潍坊科技学院教案
课程名称:大学物理(一)授课人:郑海燕
19
电流电流密度
电流就是带电粒子(载流子)的定向运动。
正电荷的运动方向规定为电流的方向。电流还可以分为传导电流和运流电流两种类型。传导电流是指在导线中的电流,其载流子在导体上的每个局部区域都是正负抵消的,是电中性的;而运流电流是指裸露的电荷运动,由于电荷是裸露的,它周围有电场存在。
描述电流的物理量主要有两个:电流强度和电流密度。电流强度描述在一个截面上电流的强弱。电流强度定义为单位时间内通过导体中某一截面的电量。如果在dt时间内通过导体某一横截面S的电量
为dq,则通过该截面的电流强度为
国际单位制中,电流强度单位是安培(A)。1A=1C/s。电流强度是标量,电流强度没有严格方向含义。
电流密度矢量j
电流密度j的方向和大小定义如下:在导体中任意一点,j的方向为该点电流的流向,j的大小等于通过该点垂直于电流方向的单位面积的电流强度(即单位时间内通过单位垂面的电量)。
如下图(a)所示,设想在导体中某点垂直于电流方向取一面积元dS,其法向n取作该点电流的方向。
如果通过该面积元的电流为dI,按定义,该点处电流密度为
在导体中各点的j可以有不同的量值和方向,这就构成了一个矢量场,叫做电流场。象电场分布可以用电场线形象描绘一样,电流场也可用电流线形象描绘。所谓电流线是这样一些曲线,其上任意一点的切线方向就是该点j的方向,通过任一垂直截面的电流线的数目与该点j的大小成正比。
电流密度能精确描述电流场中每一点的电流的大小和方向,其描述能力优于电流强度。通常所说的电流分布实际上是指电流密度j的分布,而电流强弱和方向在严格意义上应指电流密度的大小和方向。
如下图所示(b),一个面积元dS的法线方向与电流方向成角,由于通过dS的电流dI与通过面积
元的电流相等,所以应有
(a) (b)
电流密度的定义
若将面积元dS用矢量dS=dS?n表示,其方向取法线方向,则上式可写成
这便是通过一个面积元dS的电流强度dI与dS所在点的电流密度j的关系。于是我们可以得到,
通过导体中任意截面S的电流强度I与电流密度j的关系是
从电流场的观点来看,上式表示,截面S上的电流强度I等于通过该截面的电流密度j的通量。
电动势的定义
一个电源通过非静电力做功的本领可用电源电动势来描述。电源电动势定义为把单位正电荷由电源
负极经电源内部输送到电源正极非静电力所作的功。
在输运一个载流子的过程中,非静电力作功为
故有
即电源电动势为非静电性场强由电源负极到正极的线积分。上式也常作为电源电动势的定义。在上述意义上,电源电动势只有大小,没有方向。在实际工作中常提到电动势的方向,通常是指非静电力作正功的方向,即由电源负极指向正极。电源电动势是是非静电性场强的积分,它只取决于电源本身的性质,而与工作状态无关。有时在一段电路上有多个电源,这时电路上的电动势是一个串联的结果。在电路的计算中,为了方便,通常我们要设定一个电路的计算方向l,作为一个参照方向来描述电流或电压等物理量的方向,例如,若电流I沿l方向,我们说,I是正的,反之,则是负的。对于电路中的电动势,我们也作同样的约定:若电动势的方向与l相同,我们说电动势是正的,反之则是负的。如上图(a)
中,沿l方向的电动势为
利用电动势的定义式,也可记作
或
即沿l方向的电动势为非静电场强沿l的线积分。显然,积分只在电源内部存在非静电场的区间进行。上式普遍成立,它不仅适用于分离电源,也适用于连续性分布电源,通常我们把上式作为电动势的一般定义式。
若我们考察的电路是一个已设定参照方向为l 的回路,见上图(b)。这相当于把图(a)的电路中的a
端和d 端连接,则回路电动势为
即非静电性场强沿回路方向的线积分。沿电路或回路的电动势可能是正的,也可能是负的。顺便提一下,负电动势不一定是反电动势。负电动势是指电源电动势的方向和电路计算中设定的参考方向相反,而反电动势是指电源电动势的方向和电流的方向相反,即电源处于充电状态。电动势的单位和电势的单位相同,为伏特(V) 磁场
1、磁场:运动电荷或电流周围也有一种场,称为磁场。
2、磁场的主要表现:
(1)力的表现:磁场对运动电荷或载流导体有作用力。(2)功的表现:磁场对载流导体能做功。 3、实验表明:磁场与电场一样,既有强弱,又有方向。 磁感应强度
为了描述磁场的性质,如同在描述电场性质时引进电场强度时一样,也引进一个描述磁场性质的物理量。
下面从磁场对运动电荷的作用力角度来定义磁感应强度。设E 、V 、F
为电荷电量、速度、受磁场力。实验结果为:1、q F ∝,V F ∝;
2、F 与V 同磁场方向夹角有关,当V 与磁场平行时,F
=0;当V 与磁场垂直时,max F F =。如V 、
磁场方向在x 、y 轴上,则max F 在z 轴上。可知,qV F ∝max ,可写成:BqV F =max 。 可知:B 是与电荷无关而仅与O 点有关即磁场性质有关的量。
定义:B 为磁感应强度,大小:qV F B max
=,方向:沿V F ?max 方向(规定为沿磁场方向)。
说明:(1)B 是描绘磁场性质的物理量,它与电场中的E
地位相当。
(2)B 的定义方法较多,如:也可以从线圈磁力矩角度定义等。(3)SI 制中,B 单位为T (特斯拉)。
磁感应线
在描述电场时,引进了电力线这一辅助概念,在描述磁场中,我们也可以引进磁力线这一辅助概念。
1、B
:方向,某点磁力线切向方向为B 的方向。 大小,规定某处磁力线密度=B 。 设P 点面元s d 与B 垂直,m d Φ为s d 上通过的磁力线数,则磁力线密度ds
d m Φ,即有:
B ds d m =Φ, 可知:B 大处磁力线密;B 小处磁力线疏。 2、磁力线性质
(1)磁力线是闭合的。这与静电场情况是截然不同的。磁场为涡旋场。
(2)磁力线不能相交,因为各个场点B
的方向唯一。
磁通量
定义:通过某一面的电力线数称为通过该面的磁通量,用m Φ表示。
1、B
均匀情况
(1)平面S 与B
垂直,如图所示,可知(根据磁力线密度定义) BS m =Φ
(2)平面S 与B 夹角θ,如图所示,可知: )n S S (S B c o s BS BS m
=?===⊥θΦ
2、B
任意情况
如图所示,在S 上取面元ds ,ds 可看成平面,ds 上B 可视为均匀,n 为s d
法向向量,通过ds 的
磁通量为s d B m ?=Φ,通过S
对于闭合曲面,因为磁力线是闭合的,所以穿入闭合面和穿出闭合面的磁力线条数相等,故0=Φm ,
果来接受,但是可以从磁场的基本定律和场的迭加原理严格证明。 磁通量单位:SI 制中为Wb (韦伯)。
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20
毕奥——萨伐尔定律
一、电流元 电流元的磁场
假设在导线上沿电流方向取l d
,这个线元很短,可看作直线,又设导线中电流为I ,
则l Id
称为电流元,如下图所示,
l Id 在P 点产生的磁感应强度为B d :B d 大小:与l Id 成正比,与l d 与r (从电B d 流
元到P 点的矢量)的夹角正弦成正比,B d 与r 大小的平方成反比,即
2sin r Idl dB θ
∝,
可写成
2s i n r I d l K
dB θ=。
K 与磁介质和单位制选取有关。对于真空和国际单位制,
πμ40
=
K ,其中
2
70/104A N -?=πμ(称为真空磁导率),
2
sin 4r Idl dB o θπμ=
?,B d 方向:沿r l Id ?方向。
304r r l Id B d
?=
πμ (矢量式)此式是毕奥——沙伐尔定律的数学表达式。 说明: (1)毕奥——沙伐尔定律是一条实验定律。
(2)l Id
是矢量,方向沿电流流向。
(3)在电流元延长线上0=B d
。
(4)实验表明:迭加原理对磁感应强度也适用。整个导线在P 点产生的B
为
30
4r r l Id B d B l
?==??πμ
二、磁场计算
例1图 例2图 例3图
例1:设有一段直载流导线,电流强度为I ,P 点距导线为a ,求P 点B =?
解:如图所示,在AB 上距O 点为l 处取电流元l Id ,l Id 在P 点产生的B d
的大小为
20s i n 4r I d l dB θπμ=
, B d 方向垂直指向纸面(r l Id ?方向)。同样可知,AB 上所有电流元在P 点产生的B
d
方向均相同,所以P 点B
的大小即等于下面的代数积分
20sin 4r Idl dB B AB θπ
μ??=
=, 统一变量,由图知 θθπs n i a
a r =
-=
)s i n (,θθπactg actg l -=-=)(
θθθθθθd a
d a d a dl 2
22sin csc )csc (=
=-?-=
??=?=
?2
1
2
1
sin 4sin sin sin 402
220
θθθθθθπμθθ
θθπ
μd a I a d a
I
B )cos (cos 4210θθπμ-=a I ,B 垂直指向纸面。
讨论:(1)∞→AB 时,01=θ,πθ=2,
a I B πμ20=
。
(2)对无限长(A 在O 处),
21π
θ=
,πθ=2,a I
B πμ40=
。
强调:(1)
()210cos cos 4?θπμ-=
a I
B 要记住,做题时关键找出a 、1θ、2θ。
(2)1θ、2θ是电流方向与P 点用A 、B 连线间夹角。
例2:如图所示,长直导线折成
120角,电流强度为I ,A 在一段直导线的延长线上,
C 为
120角的平分线上一点,AO=CO=r ,求A 、C 处B 。
解:任一点B
是由PO 段和OQ 段产生的磁感应强度1B 、2B 的迭加,即21B B B +=,A 处=A B
?
A 在OQ 延长线上,∴02=
B 。即1B B A
= A B :垂直指向纸面
A B 大小:)
cos (cos 42101θθπμ-==a I B B A ,
在此 ?????
??=-=====
12002360sin 21夹角与夹角与OA OP PO PA r a πθθ,r I r I B A 000043)120cos 0(cos 32μππμ=
-=?。
(2)C 点的c B =?21B B B c
+=
由题知,21B B
=(大小和方向均相同)有22B B c = c B 方向垂直纸面向外,
c B 大小为:)cos (cos 4222101θθπμ-?==a I B B c
在此 ???
??
??=-=====
120023
60sin 21夹角与夹角与OC OP PO PC r r a πθθr I rr I B C 0023432μππμ=
?=?。 例3:如图所示,一宽为a 的薄金属板,其电流强度为I 并均匀分布。试求在板平面
内距板一边为b 的P 点的B
。
解:取P 为原点,x 轴过平板所在平面且与板边垂直,在x 处取窄条,视为无限长载流导线,它在点产生
B d 的方向为:垂直纸面向外,大小为 x dx
a
I
x
dI dB πμπμ2200=
=(均匀分布)
所有这样窄条在P 点的B d 方向均相同,所以求B
的大小可用下面代数积分进行:
a a
b a I ax Idx dB B b
a b
+===?
?+ln 2200πμπμ。
强调:(1)无限长载流导线产生磁场
a I
B πμ20=
。(2)迭加方法要明确。
例4图 例5图
例4:如图所示半径为R 的载流圆线圈,电流为I ,求轴线上任一点P 的磁感应强度B
。
解:取x 轴为线圈轴线,O 在线圈中心,电流元l Id 在P 点产生的B d
大小为
)2(4s i n 42
020π
θπμθπμ===
r I d l r I d l dB
设⊥l d 纸面,则B d 在纸面内。B d
分成平行x 轴分量//B d 与垂直x 轴分量⊥B d 。在与l
Id 在同一直径上的电流元'l Id 在P 点产生的//'B d 、⊥'B d ,由对称性可知,⊥'
B d 与⊥B d 相抵消,
可见,线圈在P 点产生垂直x 轴的分量由于两两抵消而为零,故只有平行x 轴分量。
0=⊥B
2
3)(2244s i n 4c o s 4c o s 2220302020202020
2
0//R x IR R r IR r R r dl I r dl I r
Idl
dB B B R R R
+=?=?=====???
?μππμπμβπμαπμαπππ B 的方向沿x 轴正向。
讨论:(1)x=0处,
πμ20I
B =
。
(2)x>>R , 3202πμI R B =
。(3)线圈左侧轴线上任一点B 方向仍向右。
强调:N 匝线圈:(
)
2
322
202R x NI
R B +=
μ。
例5:载流螺线管的磁场。已知导线中电流为I ,螺线管单位长度上有n 匝线圈,并且
线圈密绕,求螺线管轴线上任一点的B
。
解:如图所示,螺线管的纵剖图。此剖面图设在纸面内。在距P 点为x 处取长为dx ,
dx 上含线圈为ndx 。因为螺线管上线圈饶得很密,所以,dx 段相当于一个圆电流,电流强
度为Indx 。因此宽为dx 的圆线圈产生的B d 大小为:2
323)(2)(222202220
x R Indx
R x R dI R dB +?=+=μμ。
所有线圈在P 点产生的B d
均向右,所以P 点B 为
??
?+=
+?
==AB
AB
R x dx In
R R x dx
In
R dB B 2
12
1
)(2
)(2
22202220μμ,
???-==θθθ
d R dx Rctg x 2csc ,
)c o s (c o s 2
s i n 1
2c s c c s c 2120220332202
1
21
θ
θμθθμθθθμθθ
θθ-=
-?=-=???In
d R In R R d R In R B 。
讨论:螺线管无限长时,πθ=1,02=θ,const In B ==0μ。半无限长:如B 在无穷
远处,A 轴线上的一点有21πθ=,02=θ,nI
B 021
μ=?。
练习
:
如图所示,在纸面上有一闭合回路,它由半径为1R 、2R 的半圆及在直径上的二直线段组成,电流为I 。
求c 圆心O 处0B =?(2)若小半圆绕AB 转 180,此时O 处0'
B =?
答案解:由磁场的迭加性知,任一点B
是由二半圆及直线段部分在该点产生的磁感应强度
矢量和。此题中,因为O 在直线段沿长线上,故直线段在O 处不产生磁场。
(1)0B
=?
小线圈在O 处产生的磁场大小为:100221R I
B μ=
小(每长度相等的圆弧在O 处产生的磁场大小相同)
;
方向:垂直纸面向外。
大线圈在O 处产生的磁场大小为:
200221R I
B μ=
大;方向:垂直纸面向里。
]
11
[421
0000R R I B B B -
=
-=?μ大小方向:垂直纸面向外。
(2)0'
B ,可知???==大
大小小0'00'0B B B B ,
小0'B 、大0'B 均垂直纸面向里。
]11[421000'0R R I B B B +=+==>μ’
大
‘小方向:垂直纸面向里。
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磁场高斯定理
由于磁感应线是无头无尾的闭合曲线,可以想象,对于磁场中任一闭合曲面来说,有多少条磁感应线穿进闭合曲面,必有多少条磁感应线穿出闭合曲面。所以通过任意闭合曲面的磁通量恒等于零。即
这个结论叫做磁场高斯定理。磁场高斯定理是磁感应线是闭合曲线这一磁场的重要性质的数学表示。也是磁场无源性的数学表达。
安培环路定律
1、闭合电线L 内有电流情况
设L 为平面闭合曲线,所在平面与纸面垂直,直导线在纸面内并垂直L 所在平面,如图(a )所示,
(b )为俯视图。在L 上取一线元l d ,a 、b 为始、终点,oa 和ob 的夹角为?d ,oa=r ,在a 处B
的大
小为r I B πμ20=,B 的方向如图所示(B 在纸面内)??=?L L cos Bdl l d B θ
设c 是B 与ab 交点,所以?d 很小,
90=∠acb ,
I
rd r
I Brd l d B L 0200
202μ?πμ?ππ=?==????? ,
当积分方向反向时,0
μ)I (l d B L
-=??
,即
I
l d B L
0μ±=??
。
当积分绕向与I 的流向遵守右手螺旋定则时,上式取“+”,此时,可认为电流为正;当积分绕向与I 的流向遵守左手螺旋定则时,上式取负号,此时可认为电流为负。
2、闭合曲线L 不包含电流情况
把上面长直导线平移到L 外,则(b )图可表示如下:仍有
0][222cos 000=+=
=
==
=????????→→→→a
f e e d a L
L
d d I
d I
rd r I
Brd Bdl l d B 角度角度角度
角度
角度??πμ?π
μ?πμ?θ
结论:L 不包围电流时0
=??l d B L
。
3、在l 中有n 条平行导线情况
∑?????=?++?+?=?+++=?内
L L
n L
L
L
n L
I
l d B l d B l d B l
d B B B l d B 02121)(μ
,即
∑?=?内
L L
I
l d B 0μ
此式即为安培环路定律的表达式。它表明:B 沿一个回路积分等于此回路内包围电流的代数和的
0μ倍。
说明:(1)如果l 不是平面曲线,载流导线不是直线,上式也成立。
(2)∑?=?内
L L
I
l d B 0μ
,说明了磁场为非保守场(涡旋场)。
(3)安培环路定律只说明l
d B L ??仅与L 内电流有关,而与L 外电流无关。对于B 是l 内外所有
电流产生的共同结果。
例1图 例2图
例1:求下列情况l
d B L
??=?
解:由安培环路定律有:0
0μμ==?∑?内
L L
I l d B
)2(12I I -。
例2:有一无限长均匀载流直导体,半径为R ,电流为I 均匀分布,求B 分布。
解:由题意知,磁场是关于导体轴线对称的。磁力线是在垂直于该轴平面上以此轴上点为圆心的一系列同心圆周,在每一个圆周上B 的大小是相同的。
(1)导体内P 处P B
=?
过P 点做以a 为圆心半径为a r 的圆周,aP 与轴垂直,安培环路定律为∑?=?内
11
0L L I
l d B μ
(取过P 点的一电力线为回路1L )
可知
P
L L L L r B dl B Bdl cos Bdl l d B π201
1
1
1
?====????? ,
22
02200][1R r I r R I I P P L μππμμ=?=∑内 2202R r I r B P P μπ=??即P P r R I B 202πμ= 。
方向如图所示(与轴及
P r 垂直)
。 (2)导体外任一点Q 处Q
B =?
过Q 点做以O 为圆心,
Q
r 为半径的圆周,圆周平面垂直导体轴线,安培环路定律为:
∑?=?内
22
0L L I
l d B μ
可有:
Q
L r B l d B π22
?=?? ,
I
I L 002μμ=∑内
,
Q
Q r I
B πμ20=
。
Q
B 方向如图所示(与轴线及P r 垂直)。
例3:如图所示,匀密地绕在圆环上的一组圆
形线圈,形成螺线管。设环上导线共N匝,电流
为I,求环内任一点B
=?
例3图例4图
解:如果螺线管上导线绕的很密,则全部磁场都集中在管内,磁力线是一系列圆周,圆心都在螺线管的对称轴上。由于对称之故,在同一磁力线上各点的B的大小是相同的。下面给出了螺线管过中心的剖面图。取P 所在磁力线为积分路径l,
∑
?=
?
内
l
l
I
l d
B
2
μ
可知:
Bl
dl
B
cos
dl
B
l d
B
l
l
l
=
=
=
??
?
?00
,
NI
Bl
NI
I
l
μ
μ
μ=
?
=
∑
内
即l
NI
B0
μ
=
,l
NI
B
P
μ
=
,方向在纸面内垂直OP.
讨论:(1)因为r不同时,l不同,所以不同半径r处B
大小不同。
(2)当L表示环形螺线管中心线的周长时,则在此圆周上各点B的大小为
nI
L
NI
B
0μ
μ
=
=
,L
N
n=
为单位长度上的匝数。
(3)如果环外半径与内半径之差<<环中心线的半径R时,则可认为环内为均匀磁场(大小),即大小均为
nI
L
NI
B
0μ
μ
=
=
。
(4)环形螺线管中结果与无限长直螺线管中心轴线上B
的大小相同。
课堂小结:与应用高斯定理求场强一样,并不能由安培环路定律求出任何情况下的磁感应强度,能够计算出B
的要求磁场满足它的对称性。在具有一定对称性的条件下,适选积分回路,才能计算出B
的值。运用安培环路定律时的程序如下:
(1)分析磁场的对称性;(2)适选闭合回路(含方向);
(3)求出
?
l d
B
L
=
?
?
,
?
I
L
=
∑
内
μ
(4)利用
∑
?=
?
内
L
L
I
l d
B
μ
,求出B
的值。
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22
洛伦兹力
运动电荷在磁场中所受磁力叫洛伦兹力。实验证明,一个运动电荷q在磁场中所受磁力F与电荷的电量q、运动速度v以及磁感应强度B有如下关系:
上式表示的磁场对运动电荷的作用力,上式也叫做洛伦兹公式。其中,F的大小为
式中θ是v与B间的夹角。显然,当θ为0或π时,洛伦兹力为零。
洛伦兹力F的方向垂直于v与B决定的平面,指向与q的正负有关,当q为正电荷时,F的指向为矢积v×B的方向,当q为负电荷时,F的指向与矢积v×B的方向相反,如图所示。
若运动电荷的速率和磁感应强度的大小一定,在电荷速度的方向垂直于磁场时,运动电荷受到的磁
力将达到最大,即有,这正是磁感应强度B的大小的定义式。
由于洛伦兹力总是与运动电荷的速度方向垂直,所以洛伦兹力永远不对运动电荷做功,它只改变电荷运动的方向,不改变其速率。这是洛伦兹力的一个重要特性。
【例1】两质子在同一平面内的a、b两点沿相反方向运动,如下图所示。设,
,求它们距离为r=10–6m的瞬间,两质子间的电力和磁力。
【解】
根据库仑定律可得两质子间的电力大小为
Fe沿两质子的连线方向,且为排斥力。
为了求两质子间的磁力,可先求质子a在质子b处产生的磁感应强度,其大小为
的方向垂直纸面向外。
由洛伦兹公式得质子b受到的磁力大小为
的方向水平向右。
同理可得质子a受到的磁力大小为,方向水平向左。
与大小相等,方向相反,但注意它们作用线不在同一直线上。这表明运动电荷之间的磁相互作用不满足牛顿第三定律。
霍尔效应
如图所示,将一载流导体板放在磁场中,若磁场方向垂直于导体板并与电流方向垂直,则在导体板的上下两侧面之间会产生一定的电势差。这一现象叫做霍尔效应,所产生的电势差叫做霍尔电压。
实验表明,霍尔电压与导体中电流I及磁感应强度B成正比,与导体板的厚度d成反比。即
式中比例系数RH叫做霍尔系数,取决于导体的电学性质。
磁场对载流导体和载流线圈的作用
安培定律
实验表明,载流导体在磁场中受磁场的作用力,而磁场对载流导体的这种作用规律是安培以实验总结出来的,故该力称为安培力,该作用规律称为安培定律。
如图所示,AB 为一段载流导线,横截面积为S ,电流为I ,电子定向运动速度为V
,导体放在磁
场中,在C 处取电流元l Id ,C 处磁感应强度为B ,方向向右,电流元中一个电子受洛仑兹力为
B v e f
?-=
设单位体积内有n 个定向运动电子,则电流元内共有运动电子数为nsdl ,电流元中电子受合力即电流元受力为
B l Id B l ensvd B
V )e (nsdl f nsdl F d
?=?=?-==,
即电流元受力B l Id F d
?=
此式为安培定律的数学表达式
方向沿方向:大小:B l d F d sin IBdl dF F
d ?=?
说明:(1)
??
?=0BIdl dF B
//l d B l d
⊥ 。
(2)对任意形状的载流导线和任意的磁场,B l Id F d
?=都成立。对于一段导线受力可表示为
???==L
B
l Id F d F
。
(3)如图所示,电流元11l d I 位于原点,方向沿+z ,22l d I
22l d I 在y 轴上,坐标为(0,y,0),方向沿 +y 。11l d I 在22l d I
处产生的磁场为
潍坊科技学院教案 课程名称:大学物理(一)授课人:郑海燕
19 电流电流密度 电流就是带电粒子(载流子)的定向运动。 正电荷的运动方向规定为电流的方向。电流还可以分为传导电流和运流电流两种类型。传导电流是指在导线中的电流,其载流子在导体上的每个局部区域都是正负抵消的,是电中性的;而运流电流是指裸露的电荷运动,由于电荷是裸露的,它周围有电场存在。 描述电流的物理量主要有两个:电流强度和电流密度。电流强度描述在一个截面上电流的强弱。电流强度定义为单位时间内通过导体中某一截面的电量。如果在dt时间内通过导体某一横截面S的电量 为dq,则通过该截面的电流强度为 国际单位制中,电流强度单位是安培(A)。1A=1C/s。电流强度是标量,电流强度没有严格方向含义。 电流密度矢量j 电流密度j的方向和大小定义如下:在导体中任意一点,j的方向为该点电流的流向,j的大小等于通过该点垂直于电流方向的单位面积的电流强度(即单位时间内通过单位垂面的电量)。 如下图(a)所示,设想在导体中某点垂直于电流方向取一面积元dS,其法向n取作该点电流的方向。 如果通过该面积元的电流为dI,按定义,该点处电流密度为 在导体中各点的j可以有不同的量值和方向,这就构成了一个矢量场,叫做电流场。象电场分布可以用电场线形象描绘一样,电流场也可用电流线形象描绘。所谓电流线是这样一些曲线,其上任意一点的切线方向就是该点j的方向,通过任一垂直截面的电流线的数目与该点j的大小成正比。 电流密度能精确描述电流场中每一点的电流的大小和方向,其描述能力优于电流强度。通常所说的电流分布实际上是指电流密度j的分布,而电流强弱和方向在严格意义上应指电流密度的大小和方向。 如下图所示(b),一个面积元dS的法线方向与电流方向成角,由于通过dS的电流dI与通过面积 元的电流相等,所以应有 (a) (b) 电流密度的定义 若将面积元dS用矢量dS=dS?n表示,其方向取法线方向,则上式可写成