=+++++P E E . (7b)

In (7) the Fourier component of the slowly varying surface polarization (,)S βωP is the func-tional of the Fourier component of the local field envelope (,)L βωE :

(,)(,)4(,)L tr βωβωπαβ=+P E E ω. (8)

Here (,)βωP is the Fourier component of the bulk polarization of the film material.

In order to take into account the finite spectral width of the wave packet, which formed a quasi-harmonic signal, one can expand the coefficients T 00(,)ββωω+00(,)R , +ββωω++) and in power series of 00(,κββωω++ω until several first terms of these series.

For the sake of simplicity let us assume that the incident wave is isotropic in the plane of in-terface, so the terms proportional to 0ββ in the expansion of T , R and κare ignored.

Then one can write with the accuracy up to the second power of ω:

20000100200(,)(,)(,)(,)T T T T ββωωβωβωωβωω++≈++,

20000100200(,)(,)(,)(,)R R R R ββωωβωβωωβωω++≈++.

Only the first term of a corresponding series is kept for the coupling constant, i.e. .

000(,)(,κββωωκβω++≈0)With this account, the coupling equations (7) allow to transfer from the spectral presentation to the dynamic presentation:

20122(,)(,)(,)tr in S z t T iT T z t i z t t t κ????=+?+?????

?P E E , (9a) 20122(,)(,)(,)r in S z t R iR R z t i z t t t κ????=+?+?????

?P E E . (9b) The notations introduced in (9) are:

0T =

κ= (10)

Let atoms or molecules, whose resonance levels are coupled by one photon transition at the frequency of pulse carrier, form a thin layer. The slow varying matrix elements of density matrix satisfy Bloch equations

i i t ωn ωωσωσΔΔΔ?=Δ+Ω?, *()2

n i t ωωωσσ?ΔΔΔ?=Ω?Ω?, where is an instant Rabi frequency, is a matrix element of the operator of dipole moment of resonance transition. The variables /L d Ω=h E d n ωΔ and ωσΔ, depending on the detuning ωΔ, are related to the matrix elements of the density matrix by the relationships 1122n ρρ=?, 1200exp()i t i z ρσωβ=?+.

The surface polarization expresses in terms of these quantities as

(,)S z t P (,)(,)S a z t d n l z t ωσΔ=<>P ,

where is the bulk density of resonance atoms, the angular brackets means a summation over the frequency detuning a n ωΔ of resonance frequency of individual atoms from the center of the inhomogeneous line.

Referring to equations (8), (9), formulae (10) and the relationship

(,)(,)a z t d n z t ωσΔ=<>P , the instant Rabi frequency is written in the following form

2

201224(,)4a in n d l d i T iT T t t ωπκασπΔ??????Ω=+<>++??????????

?h h E z t . (10) Following 1,2, the “co-operative time” ()124c a t n d π?=h can serve as the time scale of the prob-lem. Then the main equations of the model write

x x loc x i x ie n σγστ?=+?, **(2

x )x loc x loc n i e e σστ?=??, (11a) ()()loc x e f ig ταχσ=++<>, (11b)

where *

2x T ω=Δ, *

2c t T γ=

,

1()2χ?π??=+, /c t t τ=,

thickness factor g l λ=, λ is the wavelength of the carrier wave, , is

the inhomogeneous dephasing time,means averaging over the radiators ()()1c loc in loc in e d t ?=h E *2T ....<>x within the in-homogeneous resonance absorption line, and the field penetrated the layer is

20122()in f i e τττ????=+??????

?T T T , 2001122,,c c T T t T ===T T T . The macroscopic field

()tr x e f ig τχσ=+<> (12)

is a detectable field spreading beyond the interface.

The characteristic for the two-level systems “co-operative” time is the time the polarization is induced by the field of the travelling pulse. If to choose the dipole mo-ment ~10(1

24c a t n d π?=h )d -18 CGSE and the density of resonance atoms ~10a n 18 cm -3, then ≈ 8·10c t -11s. The characteristic field strength can be determined from the condition 1char c d t ?≈h E 1. ≈10 CGSE. For comparison, the intra-atomic field can be estimated as ≈10()14char a c n d dt π?==h E atom E 6 CGSE. The corresponding peak intensity of the pulses, illuminating the film, is 28char I c π=E ≈104 W ?cm -2. The Lorentz correction provides 4L a char n d παα==E E ≈ 3 CGSE. The strength of the field of radiation from the atom layer is ()(

)11

4rad c char l dt g πκ??=?=h E E ≈ 20÷30 CGSE. So the field equation (11b) re-writes in a straightforward form (a ε=1):

20122()loc

in L rad x e i e e ie σττ????=+?++

?T T T >, (13) where ()(),char L rad L rad e =E . The dispersion coefficients and in the combined transmittivity can be estimated by the

inequalities 1T 2T 10p τ

τ

0T 1T 2T

3. OPTICAL PULSE TRANSMISSION THROUGH A THIN FILM OF RESONANCE

ATOMS

In the subsequent calculations the pulse incident the film are assumed having either the sech

form: ()()10sec m e h τττ?

?p or in the form of smooth step

()()()()()

11002tanh tanh m f e τττττττ?

?????p f , where 0τ, p τ, and f τare the pulse delay, pulse duration, and pulse edge duration time respec-tively.

In this section, the resonance absorption line is supposed to be narrow and δ represents a certain detuning from exact resonance. Then equations (11) can be rewritten as

()tr i n ine σδαστ

?=++?, **()2tr tr n i e e σστ?=??=+x , , ()tr e f ig τχσδ=. (14) γA. Pulse shape

To obtain simple formulae let the Lorentz field effect be absent 0α=. Then, equations of the model (11) at exact resonance (0δ=) yields the solution

sin i σ=Θ, cos n =Θ, ()0

tr e d τ

ττ′′Θ=∫

In terms of Bloch angle Θ the coupling equation (11b) or (13) transform to

()0sin rad in e e ττ

?Θ+Θ=?T (15) The solution of (15) was found in 4 for a rectangular pulse form. In the case the field of the transmitted pulse looks like

1m e ()()()00exp 1exp ,exp ,0.m rad rad tr m rad p e e e e e e p τττττττ?????????=??≤≤??

T T > (16) To illustrate this, the variant of numerical simulation of (11) for a smooth step input pulse is depicted in Fig. 1(a). We neglect the substrate dispersion at this stage. It is seen that the weak pulse is almost totally reflected.

If the amplitude of the exciting field is not too large, than the field is in resonance with the quan-tum system and so the pulse is strongly reflected from the layer as it was discussed in a number of papers 1,2,4. The exponential tails at the leading and the trailing edge of the pulse are the signals of free induction decay.

The calculation run with the Lorentz factor ≈α 1 revealed the role of the local field 7 as the additional detuning causing the shift from resonance and the loss of coherency. That leads to practically total transparency of the film for pulse radiation (Fig. 1(a)).

In the intermediate case, the solution of equations (14) in the interval 001m e ≤T p ττ≤≤ con-tains characteristic hyperbolic functions 4:

()()()()1

22011110tr m rad rad m e e Q Q sh e Q ch e Q e τττ?=+?T T 22,

where . 22101m Q e =?T The step pulse (Fig. 1(b)) splits into a series of spikes whose number, similar to the SIT 23 phe-

nomenon, grows with the increase of

()p τΘ. The spikes on the profile of the

transmitted signal are the pulses of su-

perradiation arose due to the pendulum

motion of the Bloch vector. The pendu-

lum quickly passes the point of equilib-

rium while moves slowly near non-

equilibrium position. In Fig. 1(b), the

population of the ground level exhibits

Rabi oscillation. That means that the

Bloch vector makes the full rotation so

that the population restores to the begin-

ning of the next peak. We observe a SIT-

like splitting of the powerful incident

pulse into several sub-pulses of superra-

diation with a corresponding oscillation

of population.

Fig.1 The transmitted pulse envelope (thick solid curve) and

population difference (thin solid curve) under excitation by plateau pulses (dash curve) for Lorentz parameter α and the

thikness factor g values correspondingly: 0.1 and 0.1 (a),

0.3 and 0.3 (b), 1.0 and 0.3 (c), 1.0 and 0.01 (c). Exact reso-

nance x =0. At last, for the strong fields, when at time interval 001m e >T p ττ≤≤the corresponded solution of the reduced problem (14) has the oscillatory form

(Fig.1(c)):

()()()()1

222020222sin cos tr m m

rad rad e e Q e Q e Q e Q ττ?=+?T T τ, where . 222201m Q e =?T All three cases are common in that the dynamics of transmission of short pulses is determined by parameter , responsible for effectiveness of radiation interaction with the layer of resonance atoms.

rad e

It is interesting that in the case of weak interaction (Fig. 1(d)) the quasi-continuous excitation causes the response in the form of damping oscillations tending to a stationary value 16, but only when the reaction of the film is weak (1g <).

B. Transmission coefficient

If to introduce the transmission coefficient as a square root of the ratio of the transmitted pulse energy to the incident pulse energy

then the transmission coefficient for the

weak rectangular pulses can be derived

after some algebra from (16):

()()121tr 01exp p p ττ?=??T T (17)

Expression (17) gives ()12tr 012p τ=?T T

for 1p τ<<, and 12tr 0p τ?=T T for 1p τ>>.

That means that a film of resonance atoms

serves as a mirror for the long weak

pulses.

In other cases the numerical analysis

seemed to be more adequate. Each point

on graphics (Fig. 2) is the result of solu-

tion of the whole system (11) with a sub-

sequent integration of the solution over

time. The pulse shapes for the final pulse

duration for each of three incoming ampli-tude in Fig. 2(a,b,c) are depicted on the corresponded panels in Fig. 1. In Fig. 2(a) the graphic is placed of the transmission coefficient vs incident

pulse energy at the constant pulse amplitude tr T 0.2in e =. The solid curve exhibits the anticipated reflection of a weak pulse (17). The transient regime (=1.5) is featured by the oscillation of the transmittivity (Fig. 2(b)) due to the arising of new peaks on the temporal profile of a trans-mitted pulse (Fig. 1(b)). The transparency of the resonance atom layer reaches the Fresnel limit m e Fig.2 Transmission coefficient vs incident pulse energy for

weak (a), medium (b) and strong (c) input fields. (a) factor

g =0.1, parameter α values: solid curve – 0.0, dot curve –

0.3, dash curve – 0.5, dash-dot curve – 0.7, dash-dot-dot curve – 1.0. (b) =0.3, solid – 0.0, dash-dot – 0.7, dash-

g dot-dot – 1.0. (c) g =0.3, same curve for any α from the

above set. Exact resonance x =0.

0T (Fig. 2(c)) and it does not practically alter with the energy growth when the amplitude of the input pulses is sufficiently large (Fig. 1(c)).

C. Local field effect in coherent transmission

Lorentz field contribution does have a noticeable effect only for weak and intermediate pulse amplitudes when the action of the external field and the Lorentz field correction can be com-

pared. Then the presence of the

local field is accounted as an

additional detuning, which

drives the quantum system out

from resonance. For a strong

pulse excitation, the contribu-

tion of the local field effect is

negligible (Fig. 1(c)).

The 3D plot in Fig. 3(a) pre-

sents the evolution of the pulse

of medium height under the

sweep of detuning δ from its

negative to positive values. As

it has been shown above, when

the Lorentz field effect is weak

(α<1), the step pulse suffers a

strong coherent interaction

with the layer accompanying

by the formation of sharp

spikes of superradiation (Fig.

3(b)) with a remarkable satel-

lite spike in the later time mo-

ments.

The reason for the decline and the subsequent growth of vs tr T δ in Fig.3(c) is the change of resonance conditions of field in-teraction with layer, while a sudden narrow maximum in the bottom of the cited plot is the result of the blooming of resonance film by intensive peaks of radiation on the contour of transmitted

field (see Figs. 1(c), 2(c)).

Fig.3 Evolution of pulse shape of medium height under the sweep of δ. =0, =0. (a) 1T 2T α=0; (b) α=0, δ=0; (c) α=0; (d) α=1; (e) transmitted pulse envelope (thick solid curve), total detuning tot δpopulation difference (thin solid curve), α=1, δ=0; (f) α=1.

A microscopic Lorentz field in-

troduces an additional dynamic

contribution to the total detun-

ing ()()tot n δτδατ=+, which

is proportional to the resonance

level population difference. In

consequence, the process of

strong coherent interaction of

radiation with atomic ensemble

starts earlier at negative detun-

ing and the region of coherent

interaction becomes wider in δ

domain (Fig.3(d)). The number

of spikes also increases

(Fig.3(d)) as new peaks appear

every time the total detuning

changes its sign (these moments

are marked by two spots in

Fig.3(f.)). The enhancement of a

local field effect contribution apparently leads to the distortion of the transmission coefficient

spectrum. There is a slight shift to the negative side and the broadening of the above quoted maximum (Fig. 3(e)).

tr T

Fig.4 Evolution of pulse shape of medium height under the sweep of

δ. Effect of substrate dispersion is included in compare with calcula-

tion in Fig.3. =2, = -4. (a), (b), (c) 1T 2T α=0; (d), (e), (f) α=1. D. The effect of substrate dispersion

The effect of substrate material dispersion strongly depends on the value and the sign of the dispersion coefficients and , leading to a form distortion (Fig. 4(a,b,e,f)) and spectrum changing (Fig.5). The numerical simulation in this paragraph exhibits one certain realization of a dispersion effect from a set of possibilities.

1T 2T

In Fig.4, which is analogus to Fig.3, the effect of substrate dispersion is presented for two cases when the local field effect is off (α=0) (Fig.

4(a,b,c)) and when it is on (α=

1) (Fig.

4(d,e,f)).

The region of resonance, where we drag

the quantum system in by sweeping the de-

tuning δ, is getting wider due to the change

of spectrum of the refracted field. The co-

herent interaction of field with the film

manifests in a sharp spike of transmitted ra-

diation (Fig. 4(c)) in the vicinity of reso-

nance.

The layer on a dispersive substrate be-

comes dark in the transmitted light (Fig.

4(b)). With the including of local field effect

(Fig. 4(d,e,f)) the population difference pro-

vides the dynamical contribution to a total

detuning , making it the time depending

value (Fig. 4(f)) and provoking a spectrum

distortion (Fig. 5). Consequently the tempo-

ral profile of a transmitted field gets more complex in the region of effective coherent interaction (Fig.4 (d,e,f)).

tot δ

Fig.5 The spectra of the incident (thin solid curve) and transmitted pulses (thick solid curve) corresponded to: (a) Fig. 3(d,e) and (b) Fig. 4 (d,e,f). In the insets ()f τ is the field penetrating the film for (a) =0, =0 and 1T 2T (b) =2, =-4. 1T 2T 3. PHOTON ECHO IN A THIN FILM OF RESONANCE ATOMS

The photon echo 21 is a coherent response of an ensemble of quantum resonance systems (two- or more level atom) to by a series of ultra-short pulses. Photon echo arises at the moments multiple to time intervals between pulses as the result of phase synchronization of individual ra-diators with detuning x comprising the inhomogeneous line. The latter process is represented by the averaging <…> in the set of basic equations (11). The difficulty in solving (11) is that the field which acts on atom ()loc e τ in its turn does depend on averaged polarizability x σ<>, that makes the problem self-consistent.

So far there have been several approaches to resolve the problem by admitting the simplify-ing suggestions 2,6,18. We report the results of one more attempt to tackle the problem in full in-cluding local field effect, inhomogeneous broadening and dispersion of substrate. Equations (11)

length of the Bloch vector was

step and at every point of time

grid.

echo is depicted with parameter

g That corresponds to an ap-

proximation of given field. The

signal of primary echo is delec-

field of a reciprocal reaction of

resonance medium is negligi-

echo in Fig. 6(b), where ,

(echo from echo) is typical for dense medium 0g ≠24. inside the inhomogeneous line, thus leading to a general smoothing of the time shape of coherent responses. Note that the length of Bloch vector averaged over the spectral line keeps constant (Fig. 6(c) dashed line).

Additional spectral broadening due to substrate dispersion (Fig. 6(e)) acts in the same direc-tion thus depleting the chain of multiple photon echoes. The population difference changes sig-

nificantly during the excitation and echo formation, as it is shown in Fig.6 (d). Fig. 6(f) demon-strates the effect of three-pulse excitation attributed by generation of stimulated echo (se) in the appropriate moment22, as well as reconstructed echo22 (re), and echoes from the pairs of external pulses. This is a novel result in thin layer optics accounting the local field effect. The substrate dispersion effect for stimulated echo is trivially similar to that in Fig. 6(e).

CONCLUSION

In conclusion, the numerical analysis of coherent responses of resonance thin film to ultra-short optical pulse excitation is presented. The role of inhomogeneous broadening of resonance line, the local field effect and the substrate dispersion was demonstrated in both the temporal shape of transmitted wave and the integral transmission coefficient. There is a range of incoming ampli-tudes where the interaction of pulsed light with the quantum system leads to the formation of peaks of superradiation in transmitted wave. Photon echo effect is considered without conven-tional simplification. It turns out that a film of resonance atoms is able to radiate multiple echo signals after the irradiation by two or more coherent pulses.

ACKNOWLEDGMENTS

The author gratefully acknowledges fruitful discussions with Аndrei I. Maimistov and Askhat М. Basharov. The research is supported by the RFBR grant 06-02-16406.

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16. S. O. Elyutin, A. I. Maimistov, “On resonance interaction of light with a thin layer of tree-level atoms”, Opt. Spectrosc., 84, pp. 258-267, 1998

17. V. A. Malyshev, F. Carreno, M. A. Anton, O. G. Calderon, F. Dominiguez-Adame, “Super-radiance from an ultrathin film of three-level V-type atoms: interplay between splitting, quantum coherence an local field effects”, J. of Opt. B, 5, pp. 313-321, 2003

18. V. A. Goryachev, S. M. Zakharov, “The dynamics of ultrashort pulse transmission through thin-film resonator structures”, Kvantovaya Electron. 24, pp. 251-254, 1997

19. A. M. Basharov, A.I. Maimistov, S.O.Elyutin, “On two-photon interaction of coherent radia-tion with a thin film of resonance atoms”, Zh.Eksp.Teor.Fyz., 115, pp.30-42, 1999

20. S. O. Elyutin, A. I. Maimistov, “Short optical pulse refraction by a thin film of atoms at two-photon resonance”, Journal of Mod. Optics, 46, pp. 1801-1816, 1999

21. D. Abella, N.A. Kurnit, S.R. Hartmann, “The Photon Echo”, Phys. Rev., 141, pp. 391-402, 1966

22. E. A. Manykin, V.V. Samartsev, Optical echo-spectroscopy, Nauka, Moskva, 1984

23. S.L. McCall, E.L. Hahn, “Self-Induced Transparency”, Phys. Rev.,183, pp. 457-485, 1969

24. S. O. Elyutin, A. I. Maimistov, “Short optical pulse polarization dynamics in a nonlinear bi-refringent doped fiber”, J. Exp. Theor. Phys., 93, pp. 737-752, 2001

实业有限公司简介

公司简介怎么写 一, 首先介绍一下你们公司的名字,什么性质的,什么时间成立的,有多少员工,主要产品是什么及它的应用范围,自成立以来取得什么样的成绩(包括销售方面、技术创新方面、人员培训方面等等),在未来几年内的发展规划等等。注意千万不要写成泛文,要写得有理有据,还要突出重点,具有很强的吸引力。 二, 1,公司背景 如何成立,建立人,公司的历史,内容发展 2,公司服务内容或者产品介绍 3,公司员工和公司的结构介绍 4,公司的顾客群或者范围介绍 5,公司近期内的重大发展介绍 6,公司的年度报表简介 不过最重要的,建议你弄明白看这个公司简介的对象是谁,知己知彼才能百战百胜。不知道对象是谁就提笔写东西,是很不明智的。我给你的是比较常用的方式,不适用于所有对象群体。 三, 1.要体现出你的公司的独特个性。 2.不能学习别人的,才会有自己的个性。 上海富蔗化工有限公司座落于中国经济、金融、贸易中心--上海。公司位于上海西北部-上海桃浦化工工业园区。是集化学科研,开发,生产,销售,服务为一体

的综合型企业。本公司在奉贤,南汇,松江等工业园区及江浙一带均有生产和联营企业基地。我公司拥有先进的生产设备,完善的产品检测手段和质量保证体系。我公司的员工具有较强的责任感。经过多年的发展,现已形成有机中间体、医药中间体、化工溶剂和化工助剂四大类上百个品种。公司业务涉及医药、农药、染料、涂料、制革等各行业。公司年销售额在数千万人民币左右。我公司与世界各大化工、医药原料供应厂商有着密切的联系,并与其保持着良好的合作关系,能够稳定、成立以来,发挥自身优势,健全销售网络,注重企业形象,开创了上海首家在网络上以小包装零售业带动大批发销售的多元化经营模式,并且不断增加原料品种的配套措施,赢得广大客户的一致好评。企业产品市场辽阔,远销日本、美国、欧洲、印度,东南亚等地。我们富蔗人本着“求实、高效、创新”的团队精神,参与到激烈的市场竞争中来,以一流的产品质量,优惠的产品价格,令人满意的销售服务,赢得您的支持与信赖。我们愿同四海知音、各界同仁携手共同发展。企业使命: ----立足化工行业,开拓进取。诚信服务,以质量和信用为本。规范管理,引进先进、科学方法。加强合作,建立良好关系。开发新品,发展实业,优化产业结构。创立品牌,报效国家,为经济发展、环境保护和社会进步做出贡献。富蔗承诺,为您负责。 [正派] 经营是富蔗的一贯原则[创新] 进取是富蔗的生存基础 [团队] 协作是富蔗的致胜法宝 深圳市国冶星光电子有限公司是目前国内少数大型综合性LED光电产品生产性高科技企业之一,公司集科研、开发、生产、销售、服务为一体,专业生产发光二极管、数码、点阵、(室内、室外、半户外)模块、背光源、贴片(SMD)LED等全系列光电产品,产量大、品质高,产品广泛应用于家电、手机、公共场所、交通、广告、银行等,为大型家电、手机厂的配套供应商。 公司拥有先进的专业生产设备、世界领先的全自动SMD生产线及一系列品质保证测试设备(自动固晶机、自动焊线机、模造机、自动切割机、自动分光机、自动装带机、冷热冲击机、可程式恒温恒湿机、定点型恒温恒湿机、环境测试机、电脑分析显微镜等),拥有高素质的管理队伍,高水平的技术、开发人员及一大批训练有素的熟练工人。生产原材料均采用当今国外知名企业产品,现有市场已覆盖全国各地,海外业务拓展已具规模,

鄱阳湖湿地生态系统服务功能

鄱阳湖湿地生态系统服务功能的评价 摘要: 鄱阳湖是中国最大的淡水湖泊,是吞吐性河成湖,被称为长江的天然水位调节器。作为一种特殊的湿地生态系统类型,鄱阳湖湿地效益类型丰富多样。主要的生态功能有涵养水源、调蓄洪水、调节气候、降解污染、固定C释放O2、控制侵蚀、保护土壤、参与营养循环,作为生物栖息地。主要直接的产品用途有储水、供水,生产湿地植物产品,生产湿地动物产品,能源生产,水运,休闲/旅游,作为研究与教育用地。鄱阳湖湿地属性主要有生物多样性,社会文化重要性。 关键词: 鄱阳湖; 湿地生态系统; 服务功能 1 鄱阳湖湿地的特点 1. 1 鄱阳湖湿地生态系统特征 鄱阳湖湿地是永久性淡水湖泊,它季节性涨水,具有“高水是湖,低水似河”的独特的自然地理景观。鄱阳湖湿地枯水期面积129 000 hm2,平水期面积279 700 hm2,丰水期面积390 000 hm2。 鄱阳湖是在赣江、抚河、信江、饶河、修水五河来水与下泄长江的水量吞吐平衡中积水成湖、水落滩出。5大河汇入鄱阳湖,经调蓄后,由湖口入长江。因此,鄱阳湖被称为是“吞吐型河成湖”,它上承五水,下通长江,湖区水位主要受控于五河及长江的双重影响。每当洪水季节,五河洪水入湖,水位高涨、湖面宽阔、一望无际。枯水季节水位下降,洲滩出露,湖水归槽,水面缩小,蜿蜒一线。最大洪枯水位面积相差10 多倍。由于鄱阳湖水位季节性变化极大的特点,鄱阳湖湿地包括水域、洲滩、岛屿、内湖、汊港。 鄱阳湖区属亚热带湿润季风性气候。气候温暖,光照充足,无霜期长。多年平均水温18. 3 ℃,年平均降雨量为1 474. 2 mm ,多年平均蒸发量为1 003. 7 mm。鄱阳湖的植物群落可分为4个带:湿生植物带、挺水植物带、浮叶植物带、沉水植物带。鄱阳湖有鱼类138种,贝类87 种,虾蟹类2 4 种;鸟类310 种,隶属17 目5 5 科;兽类47种;两栖类30种。 1. 2 鄱阳湖湿地生态断面结构 鄱阳湖湿地周期性地被水淹没或显露,淹没或显露的日期、范围和持续时间,主要取决于水位变幅、地面高程。这种周期性的水位变化和地面的干湿交替,直接影响到植被的演替以及土壤的发育,进而影响其栖息的动物,那么整个生态系统的结构和功能就相应地有变化,因此根据湿地的高程可以划分鄱阳湖湿地的生态断面。 根据鄱阳湖的水位高程和相应的生态系统结构做了鄱阳湖湿地的生态断面划分,具体如下[1 ]:18~16 m ,每年的显露天数为305. 5~271. 5天。地貌类型为天然堤或高河漫滩的中部和上部。土壤类型为草甸土。这一断面淹没时间短,退水早,连续显露时间长,光照充足,植物生长茂密,主要的植物群落是荻芦苇—菊叶委陵菜,是草食性和草、昆虫杂食性候鸟的觅食场所,优势候鸟有白额雁、大鸨、麦鸡、云雀等。16~14. 2 m ,每年的显露天数为271. 5~169. 5天。地貌类型为天然堤高漫滩的中下部。土壤类型为草甸沼泽土。这一断面淹没时间稍长。主要的植物群落为苔草。由于苔草生长茂密,生物量很高,可以达到1 716g/ m2。这里也是植食性和杂食性候鸟的栖息、觅食场所,主要的水禽有白鹤、白枕鹤、白鹳、白头鹳、灰鹤、黑鹤、苍鹭、鹬类、白琵鹭和野鸭等。这而一地带涨水后也是一些经济鱼类,如鲤鱼的产卵场。14. 2~13. 8 m ,每年的显露天数为169. 5~50天。地貌类型为天然堤侧缘坡的低漫滩部位。土壤类型为沼泽土,地表面时常被薄层积水所覆盖。这一断面在枯水期是水位波动带。优势植物种是苦草和马来眼子菜沉水植物带。主要的水禽有鹤类、鹳类、

深圳市大诠实业有限公司简介及产品介绍

深圳市大诠实业有限公司简介 深圳市大诠实业有限公司大诠旗下网络变压器厂于2007年6月成立,公司主要生产脉冲变压器、滤波器、磁环线圈等磁性元件。2016年注册属于大诠实业的自主网络滤波器品牌NMS.工厂面积5000多平方米,前期项目总投资三百多万元人民币,目前年产值达6000多万元人民币。 公司属于内资企业,总部设于深圳市龙华新区大浪街道,现有员工300人左右。其中一些工厂在云南文山市环城西路中部,下辖13个分厂约7000人。大诠实业东莞工厂位于广东省东莞市高埗镇芦溪村银涌工业区创鸿基工业园四楼。公司目前正处于高速发展时期,是同行客户信得过的企业。 大诠优势 所有产品均符合全球业界各项质量及环保规定。公司拥有一个经验丰富的管理团队,有一批爱岗敬业,开拓进取,团结一心,坦诚从事之优秀员工,有公正严明的规章制度及相对完善的管控体系。 公司经过多年的锤炼,积累了丰富的集生产加工,开发,品质,后勤保障等各种管控经验,有多渠道固定之客户群,客户遍布珠三角,长三角以及欧美,东南亚等发达国家和地区。也有永久持续,品质交期稳定之产品前段供应链。 大诠文化 愿景:成为全球网络变压器最具领导地位的生产商! 使命:为网络通讯行业提供最具竞争力的多元化网络变压器! 理念:与员工共成长,与客户求共赢!以质量创品牌,以诚信谋发展! 精神:开拓、创新,立足市场求发展;优质、高效,专心服务为用户! 价值观:以人为本,客户至上,诚信经营,大家共赢! 工作作风:产前准备严格核对;生产过程严格要求; 员工作业严格规范;出厂成品严格把关。 服务宗旨:每位客户的满意是环宇人存在价值的最好体现! 大诠产能(300K/天) 12PIN(超薄)SMD 20K/天 16PIN (常规)SMD 50K/天 24PIN(小)SMD 60K/天 24PIN(大)SMD 20K/天 48PIN(常规)SMD 10K/天 18PIN(单排常规)DIP 5K/天 36PIN(单排常规)DIP 10K/天 24PIN(双排常规)DIP 10K/天 48PIN(双排常规)DIP 15K/天 设备仪器列表 序号设备名称数量用途序号设备名称数量用途 1 TCP 1 集高压测试、综合测试、外 观检验、包装于一体的设 备。 14 切脚机 6 DIP产品切脚设备 2 射频网络分 析仪 1 产品特性测试15 显微镜8 产品局部放大,用于分析产品异 常。

城市森林生态系统服务功能的价值评估研究

城市森林生态系统服务功能的价值评估研究 【摘要】森林作为陆地生态系统的主体,在全球生态系统中发挥举足轻重的作用,其服务功能价值的评估是研究的一个热点。本文阐述了城市森林的概念以及当前城市森林生态系统服务功能及其研究评估的方法,以求为我国可持续发展的政策与生态环境保护提供科学依据。 【关键词】城市;森林生态系统;服务功能;价值;评估 提高城市绿地系统生态服务功能,促进城市生态系统的改善,满足市民接近和回归自然的渴望,已成为城市化建设亟待解决的重大课题。提高绿地生态功能,促进城市绿化的可持续发展则是当今主流的研究方向。 1.城市森林的概念和内涵 城市森林与城市林业的概念主要差异性在于城市林业主要侧重于行业的经营和管理,将城市园林绿化纳入林业经营管理的范畴,是一个多方面的经营管理体系;而城市森林是将城市绿地主要以森林的形式进行构筑和管理,是一个比较狭义的概念[1]。因此,城市森林是建立在改善城市生态环境的基础上,借鉴地带性自然森林群落的种类组成、结构特点和演替规律,以乔木为骨架,以木本植物为主体,艺术地再现地带性群落特征的城市绿地。 2.城市森林生态系统服务功能 2.1生态服务功能的含义 广义上的生态系统服务包括生态系统产品和生态系统服务,生态系统服务是指生态系统与生态系统过程所形成及所维持的人类赖以生存的自然环境条件与效用[2]。一般而言,生态服务功能(Ecosystem services)是指自然生态系统及其物种共同支撑和维持人类生存的条件和过程;它能够比较清晰地描述人类对生命支持系统的依赖性,为人们评价各种技术和社会经济发展方式的长远影响提供了一种参考,以防止和减少自我毁灭性的经济和社会活动[3]。 2.2城市森林生态系统的生态服务功能 森林生态系统的生态服务功能是指森林生态系统及其生态过程为人类提供的自然环境条件与效用[4]。从复合生态系统的角度来看,它不仅包括该系统为人类提供食品、医药和其他工农业生产的原料这内部效益,更重要的是支撑与维持地球的生命支持系统,维持生命物质的生物地化循环与水文循环,维持生物物种与遗传多样性,净化环境,维持大气化学的平衡与稳定的外部公益作用。 3.城市森林生态系统服务功能价值评估主要研究方法

生态系统服务、功能与价值

生态系统服务、功能与价值 班级:09生物教育姓名:李虎学号:09124097 摘要:生态系统服务(Ecosystem Services)术语逐渐为人们所公认和普遍使用!生态系统服务是指人类直接或间接从生态系统得到的利益,主要包括向经济社会系统输入有用物质和能量、接受和转化来自经济社会系统的废弃物,以及直接向人类社会成员提供服务(如人们普遍享用洁净空气、水等舒适性资源)。与传统经济学意义上的服务(它实际上是一种购买和消费同时进行的商品)不同,生态系统服务只有一小部分能够进入市场被买卖,大多数生态系统服务是公共品或准公共品,无法进入市场。生态系统服务以长期服务流的形式出现,能够带来这些服务流的生态系统是自然资本。 前言:Holdern和Ehrlich于1974年首次提出了生态系统服务的概念生态学界就给予很大的重视尤其是Daliy主编的《生态系统服务:人类社会对自然生态系统的依赖性》一书为标志,一个研究生态系统服务的热潮正在兴起,各国领导人、科学家和公众对保护生物多样性的重要性认识和支持积极性都明显提高。 随着生态经济学、环境和自然资源经济学的发展,生态学家和经济学家在评价自然资本和生态系统服务的变动方面做了大量研究工作,将评价对象的价值分为直接和间接使用价值、选择价值、内在价值等,并针对评价对象的不同发展了直接市场法、替代市场法、假想市场法等评价方法。生态环境评价已经成为今天的生态经济学和环境经济学教科书中的一个标准组成部分。Costanza等人(1997)关于全球生态系统服务与自然资本价值估算的研究工作,进一步有力地推动和促进了关于生态系统服务的深入、系统和广泛研究。 讨论:生态系统服务这些年的研究对人类生活的影响,给人类生活带来的生活质量、能源、生态产品、休闲娱乐、气候调节、生物防治等等改变。生态系统服务,生态系统服务的功能、生态系统服务的价值都是值得我们一起探讨的。 在初中我们就学习了什么是生态系统,知道生态系统的功能,生态系统为人类提供畜牧、木材。水产、粮食等等,地球上的生态系统各种多样化,不同的生态系统给人类不同的服务,那么生态系统服务就是是指生态系统与生态过程所形成的及所维持的人类赖以生存的自然环境与效用。对于人类生存而言,生态系统的许多功能是无法在市场上买卖而又具有重要价值的各种服务。生态系统服务一般是指生命支持功能(如净化、循环、再生等),而不包括生态系统功能和生态系统提供的产品,例如:植物利用太阳能,将二氧化碳转化为有机物,用做食品、燃料、原料及建筑材料等,是生态系统服务的一个最基本的例子。另一项对人类至关重要的生态系统服务是有机废物的生物降解,如垃圾、废水。有些生态系统服务以间接的方式影响着人类。新的食品、纤维和药品都是由现存的、可用的品种和基因开发而来。人类能够从一个生物体向另一个生物体转移基因,却仍难以制造新的基因来满足新的要求。等等一些都是生态系统服务的项目。这些仅仅是生态系统服务项目的一部分,还有大多数的服务项目为人类的生活、生存提供了不少有利条件。具体的服务项目是随着人类经济的发展而有所改变的。 生态系统又有那些功能呢,下面简单的介绍其生态系统服务为人类做出贡献的一些方面。一、有机质的生产与生态系统产品,生物生产是生态系统服务的最基本功能,生态系统通过第一级生产与次级生产,合成与生产了人类生存所必需的有机质及其产品。二、生物多样性的产生与维护,生物多样性,不仅使生态系统服务的提供成为可能,而且也是人类开发新的食品、药品和品种的基因库。生物多样性还提供了一种缓冲和保险,可使生态系统受灾后的损失减小或限制在一定的范围内。生物多样性是维持生态系统稳定性的基本条件。由生物多样性产生的人类文化多样性,具有巨大的社会价值,是人类文明中重要的组成部分。 三、调节气候,植物每年大约向大气释放的氧气有27×1021t。生态系统中的绿色植物通过固定大气中的二氧化碳而减缓地球的温室效应。森林能够防风,植物蒸腾可保持空气的湿度,从而改善局部地区的小气候。森林对有林地区的气温具有良好的调节作用,使昼夜温度不致骤升骤降,夏季减轻干热,秋冬减轻霜冻。绿色植物尤其是高大林木所具有的防风、增湿,调温等改善气候的功能,对农业生产也是有利的。四、减缓灾害,生态系统复杂的组成与结构能涵养水分,减缓旱涝灾害。每年地球上总降水量约1.19×1012t,在降雨过程中覆盖于植被树冠与地表的枯枝落叶能减缓地表径流。植物生长有深广多层的根系,这些根系和死亡的植物组织维系和固着土壤,并且吸收和保持一部分水。雨季过后,植被与土壤中保持的

厦门市滨海湿地生态系统服务功能评述

厦门市滨海湿地生态系统服务功能评述 陈志鸿陈鹏 湿地的定义,国际公认的是《关于专门是作为水禽栖息地的国际重要湿地公约》(简称拉姆萨湿地公约)中的广义定义:“不咨询其为天然或人工、长久或临时性的沼泽地、泥炭地或水域地带,静止或流淌,淡水、半咸水或咸水体,包括低潮时水深不超过6米的海域。” 滨海湿地是湿地的重要类型,也是海岸带重要的地理单元,在海洋资源与环境中占有突出的地位,具有专门高的综合价值,开发前景宽敞。第一,滨海湿地是海岸带高生产力生态系统之一;其次,滨海湿地作为一种空间区域,可供海水养殖、围垦造地、盐业生产等多种用途的利用;再者,滨海湿地以专门的景观和美学价值,而成为旅行观光和娱乐活动的场所,滨海湿地对经济、社会进展有其庞大而长远的意义。 厦门滨海湿地类型 厦门地处我国东南沿海地区,海岸线长达234km。作为典型的海湾型都市,其自然环境特性发育有良好的湿地类型与丰富的湿地生物多样性。厦门湿地的要紧类型及其分类的依据如下表。 表厦门湿地类型分类 湿地分类Wetland types 界定标准 自然湿地浅海水域Shallow sea 低潮线至水深6m 滩涂Silt beach 潮间带 河口水域Estuary 淡、咸水交汇,潮流界至河口口门河流River 潮流界以上淡水水域 沙滩Sand beach 滨海沙滩 基岩海岸Rock coast 岩石海岸 人工湿地 红树林*Mangrove 残存和人工种植的红树林群落养殖区Breed 多分布于滨海滩涂 水库坑塘Pond & Reservoir 人工水工设施或坑塘盐田Brine pan 多分布于滨海滩涂

*注:将红树林列入人工湿地的范畴,是因为厦门原生的红树林差不多无存 厦门滨海湿地生态服务功能分析 生态系统服务功能是指自然生态系统及其物种所提供的能够满足和坚持人类生活需要的条件和过程。生态系统所提供的服务,不仅包括物质的,而且还包括功能性的。1997年美国生态学家Costanza等将生态系统服务划分为17项:大气调剂、气候调剂、干扰调剂、水调剂、水供给、腐蚀操纵和沉积物保持、土壤发育、营养循环、废物处理、授粉、生物操纵、庇护所、食物生产、原材料、基因资源、娱乐、文化,并就这17项服务,对地球上要紧生态系统类型进行了价值评估,初步得出全球生态系统的服务价值为33.2万亿$/a,其中海洋为20.9万亿$/a,占总价值的63%,而这部分价值要紧来自海岸带生态系统;陆地为12.3万亿$/a;湿地为4.879万亿$/a,占总价值的14.7%。 厦门滨海湿地的生态服务功能要紧包括重要物种栖息地、污染净化、湿地产品、消浪促淤护岸以及旅行、教育科研等方面。 1、重要物种栖息地与生物多样性 栖息地功能是指生态系统为野生动物提供栖息、繁育、迁徙、越冬场所的功能。厦门市大面积的滩涂、河口水域和浅海水域为野生动物的生存提供了良好的生态环境。 厦门滨海湿地是多种野生动物栖息、繁育、迁徙和越冬的场所,生物多样性极为丰富,其中有许多珍稀、濒危物种等。据厦门环保科研所和厦门大学1999-2000年对厦门滨海湿地12个样区的鸟类种类和数量调查的结果,厦门滨海湿地鸟类共有19科52种,其中白鹭、环颈鸻、苍鹭、一般鸬鹚和红嘴鸥为数量优势种,反映出厦门滨海湿地要紧作为水鸟的越冬栖息场所,鸟类群落多样性指数以杏林湾水库和筼筜湖两个样区较高。2000年4月经国务院批准建立的厦门市珍稀海洋物种国家级自然爱护区,由中华白海豚爱护区、大屿-鸡屿白鹭自然爱护区和文昌鱼自然爱护区组成。

关于生态系统服务(功能)价值

关于生态系统服务(功能)价值 普遍定义: 生态系统服务功能是指生态系统与生态过程所形成及所维持的人类赖以生存的自然环境条件与效用,包括对人类生存及生活质量有贡献的生态系统产品和生态系统功能。生态系统服务功能及其价值评估研究对于促进生态系统可持续管理具有重要作用。 生态系统服务功能及价值评估研究的最终目的是为生态系统管理决策者提供信息,避免对生态系统服务功能产生不经济行为,有利于生态系统的保护并最终有利于人类自身的可持续发展。 著名的权威定义: 1 Robert Costanza,"The value of the world's ecosystem services and natural capital" (Nature 387, 253-260 Article)一文中的定义: 其中其所指的17项内容如下:

展,2000,22 (5)

关于生态系统服务功能价值的评价方法 生态系统服务功能的价值可以分为直接利用价值,间接利用价值,选择价值与存在价值。生态系统服务功能价值评估方法,因其功能类型不同而异。 生态系统服务功能的价值分类 1 直接利用价值:主要是指生态系统产品所产生的价值,它包括食品、医药及其它工农业生产原料,景观娱乐等带来的直接价值。直接使用价值可用产品的市场价格来估计。 2 间接利用价值:主要是指无法商品化的生态系统服务功能,如,维持生命物质的生物地化循环与水文循环,维持生物物种与遗传多样性,保护土壤肥力,净化环境,维持大气化学的平衡与稳定等支撑与维持地球生命支持系统的功能。间接利用价值的评估常常需要根据生态系统功能的类型来确定,通常有防护费用法,恢复费用法,替代市场法等。 3 选择价值:选择价值是人们为了将来能直接利用与间接利用某种生态系统服务功能的支付惫愿。例如,人们为将来能利用生态系统的涵养水源、净化大气以及游憩娱乐等功能的支付意愿。人们常把选择价值喻为保险公司,即人们为自己确保将来能利用某种资源或效益而愿意支付的一笔保险金。选择价值又可分为3 类:即自己将来利用:子孙后代将来利用,又称之为遗产价值;及别人将来利用,也称之为替代消费。 4 存在价值:存在价值亦称内在价值,是人们为确保生态系统服务功能能继续存在的支付惫愿。存在价值是生态系统本身具有的价值,是一种与人类利用无关的经济价值。换句话说,即使人类不存在,存在价值仍然有,如生态系统中的物种多样性与涵养水源能力等。存在价值是介于经济价值与生态价值之间的一种过渡性价值,它可为经济学家和生态学家提供了共同的价值观。 生态系统服务功能价值评估方法 根据生态经济学、环境经济学和资源经济学的研究成果,生态系统服务功能的经济价值评估的方法可分为两类:一是替代市场技术,它以“影子价格”和消费者剩余来表达生态服务功能的经济价值,评价方法多种多样.其中有费用支出法、市场价值法、机会成本法、旅行费用法和享乐价格法;二是模拟市场技术(又称假设市场技术),它以支付意愿和净支付意愿来表达生态服务功能的经济价值,其评价方法只有一种,即条件价值法。本文主要介绍目前常用的条件价值法、费用支出法与市场价值法。 1 条件价值法:也称调查法和假设评价法,它是生态系统服务功能价值评估中应用最广泛的主估方法之一。条件价值法适用于缺乏实际市场和替代市场交换的商品的价值评估,是“公共商品”价值评估的一种特有的重要方法,它能评价各种生态系统服务功能的经济价值,包括直接利用价值、间接利用价值、存在价值和选择价值。 支付意愿可以表示一切商品价值,也是商品价值的唯一合理表达方法。西方经济学认为:价值反映了人们对事物的态度、观念、信仰和偏好,是人的主观思想对客观事物认识的结果;支付意愿是“人们一切行为价值表达的自动指示器”, 因此商品的价值可表示为:商品的价值二人们对该商品的支付惫愿支付意愿又由实际支出和消费者剩余两个部分组成,, 对于商品,由于商品有市场交换和市场价格,其支付意愿的两个部分都可以求出。实际支出的本质是商品的价格,消费者剩余可以根据商品的价格资料用公式求出。因此,商品的价值可以根据其市场价格资料来计算。理论和实践都证明:对于有类似替代品的商品,其消费者剩余很小,可以直接以其价格表示商品的价值。 对于公共商品而言,由于公共商品没有市场交换和市场价格。因此,支付意原的两个部分(实际支出和消费者剩余)都不能求出,公共商品的价值也因此无法通过市场交换和市场价格估计。目前,西方经济学发展了假设市场方法,即直接询问人们对某种公共商品的支付惫愿,以获得公共商品的价值,这就是条件价值法。

森林生态系统服务功能

森林的生态服务功能 森林生态系统与生态过程所形成及维持的人类赖以生存的自然环境条件与效用。主要包括森林在涵养水源、保育土壤、固碳释氧、积累营养物质、净化大气环境、森林防护、生物多样性保护和森林游憩等方面提供的生态服务功能。 一·森林是人类的资源宝库. 森林能够提供大量木材和其它林产品,还能生产有很多有经济价值的产品.当然现代森林的主要生产功能还是表现为它是―个巨大的原材料供应者.木材及木制品,在建筑,交通,采掘,轻纺,水利电力筹许多生产部门是不可缺少的物资.木材的化学加工产品及各种林副产品也是重要的原材料及出口物资. 中国有繁多的经济林木树种,林副产品极为丰富,还有大量的中草药材,多种稀有珍贵的野生动物.产品的丰富多彩,实在是举不胜举.这些产品从需要上讲,不仅在国内牵涉到各行各业,不可缺少;而且其中许多产品在国际市场上享有声誉,是国家重要的出口物资。森林中有极其丰富的物种资源,仅热带雨林中的物种就占地球上全部物种的50%.在我国的森林中,既有大量的食用植物,又有很多油料植物,还有丰富的药材资源。现代的森林仍然是地球上一个重要的能源生产者,由于世界上一些化石能源渐渐枯竭,森林作为一种可以再生的能源,正在引起越来越大的重视. 二·涵养水源 森林对降水的截留、吸收和贮存,将地表水转为地表径流或地下水的作用。主要功能表现在增加可利用水资源、净化水质和调节径流三个方面。森林是土壤的绿色保护伞.茂密的枝叶能够截留降雨,减弱水流对土壤的冲刷;林下的草本植物和枯枝落叶层,如同一层松软的海绵覆盖在土壤表面,既能吸水,又能固定土壤;庞大的根系纵横交错,对土壤有很强的粘附作用.另外,森林还能抵御风暴对土壤的侵蚀.我国的有关观测结果表明,有林地水土流失量比荒坡地小得多.森林能够蓄水保肥,消洪补枯.防止水土流失,涵养水源. 森林是巨型蓄水库.降雨落到树下的枯枝落叶和疏松多孔的林地土壤里,会被蓄积起来,就像水库蓄水一样.雨过天晴,大量的水分又通过树木的蒸腾作用,蒸发到大气中,使林区空气湿润,降水增加.森林对于减轻旱涝灾害起着非常重要的作用。 三·保育土壤 森林中活地被物和凋落物层层截留降水,降低水滴对表土的冲击和地表径流的侵蚀作用;同时林木根系固持土壤,防止土壤崩塌泻溜,减少土壤肥力损失以及改善土壤结构的功能。风蚀是土壤流失的一种灾害.风力可以吹失表土中的肥土和细粒,使土壤移动,转移.在风沙危害严重的地区,更是风起沙飞,往往埋没了农田和村庄.风对农作物的直接危害更为普遍. 四·净化大气环境 森林生态系统对大气污染物(如二氧化硫、氟化物、氮氧化物、粉尘、重金属等)的吸收、过滤、阻

壹玖公司简介

壹玖公司简介 河南壹玖实业有限公司成立于2014年7月的,壹玖实业是一家融实体企业经营与商业培训为一体的民营企业,由董事长袁国顺先生创立的“免费商业模式”培训为切入点的,企业家智慧及资源密集体。 壹玖实业是河南唯一一家以企业发展落地为基础,从商业模式学习切入、实操落地的新经济生态大系统,致力于中小企业未来根本核心竞争力的研究,通过帮助企业商业模式升级带动企业稳定,飞速发展,在行业里脱颖而出。 壹玖实业以河南为中心向全国乃至世界辐射,截止2016年底已在全国发展100家事业部,力争三年内发展1000家,目前已拥有中小企业家会员1万多人。挽救濒临倒闭民营中小企业120家以上,盘活10亿以上烂尾楼项目15个。间接帮助社会多创造10万个以上就业机会。河南壹玖实业有限公司目前正致力于帮助会员企业打造更具竞争力的免费商业模式,以振兴民族经济为己任,用免费模式,让奇迹发生,助推中华民族伟大复兴的中国梦早日实现。 公司自成立至2016年年底,已拥有高素质员工500多人,参股、控股多家公司及项目,初步形成了以中原为核心,辐射全国的战略布局。直接影响到的企业家会员超过1万名,间接影响到的企业超过8万余家。 壹玖实业以袁国顺老师为核心的企业家领导团队,用自身经营企业20多年的经验帮助会员企业。壹玖系统可以彻底帮助您解决现在面临的企业问题,为您的企业装上更具竞争力的武器,更轻松的经营企业。壹玖资本,等您加入!

袁国顺,河南壹玖实业集团董事长,一个实实在在践行免费模式的企业家! l38O年25月6日9622 分電联年月日分,找袁国顺老师。“企业的一切问题都是老板的问题,老板行,一切都行!”“企业家不是努力不够,而是思维不够。” 袁国顺先生搏击商海二十年,运用哲学、逻辑学和心理学,从自己和他人成功或失败中剖析深层次的原理,形成了独特新颖而且具有现实指导意义的新的商业思维模式。“一花独放不是春,百花盛开春满园”。为了帮助哪些和他一样在商海中打拼的企业家少走弯路,袁国顺先生走上讲台,帮助多家企业创造了行业神话和奇迹。 壹玖资本自助式大平台主办的“聚世界资本、创商海经济”广东峰会上,国内顶级讲师、河南壹玖实业有限公司董事长袁国顺出场便语出惊人。他指出,在竞争激烈的当下,免费模式可以帮助企业实现腾飞。“中国企业家普遍认为免费就是无常付出、倒贴,其实这只是表象。根据企业产品特性,设定一个免费的时间段做铺垫,调试时间的浓度来让客户形成惯性消费行为,最终变成你的企业的忠实客户。” 纵观整个社会经济发展,50年前,开工厂能盈利,30年前做贸易很赚钱,现在互联网如此发达、产品库存极其庞大的情况下,很多企业家必须遵循当下互联网经济的规律——平台分享、合作共赢。如果企业家还停留在“机制、约定、管理员工、经营方法”的层面,企业是很难发展的,这也是为什么传统企业最近几年举步维艰的原因,当然这不是企业家的过错,也不是社会的过错,而是整个经济的发展到了新的周期。 袁国顺在接受采访时表示:请广大企业家不要认为免费就是打劫、白送,而是根据你的企业产品特性,设定一个免费的时间段做铺垫,调试时间的浓度来让客户形成惯性消费行为,最终变成你的企业的忠实客户。 来自全国各地近600个企业家参加峰会连续三天的“顶尖免费商业模式”学习。其中不乏广东商业巨头,如广药集团高管、喜喜传媒、国龙集团高管等。在为期三天的峰会中,还举办了壹玖资本广东分公司的启动仪式。广东壹玖资本负责人汪先付在接受采访时表示,“我们实战峰会灌输的是一种商业模式:弱化员工能力,强化模式的价值。”而公司的互助经济大平台不是简单的企业家培训、关系的抱团,而是默契的利益共同体。 平台里的企业家必须有共同的理念和价值观,“免费模式”只是系统里的一环,它要实现的并不是真正的免费,而是通过免费来延伸利润链条。

生态系统服务功能

◆生态系统服务功能及其分类 生态系统服务(Ecosystem Services)是指生态系统与生态过程所形成及所维持的人类赖以生存的自然环境条件与效用,它不仅给人类提供生存必需的食物、医药及工农业生产的原料,而且维持了人类赖以生存和发展的生命支持系统(Daily,1997;欧阳志云等,1999)。目前,得到国际广泛承认的生态系统服务功能分类系统是由MA工作组提出的分类方法(MAG,2002)。MA的生态服务功能分类系统将主要服务功能类型归纳为提供产品、调节、文化和支持四个大的功能组(图1)。产品提供功能是指生态系统生产或提供的产品;调节功能是指调节人类生态环境的生态系统服务功能;文化功能是指人们通过精神感受、知识获取、主观映象、消遣娱乐和美学体验从生态系统中获得的非物质利益;支持功能:保证其它所有生态系统服务功能提供所必需的基础功能。区别于产品提供功能、调节功能和文化服务功能,支持功能对人类的影响是间接的或者通过较长时间才能发生,而其它类型的服务则是相对直接的和短期影响于人类。一些服务,如侵蚀控制,根据其时间尺度和影响的直接程度,可以分别归类于支持功能和调节功能。由此可见,生态系统服务功能是人类文明和可持续发展地基础。 ◆生态系统服务功能价值评估 随着生态经济学、环境和自然资源经济学的发展,生态学家和经济学家在评价生态系统服务的变动方面做了大量研究工作,生态环境评价已经成为今天的生态经济学和环境经济学教科书中的一个标准组成部分。Costanza等人(1997)关于全球生态系统服务与自然资本价值估算的研究工作(全球生态系统服务每年的总价值为16~54万亿美元,平均为33万亿美元。33万亿美元是1997年全球GNP的1.8倍。),进一步有力地推动和促进了关于生态系统服务的深入、系统和广泛研究。目前生态系统服务功能价值评价地主要方法有(表2): 生态系统服务功能主要价值评价方法

长白山森林生态系统服务功能介绍

长白山森林生态系统服务功能介绍 摘要:长白山森林生态系统是亚洲东部最典型的,保存最为完好的温带山地森林生态系统,对维持松花江、鸭绿江和图们江三大流域生态系统的结构和功能具有重要作用。涵养水源服务价值是长白山森林生态系统服务价值的主要部分,占总体服务价值的66%,涵养水源和净化空气作为森林生态系统最动摇的生态功能,其服务价值占总价值的80%,而木材生产的服务价值仅占总价值的7%;由此可见,木材并不是森林生态系统服务价值的主要部分,充分发展长白山森林生态系统其他的生态功能,才是发挥其生态系统服务价值的最佳途径。本文将介绍长白山森林生态系统的服务功能,让大家更加了解长白山森林,并能充分发挥长白山森林生态系统的作用。 关键词:长白山,生态系统,服务功能,价值 森林生态系统服务功能是指森林生态系统与生态过程所形成及所维持的人类赖以生存的自然环境条件与效用(Daily,1997)。森林生态系统主要服务功能体现为维持生命物质的生物地球化学循环与水文循环,维持生物物种多样性与遗传性,净化大气环境,维持大气化学的。平衡与稳定,提供人类生存所需要的林产品等(Costanza,1997;Alexander,1997)。由于人类对森林生态系统的功能及其重要性的片面了解,在工业革命时期,对森林生态系统采取了掠夺和破坏性经营,从而导致了森林生态系统的面积和质量严重下降,致使森林生态系统服务功能严重衰弱,甚至消失,很大程度地威胁到人类的的安全与健康,制约了社会经济的发展(Bormannetal,1968)。近年来,随着一些全球性的和区域性的环境问题,国际上对森林生态系统服务功能的研究越来越重视。本文针对东北亚最具典型的,保存最为完好的,原始的长白山森林生态系统服务功能进行系统介绍。 长白山森林生态系统系统服务功能有: (一)森林生态旅游服务功能 森林生态系统旅游服务价值有两方面的涵义:旅客的直接消费价值,它体现了森林生态系统生态旅游服务价值的经济表现程度;森林生态系统生态旅游服务功能的总体价值,这一总体价值是动态的它随着生态系统的结构,功能及其资源量动态变化而变化的。长白山高山苔原和森林生态系统旅游服务功能存在其动态的潜在的价值,它随着生态资源负荷能力的生态旅游负荷能力的变化而变化,这一潜在的生态旅游服务价值反映了其生态系统的生态旅游负荷能力,是生态系统生态旅游服务价值的完全体现。 (二)森林生态系统林副产品服务功能 长白山森林生态系统林副产品主要分8大类,分别为植物药才,动物药材,干果,食用菌,野菜,纤维及蜂蜜产品,动物肉类,动物毛皮等。长白山森林生系统林副产品的服务价值进入市场部分自1993年以后逐渐减少,提别是动物药材,动物食肉,动物毛皮。在林副产品生态服务价值中,野菜类产品最高;动物肉类次之;植物药材,动物药材,干果,食用菌类等次之,动物毛皮最低。长白山森林生态系统是我国东北3大河流(松花江、鸭绿江和图们)的发源地,这一地带性森林生态系统的保护对维持3大河流的流域生态系统等具有重要意义。保护区林副产品的减少也正说明了自然保护区及大江大河源头之被保护策略已落到实处。

森林生态系统服务功能及其生态经济_省略_初探_以海南岛尖峰岭热带森林为例_肖寒

森林生态系统服务功能及其生态经济价值评估初探 3 ———以海南岛尖峰岭热带森林为例 肖 寒3 3  欧阳志云 赵景柱 王效科 (中国科学院生态环境研究中心,北京100080) 【摘要】 以尖峰岭地区为研究区域,探讨了森林生态系统服务功能的内涵,并使用市场价值、影子工程、机会成 本和替代花费等方法评价了海南岛尖峰岭地区热带森林生态系统服务功能的生态经济价值.结果表明,在尖峰岭地区,面积为44667.00hm 2的热带森林生态系统服务功能价值平均每年66438.49万元,其中林产品价值为7164.11万元,涵养水源价值为39429.21万元,保持土壤减少侵蚀价值为247.26万元,固定CO 2减轻温室效应的价值为1316.24万元,营养物循环价值为428.55万元,净化空气的价值为17853.12万元.关键词 生态系统服务功能 森林生态系统 生态服务价值 尖峰岭 Forest ecosystem services and their ecological valu ation A case study of tropical forest in Jianfengling of H ainan is 2land.XIAO Han ,OU Y AN G Zhiyun ,ZHAO Jingzhu ,WAN G Xiaoke (Research Center f or Eco 2Environmental Sci 2ences ,Chinese Academy of Sciences ,Beijing 100080).2Chin.J.A ppl.Ecol.,2000,11(4):481~484. This paper attempts to present forest ecosystem services and their indirect economic value of Jianfengling tropical forest in Hainan Island.The results show that average annual integrated ecosystem service value of Jianfengling tropical for 2est ,which covers 44667.00hm 2,adds up to 664.38million yuan (Chinese RMB ),of which ,about 71.64million yuan is of the output of standing trees and other forest products ,about 394.29million yuan of water 2holding ,about 2.47million yuan of soil conservation against erosion ,about 13.16million yuan of carbon fixation for reducing green house effect ,about 4.29million yuan of nutrient retention for N ,P ,K ,Ca and Mg ,about 178.53million yuan of air purification. K ey w ords Ecosystem services ,Forest ecosystem ,Ecoservice valuation ,Jianfengling mountain. 3中国科学院知识创新项目(RCEES9903)、国家自然科学基金重点 项目(79930800)和国家自然科学基金资助项目(79670089). 33通讯联系人. 1999-10-12收稿,2000-05-29接受. 1 引 言 生态系统服务功能是指生态系统与生态过程所形 成与维持的人类赖以生存的自然环境条件与效用[5,12].生态系统为人类提供了食物、医药及其他工农业生产的原料,更重要的是支撑与维持了地球的生命支持系统,维持生命物质的生物地化循环与水文循环,维持生物物种与遗传多样性,净化环境,维持大气化学的平衡与稳定.人们已经认识到,生态服务功能是人类生存与现代文明的基础.研究发现科学技术能影响生态服务功能,但不能替代自然生态系统服务功能[6].由于人类对生态系统服务功能及其重要性不了解,导致了生态环境的破坏,从而对生态系统服务功能造成了明显损害,威胁人们的安全与健康,危及社会经济的发展.随着对可持续发展机制研究的深入,人们发现维持与保育生态服务功能是实现可持续发展的基础. 近年来,国际上对生态系统服务功能的研究十分重视,生态学家、生态经济学家及其它相关领域的科学 家共同合作,从生态系统过程、生态服务功能及其生态经济价值等多个方面开展综合研究,不断充实与丰富 生态系统服务功能的内涵,探索其评价技术及生态经济价值的评估方法.美国生态学会组织了以Gretchen Daily 负责的研究小组,对生态系统服务功能进行了系统研究,并且形成了能反映当前这一课题研究最新进展的论文集[4],国际科学联合会环境委员会曾成立Constanza 负责的专门研究组以研究生物多样性间接经济价值及其评估方法,以及生物多样性与生态系统服务功能关系.Costanza 等13位科学家的研究认为全球生态系统服务的价值为16~54万亿美元?a -1,平均为33万亿美元?a -1[3],Pimentel 等[15]研究报道,全球仅水土流失导致水库淤积所造成的损失约60亿美元.分析与评价生态系统服务功能的生态经济价值已成为当前生态学与生态经济学研究的前沿课题.在我国,生 应用生态学报 2000年8月 第11卷 第4期 CHIN ESE JOURNAL OF APPL IED ECOLO GY ,Aug.2000,11(4)∶481~484

实业集团公司简介范文

实业集团公司简介范文 实业公司最为明显的一个特点就是它所提供的商品绝对是实体存在的,或者拥有自己的工厂或者实体的公司为依赖的,现在就和小编一起来看看实业集团公司简介范文,仅供参考。 实业集团公司简介范文1 宁德市南阳实业有限公司简介 企业现有规模:公司成立于1995年,目前注册资本9300万元,已投入资金6.28亿元,拥有员工1100人,其中各类专业技术人员126人。通过20xx年的发展,紧紧围绕以生猪养殖为主产业,配套发展种猪生产、饲料加工、生猪屠宰、无公害猪肉连锁专卖、肉食品加工、粮食储备贸易、生物有机肥生产、饲料临海码头建设和仓储物流等13个经营实体。目前实现年生产销售优质种猪2万头、商品猪18万头、优质饲料6万吨、定点屠宰生猪12万头、连锁专卖无公害猪肉8500吨、猪肉加工食品9800吨、粮食储备贸易5万吨、生物有机肥1万吨,预计20xx年创综合产值8.2亿元。实现了猪肉产品从基地到餐桌质量安全保障一条龙生产目标,形成了福建省唯一特色生猪产业集群发展的企业。

企业荣誉:公司先后被评定为农业产业化国家重点龙头企业,国家扶贫龙头企业、国家生猪活体储备基地、全国农产品加工示范企业,是福建省高新技术企业、福建省品牌农业企业金奖。公司通过了ISO9001:20xx国际质量标准认证,产品通过农业部质量安全中心认证等。“海暘及图”商标和无公害猪肉分别被认定为“中国驰名商标”、“福建省著名商标”和“福建省名牌产品”。 企业发展目标:规划通过三年产业发展建设,实现年出栏商品猪50万头、销售种猪5万头、年产饲料15万吨、屠宰生猪50万头、年销售放心肉2万吨、深加工猪肉5万吨、年粮食储备贸易5万吨、年产有机肥10万吨、年码头储运货物60万吨。再增投资6亿元,实现总投资12.3亿元,带动就业3000人,实现综合产值21亿元的目标。 企业行业地位:目前出栏生猪规模为全省第一位,达到年出栏生猪50万头、种猪5万头的目标后,养殖规模将进入全国前二十强,种猪育猪水平进入全国最先进行列,实现全国唯一的生猪产业集群模式发展企业。 企业在建项目:20xx-20xx年在建已动工项目4个,计划总投资3.9亿元。 1、七都淡坪原种猪场项目,投资6100万元,建设年出栏1万头种猪、4万头商品猪规模的原种猪场,计划于20xx年12月建成投产。

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