上角标S表示机械夹持条件。由于在机械自由条件下存在由形变而产生的附加电场,而在机械受夹条件下则没有这种效应,因而在两种条件下测得的介电常数数值是不同的。
根据上面所述,沿3方向极化的压电瓷具有四个介电常数,即ε11T,ε33T,
ε
11S,ε
11
S。
(2)介质损耗
介质损耗是包括压电瓷在的任何介质材料
所具有的重要品质指标之一。在交变电场下,介质
所积蓄的电荷有两部分:一种为有功部分(同相),
由电导过程所引起的;一种为无功部分(异相),
是由介质弛豫过程所引起的。介质损耗的异相分量
与同相分量的比值如图1-1所示,Ic为同相分量,
IR为异相分量,Ic与总电流I的夹角为δ,其正切
值为
(
1-4)
式中,ω为交变电场的角频率,R为损耗电阻,C为介质电容。由式(1-4)可以看出,I R大时,tanδ也大;I R小时tanδ也小。通常用tanδ来表示的介质损耗,称为介质损耗正切值或损耗因子,或者就叫做介质损耗。
处于静电场中的介质损耗来源于介质中的电导过程。处于交变电场中的介质损耗,来源于电导过程和极化驰豫所引起的介质损耗。此外,具有铁电性的压电瓷的介质损耗,还与畴壁的运动过程有关,但情况比较复杂,因此,在此不予详述。
(3)弹性常数
压电瓷是一种弹性体,它服从胡克定律:“在弹性限度围,应力与应变成正比”。设应力为T,加于截面积A的压电瓷片上,其所产生的应变为S,则根据胡克定律,应力T与应变S之间有如下关系S=sT
(1-5)
T=cS
(1-6)
式中,S为弹性顺度常数,单位为m2/N;C为弹性劲度常数,单位为N/m2。
但是,任何材料都是三维的,即
当施加应力于长度方向时,不仅在长
度方向产生应变,宽度与厚度方向上
也产生应变。设有如图1-2所示的薄
长片,其长度沿1方向,宽度沿2方
向。沿1方向施加应力T1,使薄片在
1方向产生应变S1,而在方向2上产
生应变S2,由(1-5)式不难得出
S1=S11T1(1-7)
S
2=S12T1(1-8)
上面两式弹性顺度常数S
11和S12之比,称为迫松比,即
(1-9)
它表示横向相对收缩与纵向相对伸长之比。
同理,可以得到S
13,S21,S22,其中,S22=S11,S12=S21。极化过的压电瓷,其独立的弹性顺度常数只有5个,即S11,S12,S13,S33和S44。
独立的弹性劲度常数也只有5个,即C
11,C12,C13,C33和C44.
由于压电瓷存在压电效应,因此压电瓷样品在不同的电学条件
下具有不同的弹性顺度常数。在外电路的电阻很小相当于短路,或电场强度E=0的条件下测得的称为短路弹性顺度常数,记作S E。在外电路的电阻很大相当于开路,或电位移D=0的条件下测得的称为开路弹性顺度常数,记作S D。由于压电瓷为各向异相性体,因此共有下列10个弹性顺度常数:
S E 11,S E
12,S
E
13,S
E
33,S
E
44,S
D
11,S
D
12,S
D
13,S
D
33,S
D
44。
同理,弹性劲度常数也有10个:
C E
11,C E
12,C
E
13,C
E
33,C
E
44,C
D
11,C
D
12,C
D
13,C
D
33,C
D
44。
(4)机械品质因数
机械品质因数也是衡量压电瓷的一个重要参数。它表示在振动转换时材料部能量消耗的程度。机械品质因数越大,能量的损耗越小。产生损耗的原因在于摩擦。机械品质因数可以根据等效电路计算而得:
(1-10) 式中,R1为等效电阻,ωS为串联谐振角频率,C1为振子谐振时的等效电容,其值为
(1-11) 其中,ωp为振子的并联谐振角频率,Co为振子的静电容。以此值代入式1-10,得到
(1-12)
(1-13)
当△f=fp-fs很小时,式1-13可简化为
(1-14) 不同的压电瓷元器件对压电瓷的Qm值有不同的要求,多数瓷滤波器要求压电瓷的Qm要高,而音响元器件及接收型换能器则要求Qm要低。
(5)压电常数
对于一般的固体,应力T只引起成比例的应变S,用弹性模量联系起来,即T=YS;压电瓷具有压电性,即施加应力时能产生额外的电荷。其所产生的电荷与施加的应力成比例,
对于压力和力来说,其符号是相反的,用介质电位移D(单位面积的电荷)和应力T(单位面积所受的力)表示如下:
D=Q/A=dT (1-15)
式中,d的单位为库仑/牛顿(C/N)
这正是正压电效应。还有一个逆压电效应,既施加电场E时成比例地产生应变S,
其所产生的应变为膨胀或为收缩取决于样品的极化方向。
S=dE (1-16)
式中,d的单位为米/伏(m/v)。
上面两式中的比例常数d称为压电应变常数。对于正和逆压电效应来讲,d在数值上是相同的,即有关系
(1-17)对于企图用来产生运动或振动(例如,声纳和超声换能器)的材料来说,希望具有大的压电应变常数d。
另一个常用的压电常数是压电电压常数go,它表示应力所产生的电场,或应变所产生的电位移的关系。常数g与常数d之间的关系如下:
g=d/e (1-18)
对于由机械应力而产生电压(例如留声机拾音器)的材料来说,希望具有高的压电电压常数g。
此外,还有不常用的压电应力常数e和压电劲度常
数h;e把应力T和电场E联系起来,而h把应变S和电场
E联系起来,既
T=-eE
(1-19)
E=-hS
(1-20)
与介电常数和弹性常数一样,压电瓷的压电常数也
与方向有关,并且也需考虑“自由”,“夹持”、“短路”、
“开路”等机械的和电学的边界条件。因此,也有许多个压
电常数。现以压电瓷薄长片样品为例说明之,如图1-3所示。
(1-21)
设有薄长片的极化方向与方向3平行,而电极面与方向3垂直。
在短路即电场E=0的条件下,薄长片受沿方向1的应力T
1的作用时,压电常数d31与电位移D3,应力T1之间的关系如下:
在机械自由,即T=0的条件下,薄长片只受到方向3的电场强度E3的作用时,压电常数d31与应变S1及电场E3之间有如下的关系:
(1-22)
在开路,即D=0的条件下,薄长片只受到伸缩应力T
1的作用时,压电常数g31与应力T1及电场E3之间的关系为:
(1-23)
在机械自由,即T=0的条件下,薄长片只受到沿方向3电位移D
3的作用时,压电常数g31与电位移D3及应变S1之间的关系为:
(1-24)
从式(1-21)至(1-24)可以看出,如果选择(T,E)为自变量时,相应的压电常数为d;如果选择(T,D)为自变量时,相应的压电常数为g。同理,选择(S,E)为自变量时,其边界条件为机械夹持或电学短路,选择(S,D)为自变量,其边界条件为机械夹持或电学开路,则相应的压电常数各为e和h。它们之间有如下的关系:
(1-25)
(1-26)
由此可见,由于选择不同的自变量或测量时所处的边界条件不同,可得d、g、e、h 四组压电常数,而其中用得最多的是压电常数d。考虑到压电瓷材料的各向异性,所以它有如下四组压电常数:
d31=d32,d33,d15=d24
g31=g32,g33,g15=g24
e31=e32,e33,e15=e24
h31=h32,h33,h15=h24
这四组压电常数并不是彼此独立的,知道其中一组,即可求出其它三组。
以上讨论的是压电瓷材料的压电性和压电常数。反映压电瓷的弹性变量即应力、应变和电学变量即电场,电位移之间的关系的方程式称为压电方程。由图1-3不难得出以下压电瓷的压电方程:
(1-27)
(1-28)
上面式(1-27)代表正压电效应,而式(1-28)代表逆压电效应。对于不同的边界条件和不同的自变量,可以得到不同的压电方程组。由于压电振子有四类边界条件,故有四类不的压电方程。式1-27及式1-28所示为第一类压电方程,这四类压电方程的通式列于表1-1中。
方程名称压电方程通式
第一类压电方程
第二类压电方程
第三类压电方程
第四类压电方程
注:① i,j=1,2,3,4,5,6; m,n=1,2,3.
②βT n m为自由介质隔离率(m/F),βS n m为夹持介质隔离率(m/F)。
(6)机电耦合系数
机电耦合系数K是综合反映压电材料性能的参数,它表示压电材料的机械能与电能之间的耦合效应。机电耦合系数可定义为
由于压电元器件的机械能与它的形状和振动模式有关,因此,不同形状和不同振动模式对应的机电耦合系数也不相同。压电瓷的机电耦合系数列于表1-2中,它们的计算方式可从压电方程中导出。
表1-2
K 振子形状和电极不为零的应力应变分
量
K31沿1方向长片,3面电极T1;S1,S2,S3 K33沿3方向长圆棒,3端面电极T3,S1=S2,S3
K p 垂直于3方向的圆片的径向振动,3面电
极
T1=T2,S1=S2,S3
K t平行3方向的圆片的厚度振动,3面电极T1=T2;T3;S2
K15垂直于2方向的面的切变振动,1面电极T4;S4
(7)频率常数
频率常数是谐振频率和决定谐振的线度尺寸的乘积。如果外加电场垂直于振动方向,则谐振频率为串联谐振频率;如果电场平行于振动方向,则谐振频率为并联谐振频率。因此,对于31和15模式的谐振和对于平面或径向模式的谐振,其对应的频率常数为N E1,N E5和
N E P,而33模式的谐振频率常数为N D3。
对于一个纵向极化的长棒来说,纵向振动的频率常数通常以N D
3表示;对于一个厚度防线极化的任意大小的薄圆片,厚度伸缩振动的频率常数通常以N D t表示。圆片的N D t和N D p是重要的参数。
除了频率常数N D
p外,其它的频率常数等于瓷体中主声速的一半,即N D=1/2(S D
p m)
-1/2和N E=1/2(S E
p m)
-1/2,式中,S D=S E(1-K2),各频率常数具有相应的下角标。