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Quasirelativistic quasilocal finite wave-function collapse model

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Quasirelativistic quasilocal ?nite wave-function collapse model Philip Pearle ?Department of Physics,Hamilton College,Clinton,NY 13323(Dated:February 1,2008)A Markovian wave function collapse model is presented where the collapse-inducing operator,con-structed from quantum ?elds,is a manifestly covariant generalization of the mass density operator utilized in the nonrelativistic Continuous Spontaneous Localization (CSL)wave function collapse model.However,the model is not Lorentz invariant because two such operators do not commute at spacelike separation,i.e.,the time-ordering operation in one Lorentz frame,the “preferred”frame,is not the time-ordering operation in another frame.However,the characteristic spacelike distance over which the commutator decays is the particle’s Compton wavelength so,since the commutator rapidly gets quite small,the model is “almost”relativistic.This “QRCSL”model is completely ?nite:unlike previous,relativistic,models,it has no (in?nite)energy production from the vacuum state.QRCSL calculations are given of the collapse rate for a single free particle in a superposition of spatially separated packets,and of the energy production rate for any number of free particles:these reduce to the CSL rates if the particle’s Compton wavelength is small compared to the model’s distance parameter.One motivation for QRCSL is the realization that previous relativistic models entail excitation of nuclear states which exceeds that of experiment,whereas QRCSL does not:an example is given involving quadrupole excitation of the 74Ge nucleus.PACS numbers:03.65.Ta,02.50.Ey I.INTRODUCTION The Continuous Spontaneous Localization (CSL)model[1,2]is,currently,the only modi?cation of Schr¨o dinger’s equation which satisfactorily describes both standard quantum physics and the macroscopic world we see around us.When a superposition of macroscopic spatially distinguishable states appears,the wave function dynamically undergoes rapid collapse toward one such state.Since the world is locally Lorentz invariant,it is natural to try to make a relativistic collapse model.I have been working at this for over a decade and,although the models constructed have certain interesting features,each has certain interesting ?aws.The major problem with the ?rst models[3,4,5]is that,even to lowest order in the collapse rate parameter λ,there is an in?nite energy production rate per volume from the vacuum.The reason is as follows.In nonrelativistic CSL,a randomly ?uctuating classical ?eld w (x ,t )interacts with the mass-density operator (coupling constant λ).Collapse narrows wavepackets,resulting in a small rate of energy increase of particles (the energy is supplied by w (x ,t )[6])which is,at present,below experimental observation[7].However,in these relativistic models,each vacuum energy-momentum mode,which may be regarded as the ground state of a harmonic oscillator,is likewise narrowed by the collapse interaction.Thus each vacuum mode is no longer just the ground state but is a superposition of ground and excited states,i.e.,there is a small rate of creation of particles with that energy-momentum.Since there are an

in?nite number of modes,than in?nite energy production rate per volume of particles from the vacuum.

In nonrelativistic CSL and in these ?rst relativistic models,w (x ,t )is white gaussian noise,i.e.,it contains all wavelengths and frequencies in equal amounts.In standard quantum theory,interaction of an operator with classical noise of frequency ωresults in excitation of the quantum system with energy change ω.That is also the case for collapse models.

I therefore considered models where the noise is non-white gaussian[8,9](which entails a non-Markovian state vector evolution)and showed that,indeed,suppression of the frequency ωin the inverse of the spectrum of w (x ,t )suppresses energy ωexcitation.This led to a relativisitic model with a tachyonic (momentum-energy relation k 2?k 02=?μ2)inverse noise spectrum[10],which does not excite the vacuum to lowest order in λsince there is no mode of the vacuum which has tachyonic energy-momentum.

However,to order λ2,once again the ugly spectre(um)of in?nite energy production from the vacuum appears.The culprit is that,in this order,there is an internal particle line in the Feynman diagram describing vacuum excitation.

The associated particle propagator,(k2?k02+M2?i?)?1,like the white noise spectrum,possesses all wavelengths and energies,which it uses to convert the tachyonic energy-momentum to vacuum production of a pair of particles. If the particle propagator were on-shell,δ(k2?k02+M2),then the vacuum excitation disappears to this and all orders.This may be achieved by removing the time-ordering operation from the state-vector evolution operator, resulting in a?nite relativistically invariant collapse model(RCSL),but at a cost.First,the model is expressed in the interaction picture:with time-ordering one can reconstruct the Schr¨o dinger picture(multiply the interaction picture state vector by exp?iHt,where H is the Hamiltonian)but,without time-ordering,this connection is severed. Second,the model is nonlocal in an unusual sense since,with time ordering,each Feynman diagram describes a series of forward-in-time evolutions but,without time-ordering,these alternate with backward-in-time evolutions. While the time-ordering evolution keeps an evolving particle rigorously within the light cone of its initial spatial state,the non-time-ordering evolution does allow the particle to go out of the light cone in high enough order,albeit with a small probability.Third,and most decisively,as shown in Section V and Appendix A,to lowest order inλ(where time-ordering plays no role),the tachyonic-based theory predicts too great an excitation of nuclear states:the “spontaneous”quadrupole excitation from the ground state(0+)of74Ge to the?rst excited state(2+)at.596MeV greatly exceeds the experimentally observed rate.To my knowledge,this is the?rst situation where experiment has ruled out a collapse model.

This paper takes another tack.I have been unable to to construct a collapse model simultaneously satisfying1) relativistic invariance,2)locality,3)Markovian evolution,4)no vacuum excitation,5)consistency with experiment. Nonrelativistic CSL satis?es all but1),replacing it with galilean invariance.Relativistic collapse models in refs[3,4,5] do not satisfy4),5)and RCSL does not satisfy2),3)and5).(See references[11,12]for a similar assessment of recent interesting models by Rimini and Nicrosini and by Tumulka.)This paper contains a model which satis?es3),4),5), which satis?es1)and2)approximately,and which reduces to CSL in the nonrelativistic limit.

II.NONRELATIVISTIC CSL

Nonrelativistic CSL is characterized by two equations,the state vector evolution equation and the probability rule. The evolution equation in the“collapse interaction picture”(where the operators are Heisenberg operators,and the state vector only changes with time due to collapse)is

|ψ,t w=T e?(4λ)?1 t0dtd x[w(x,t)?2λA(x,t)]2|ψ,0 (1) (T is the time-ordering operator).In Eq.(1),A(x,t)is an operator essentially proportional to the mass of particles in a spherical volume of radius a,and can be written in various ways:

A(x,0)≡ αMα

M a2

integration volume element (in doing the integrals,x ,t are discretized,with w (x ,t )regarded as an independent variable for each (x ,t ).

It is readily shown that Eqs.(1),(4)entail that a state vector,describing a macroscopic object in a superposition of places,rapidly evolves toward one of the states in the superposition with probability equal to the squared magnitude of its coe?cient in the superposition.Essentially,a state which survives when all others have collapsed is one for which the time average of w (x ,t )equals the state’s time average of 2λA (x ,t )at each x (all other behaviors have vanishing probability).

For calculations of physical e?ects,it is easiest to utilize the density matrix which describes the ensemble of evolutions:

ρ(t )≡ Dw

|ψ,t w w ψ,t |E

transforms like a scalar.It is clear that φ?(x ,t )reduces to ξ?

(x ,t )in the nonrelativistic (c →∞)limit (except for an additional factor exp iMt ,which cancels out in φ?φ+).

In this quasirelativisitic CSL (QRCSL)model,the evolution equations are also (1)for the state vector,(5)for the density matrix,and (3)for the probability rule.But,for QRCSL,A (x ,t )is de?ned using an approach from nonlocal relativistic quantum ?eld theory[15],and can be written in various ways parallel to Eqs.(2):A (x )≡(4πa 2)3/4e 2

?1a 2 φ?(x )φ+(x )(7a)

=14π3 3/4 d p ′d p M EE ′e ?2?1(p ′?p )2a 2e ?i (p ′?p )·x a ?(p ′)a (p )(7c)

( ≡?2??2t ).

It is apparent from Eqs.(7a,c)that A (x )is a Lorentz scalar.It is also worth noting that the exponent (p ′?p )2in (7c)is spacelike (i.e.,positive:in the reference frame where p ′=0,(p ′?p )2=2M (E ?M )).It is easy to see from Eqs.(7)that,in the c →∞limit,A(x)reduces to the nonrelativistic A (x ,t )(Eqs.(2)with time behavior added).The equal time commutator,utilizing Eq.(7b),is

[A (x ,t ),A (x ′,t )]=(2π5/2a 5)?1 d b db 0d b ′db ′0

e ?(2a 2)?1[b 2+b 20]e ?(2a 2)?1[b ′2+b ′20][φ?(x +b ,t +ib 0)φ+(x ′+b ′,t +ib ′0)?φ?(x ′+b ′,t +ib ′0)φ+(x +b ,t +ib 0)]

[φ+(x +b ,t +ib 0),φ?(x ′+b ′,t +ib ′0)](8)

with

[φ+(x ),φ?(x ′)]=M

E e ip ·(x ?x ′).(9)

Eq.(9),with the arguments appropriate to (8),is

[φ+(x +b ,t +ib 0),φ?(x ′+b ′,t +ib ′0)]=M 2K 1[M

2π2 (2π)3

d p (2π)4 d 4p p 0?E +i?

e ip ·(x ?x ′)(11b)=2Mi p 02?p 2?m 2+i?e ip ·(x ?x ′).(11c)

Eq.(11a)follows from Eq.(9):in (11a),p =(p ,E )while in (11b,c),p =(p ,p 0).

Eqs.(11)show the lack of Lorentz invariance.However,with (x ?x ′,t ?t ′)replaced by (x +b ?x ′?b ′,t +ib 0?t ′?ib ′0)in (11a),the integrands of (11a,b,c)acquire the factor exp i [p ·(b ?b ′)+E (b 0?b ′0)]:for spacelike (x ?x ′),the propagator equals Θ(t ?t ′)multiplied by Eq.(10)with argument [M (x +b ?x ′?b ′)2?(t +ib 0?t ′?ib ′0)2]

1/2),and the previous discussion of how this “almost”vanishes applies.

One might consider writing the propagator in each Feynman diagram,and thus the whole density matrix,as the sum of a relativistic piece plus a non-relativistic correction.There are various ways to achieve this.One might split the propagator in space-time into its expression within the forward light-cone and zero elsewhere,with the correction as the spacelike remainder.Eq.(11c)shows another split,in momentum space,with the relativisitic part equal to the usual propagator (recall that our de?nition (6)of φ?is (2M )1/2times the usual de?nition)plus a part which is relatively small for p 0≈E .

IV.CALCULATIONS

The density matrix evolution equation and its perturbation series follow from Eq.(5b):

dρ(t )

n ! t

0dx n ... t

0dx 1T [A (x n ),...[A (x 1),ρ(t )]...].(12b)

In this section,Eq.(12a)is used to calculate the rate for the wave function of a single free particle,in a superposition of two widely separated packets,to collapse to one of the packets.Next,the rate of energy increase for N free particles is found.The following section discusses the formalism of QRCSL when particles are interacting.Finally,this result is used to calculate,to ?rst order in λ,the quadrupole excitation rate of the 74Ge nucleus from its ground state to its ?rst excited state.The result is compared with the present experimental upper limit on the rate of “spontaneous”excitation in Ge.

A.Collapse Rate for a Single Free Particle

Consider a single particle initially in a superposition |ψ,0 =α|L +β|R ,where |L and |R are widely separated wavepackets,so far apart that,to high accuracy,their regions of support do not overlap over the time interval t .Let |x L (|x R )be a position eigenstate within the left (right)region of support.The o?-diagonal element of the density

matrix,using Eqs.(12a)and (7c),satis?es:

d x L |ρ(t )|x R

4π3 3/2M 2 d x d p 1E 1d p 2E 2d p 3E 3d p 4E 4·e ?2?1a 2[(p 1?(p 2)2+(p 3?(p 4)2]e ?i (p 1?p 2+p 3?p 4)·x

· δ(p 2?p 3)

1(2π)6 d z d z ′e i p 1·x L ?i p 2·z +i p 3·z ′?i p 4·x R z |ρ(t )|z ′ .(13)

First,it can be seen that the last term in the curly brackets of Eq.(13)(arising from the term ?λ d x A (x ,t )ρ(t )A (x ,t )in Eq.(12a))may be neglected.Consider the integral over p 1,p 2which appears in this term:f (x L ,x ,z ;t )≡ d p 1E 1d p 2E 2

e ?2?1a 2(p 1?p 2)2e ?i (p 1?p 2+p 3?p 4)·x e i p 1·x L ?i p 2·z (14a)≈～e ?(2a 2)?1(x ?x L )2δ(z ?x L ),(14b)

where ≈in (14b)means that we have set t =0and E 1=E 2=M .Even without the approximation,for any t ,if any one argument (x or z )of f lies in L and another in R ,then f ≈0.Now,the term under consideration has the form

～ d x d z d z ′f (x L ,x ,z ;t )f ?(x R ,x ,z ′;t ) z |ρ(t )|z ′ (15a)= d x d z d z ′f (x L ,x ,z L ;t )f ?(x R ,x ,z ′R ;t ) z L |ρ(t )|z ′R ≈0.

(15b)In (15b),z (z ′)is restricted to z L (z ′R )since,otherwise,f (f ?)would vanish,and the result vanishes because either

f or f ?vanishes for every x .

In the remaining terms of (13),?rst perform the integral over x ,followed by the integrals over p 3,p 4,which results in

d x L |ρ(t )|x R 4π3 3/2M 2 d p 1E 2

e ?a 2(p 1?p 2)2 d z [e i p 1·(x L ?z ) z |ρ(t )|x R +e ?i p 1·(x R ?z ) x L |ρ(t )|z ].(16)

Next,the integral over p 2can be performed:

d p 2

E 1

e i p 1·(x L ?z )=4πMK 1(M |x L ?z |)/|x L ?z |.(18)

The evolution equation now reads:

d x L |ρ(t )|x R |x L ?z | z |ρ(t )|x R +K 1(M |x R ?z |)

Further,if the wave packets change slowly on the distance scale of M ?1then,in the integrand of Eq.(19),K 1(M |x ?z |)/|x ?z |may be well approximated by a delta-function,whose numerical coe?cient may be found by integrating Eq.(18)over z :

K 1(M |x ?z |)/|x ?z |≈(2π2/M 2)δ(x ?z )

(21)

The result of inserting (20),(21)into (19)gives the result:

d x L |ρ(t )|x R dt =?λ

d x Tr {[A (x ),˙A (x )]ρ(t )},(23b)wher

e ˉH

(t )≡Tr {H 0ρ(t )}.Using the expression (7c)for A (x ),the commutator can be evaluated.Then,the integral over x can be performed and,using the resulting delta-functions of momentum di?erences,two of the momentum integrals can be performed,resulting in

d ˉH (t )2π3/2

d p 1E 2(E 2?E 1)

e ?a 2(p 1?p 2)2·Tr {[a ?(p 1)a (p 1)?a ?(p 2)a (p 2)]ρ(t )}(24a)=λM 2a 3

E 1

a ?(p 1)a (p 1) d p 2e ?a 2(p 1?p 2)2?N d p 2dt =λnM 2a 2π?1/2e 2a 2M 2[K 0(2a 2M 2)?K 1(2a 2M 2)(1?(a 2M 2)?1)].(26)

In the case where aM >>1,using the series expansions

K 0(z )= 2z

e ?z 1?1π8z ,(27)Eq.(26)becomes:

d ˉH

(t )4Ma 2

,(28)

the same energy creation rate as for nonrelativistic CSL.

V.QRCSL FOR INTERACTING PARTICLES

The derivative of Eq.(1),

d|ψ,t w/dt=?(4λ)?1 d x[w(x)?2λA(x)]2|ψ,t w(29)

where A(x)is given by Eqs.(7),is the QRCSL evolution equation for noninteracting particles in the“collapse interac-tion picture,”where the?eld operators evolve freely and the state vector changes only due to the collapse evolution. As usual,the Schr¨dinger picture statevector is|ψ,t s w=exp?iH0t|ψ,t w,and its evolution equation follows from Eq.(29):

d|ψ,t s w/dt=?iH0|ψ,t s w?(4λ)?1 d x[w(x)?2λA(x,0)]2|ψ,t s w,(30)

where A(x,0)is given by Eqs.(7)with t=0(so,in particular,the operators in(7b)still have ib0as time arguments). In the Schr¨o dinger picture,the operators do not evolve,and the state vector changes with time due to the free evolution as well as due to the collapse evolution.

As usual,to add interaction,one replaces H0by H=H0+V in Eq.(30).Transforming back to the interaction picture gives:

d|ψ,t w/dt=?iV(t)|ψ,t w?(4λ)?1 d x[w(x)?2λA(x)]2|ψ,t w,(31)

where V(t)≡exp(iH0t)V exp?(iH0t)is a Lorentz scalar,the four-integral of a local scalar density.However,although Eq.(31)is form covariant,it is not Lorentz invariant because,not only doesn’t A commute with itself at space-like separation,it usually will not commute with the local scalar density at space-like separation either.However,such a local density is constructed fromφ=φ++φ?,so its commutator with A falls o?exponentially with space-like separation as in(10).In this sense this interacting QRCSL model is also“quasi-relativistic.”In this interaction picture,the quantum?elds evolve freely and the state vector evolves due to the interaction and the collapse.

For some calculations,it is useful to work in the collapse-interaction picture,where the?elds are Heisenberg?elds, evolving according to the interacting quantum?eld theory and the state-vector only changes with time due to the collapse https://www.sodocs.net/doc/b48952824.html,ing(31)to go to the Schr¨o dinger picture and,as usual,de?ning the collapse-interaction picture statevector as|ψ,t ′w=exp(iHt)|ψ,t s w,one obtains

d|ψ,t ′w/dt=?(4λ)?1 d x[w(x)?2λA′(x)]2|ψ,t ′w,(32)

where A′(x)=exp(iHt)A(x,0)exp?(iHt).It is worth emphasizing that A′(x)is not given by Eq.(7b)with operators φ±(x+b,t+ib0)replaced by exp[iH(t+ib0)]φ±(x+b,0)exp?[iH(t+ib0)]but,rather,is composed of operators exp(iHt)φ±(x+b,ib0)exp?(iHt),according to this prescription.

A.Bound State Excitation to Lowest Order

The density matrix evolution equation which follows from Eq.(32)is Eq.(5b)with A replaced by A′.To lowest order inλ,this is

ρ(t)=ρ(0)?(λ/2) t0dtd x[A′2(x,t)ρ(0)+ρ(0)A′2(x,t)?2A′(x,t))ρ(0)A′(x,t)].(33)

Time ordering plays no role to lowest order,so the expression(33)is Lorentz invariant.Takeρ(0)=|E i E i|,where |E i is a bound N-particle state that is an energy eigenstate with eigenvalue E i,and is also an eigenstate with eigenvalue0of the center of mass operator Q≡ N n=1X n/N(X n is the position operator of the n th particle).It is desired to calculate the probability that the system is excited to the bound energy eigenstate|E f (H|E f =E f|E f and Q|E f =0).Because E i|E f =0,only the last term in(33)contributes:

E f|ρ(t)|E f =λ t0dtd x E f|A′(x,t)|E i E i|A′(x,t)|E f .(34)

Moreover,since E f |A ′(x ,t )|E i =exp i (E f ?E i ) E f |A (x ,0)|E i ,the integrand in (34)is time independent,so the excitation rate Γ≡d E f |ρ(t )|E f /dt is constant:Γ=λ d x | E f |A (x ,0)|E i |2.(35)At this point,assume that the particles in the initial and ?nal states move nonrelativistically,(p /mc )2<<1,so that,in the expression (7c)for A (x ),one can make the approximations E ≈E ′≈M and (p ?p ′)2≈(p ?p ′)2.Then A (x ,0)in Eq.(35)becomes the non-relativistic expression (2).For completeness,the analysis leading to Eq.(37)shall be given here,instead of just quoted[14,16].Start by noting that d x ′F (x ′)ξ?(x ′)ξ(x ′)= N n =1F (X n )where F is an arbitrary https://www.sodocs.net/doc/b48952824.html,e of the form (2b)for A (x ,0)in Eq.(35)results in:

Γ=λ(πa 2)?3/2 d x | E f | d x ′e ?(2a 2)?1(x ?x ′)2ξ?(x ′)ξ(x ′)|E i |2(36a)

=λ(πa 2)

?3/2 d x | E f |N n =1e ?(2a 2)?1(x ?X n )2|E i |2(36b)

=λN n,m =1 E f | e ?(4a 2)?1(X nL ?X mR )2|E i E i | |E f

(36c)Next,expand the expression in (36c)in a power series in (size of bound state/a )2.Then,because of the orthogonality of the initial and ?nal states and because Q |E i,f =0,the ?rst nonvanishing term of (36c)is of order a ?4:

Γ=λ(2a )?4 | E f |N n =1X 2n |E i |2+2

B.Excitation of 74Ge Nucleus

Now,Eq.(37)is to be applied to collapse-induced spontaneous excitation of a proton from the ground state (0+)of a 74Ge nucleus (the largest percentage isotope-36.5%-in naturally occurring Ge)to its ?rst excited state (2+)at .596MeV[17].The experimental upper limit on spontaneous emission of .596MeV gammas in Ge,obtained by observing the radiation from an isolated slab of Ge for a long time,is ≈.03counts/kg-day (in a 2MeV bin)[18].The analysis for spinless particles of one mass given above can be applied to this case because the proton and neutron have almost the same mass and there is no spin-?ip involved in this transition.

One readily ?nds from (37)the expression for the quadrupole excitation rate:

Γ=(π/15)(λ/a 4)2

m,m ′=?2| 2+,m ′|Z n =1X 2n Y 2m (Θn ,Φn )|0+ |2,(38)

where Θn ,Φn are angle operators for the n th particle and Y 2m is a spherical harmonic.

Now,the lifetime τof the 2+state is given by the expression[19]

τ?1=(4π/3·53)ck 5(e 2

/ c )2 m,m ′=?2| 2+,m ′|Z n =1X 2n Y 2m (Θn ,Φn )|0+ |2,(39)

where k ≈3.2·1010cm ?1is the .596MeV photon wavenumber.From Eqs.(38),(39)is obtained

ΓQRCSL =(5/2)2λ[(ak )4(e 2/ c )kcτ]?1≈5·10?16counts/kg-day ,(40)

with use of the numbers τ=17.9psec as the experimental lifetime of the state,≈8.3·1024as the number of nucleii/kg of Ge (so there are ≈3.0·102474Ge nucleii/kg),and 8.6·104sec/day.ΓQRCSL is well below the experimental upper limit of 3·10?2counts/kg-day.

This contrasts with the situation for the relativistic collapse model RCSL.From Eqs.(A4)and (39)is obtained

ΓRCSL =(5/3π2)λa [(e 2/ c )cτ]?1≈5·1010counts/kg-day ,(41)

which far exceeds the experimental upper limit.These calculations were performed assuming the GRW values for λ,a but,for most of the range of these parameters allowed by other considerations[14],ΓRCSL is still excessive.The reason for the di?erence in excitation between QRCSL and RCSL is that,in the former,just as in nonrelativistic CSL,collapse narrows the excited particle’s wavefunction to a whereas,in the latter,collapse narrows the wavefunction to

[a ?2+(E f ?E i )2]?1/2.

VI.CONCLUDING REMARKS

Because all previous CSL-type relativistic collapse models except RCSL are untenable since they produce in?nite energy/sec-vol from the vacuum,and RCSL produces too much nuclear excitation,the QRCSL model has been suggested.It has form-invariant equations,but it fails to be relativistic because its Lorentz invariant operators do not commute at space-time separation.However,since these operators “almost”commute,I believe that such quasi-relativistic behavior is worth consideration,as a close and experimentally testable variant of special relativity combined with a description of collapse that is as close as could be expected to nonrelativistic CSL.

However,the model is,after all,described in a preferred frame,the one where the time-ordering operation is de?ned.One might tentatively identify the preferred frame with the local co-moving frame of the universe[20].Exploration of the extent of violation of Lorentz invariance for various hypothetical situations is certainly of interest.Since QRCSL’s slow speed limit is CSL which,so far,has de?ed experimental refutation,it may be worthwhile to examine schemes whereby detectors move at high speeds.One may also examine whether the frame dependent,although non-detectable,wave packet collapse locales and times (e.g.,in EPR-type situations)in relativistic collapse models are similar to those of QRCSL,or if the preferred frame’s wave packet collapse locales and times might,in some sense,be preferred

APPENDIX A:BOUND STATE EXCITATION IN RCSL

In RCSL,the only ?nite relativistic collapse model extant,the expression for the excitation probability comparable to Eq.(34)(but here taken in the nonrelativistic limit)is

E f |ρ(t )|E f =4λa t

0dxdx ′G (x ?x ′) E f |ξ?(x )ξ(x )|E i E i |ξ?(x ′)ξ(x ′)|E f .(A1)

In Eq.(A1),G (x ?x ′)=(2π)?4 dp exp ip ·(x ?x ′)δ(p 2?a ?2),i.e.,this is a non-Markovian model with a tachyonic

noise spectrum whose “tachyon mass”is a ?1≈2eV.The operator ξ?(x )=exp iHtξ?(x ,0)exp ?iHt ,with ξ?(x ,0)given by Eq.(3),is the Heisenberg creation https://www.sodocs.net/doc/b48952824.html,e this ?rst,to pull out the time dependence from the matrix elements in (A1),letting H act on the energy eigenstates,and then perform the time integrals with the result

E f |ρ(t )|E f =4(2π)?4λa

t 0dxdx ′dpe i p ·(x ?x ′

)δ(p 2?a ?2)· sin[(E f ?E i ?p 0)t/2]/[(E f ?E i ?p 0)/2 2 E f |ξ?(x )ξ(x )|E i E i |ξ?(x ′)ξ(x ′)|E f .(A2)

For large t ,[sin(αt )/α]2≈tπδ(α).Then,using this delta function to perform the integral over p 0,and utilizing d x ′F (x ′)ξ?(x ′)ξ(x ′)= N n =1F (X n )as was done in obtaining Eq.(36),we obtain

Γ=λa 2?1π?3 d p δ[p 2?(E f ?E i )2?a

?2]

N n,m =1 E f | e i p ·(X nL ?X mR )|E i E i | |E f (A3a)

=λaπ

(A3b)In Eq.(A3b),k =

k>>a?1that this RCSL model produces a much larger excitation rate than QRCSL.The?rst non-vanishing term in Eq.(A3b)is

[1]P.Pearle,Phys.Rev.A39,2277(1989).

[2]G.C.Ghirardi,P.Pearle and A.Rimini,Phys.Rev.A42,78(1990).

[3]P.Pearle,in Sixty-Two Years of Uncertainty,edited by https://www.sodocs.net/doc/b48952824.html,ler,(Plenum,New York1990),p.193.

[4]G.C.Ghirardi,R.Grassi and P.Pearle,Found.Phys.20,1271(1990);

[5]P.Pearle in Quantum Chaos-Quantum Measurement,edited by P.Cvitanovic et.al.,(Kluwer,the Netherlands1992),

p.283.

[6]P.Pearle,Found.Phys.30,1145(2000).

[7]B.Collett,P.Pearle,F.Avignone and S.Nussinov,Found.Phys.25,1399(1995);P.Pearle,J.Ring,J.I.Collar and F.

Avignone,Found.Phys.29,465(1999);G.Jones,P.Pearle and J.Ring,Found.Phys.34,1467(2004).

[8]P.Pearle,Phys.Rev.A48,913(1993);in Stochastic Evolution of Quantum States in Open Systems and in Measurement

Processes,edited by L.Diosi and B.Lukacs(World Scienti?c,Singapore1994),p.79;in Perspectives on Quantum Reality, edited by R.Clifton(Kluwer,Dordrecht1996),p.93.

[9]A.Bassi and G.C.Ghirardi,Phys.Rev.A65,042114(2002).

[10]P.Pearle,Phys.Rev.A59,80(1999).

[11]O.Nicrosini and A.Rimini,Found.Phys.33,1061(2003).This manifestly covariant CSL-type model is quasi-relativisitic

in that,like QRCSL,the collapse-inducing operator does not commute with itself at spacelike separation.However,it is not quasi-relativistic since,unlike QRCSL,this commutator does not decrease rapidly with increasing distance.This model violates1),2),4)and5).Although nonrelativistic and Markovian with a nonlocal collapse-inducing operator,with a slight alteration it can be cast as relativistic and non-Markovian with a local collapse-inducing operator.In this form it violates

3),4)and5).

[12]C.Dove and E.J.Squires,A Local Model of Explicit Wavefunction Collapse,quant-ph/0406094,was the?rst attempt at

a relativistic generalization of GRW’s”hitting”process.R.Tumulka,A Relativistic Version of the Ghirardi-Rimini-Weber

Model,quant-ph/0406094has recently presented an ingenious improved model,for free particles satisfying the Dirac equation.It converts free particles to antiparticles,so it violates5).

[13]G.C.Ghirardi,A.Rimini and T.Weber,Phys.Rev.D34,470(1986);Phys.Rev.D36,3287(1987);Found.Phys.18,

1,(1988).

[14]B.Collett,P.Pearle,F.Avignone and S.Nussinov in reference[7];B.Collett and P.Pearle,Found.Phys.33,1495(2003).

[15]A.Pais and G.E.Uhlenbeck,Phys.Rev.79,145(1950);G.V.E?mov,JETP44,2107(1963);for a comprehensive dis-

cussion and citation of other papers,see K.Namsrai,Nonlocal Quantum Field Theory and Stochastic Quantum Mechanics, (Reidel,Dordrecht,1986).

[16]P.Pearle and E.Squires,Phys.Rev.Lett.73,1(1994).

[17]National Nuclear Data Center,https://www.sodocs.net/doc/b48952824.html,/index.jsp.

[18]https://www.sodocs.net/doc/b48952824.html,ey,F.T.Avignone III,R.L.Brodzinski,J.I.Collar and J.H.Reeves,Phys.Rev.Lett.65,3092(1990).

[19]J.M.Blatt and V.F.Weisskopf,Theoretical Nuclear Physics(Wiley,New York1952),p.595.

[20]I?rst heard this suggestion a decade ago from Henry Stapp(private communication),and was amazed that such a distin-

guished relativisitic quantum?eld theorist would not be disconcerted if it proved impossible to make a viable relativistic collapse model.

信息系统的概念

1.2.1信息系统的概念信息系统是与信息加工，信息传递，信息存储以及信息利用等有关的系统。任何一类信息系统都是由信源、信道和信宿（通信终端）三者构成。先前的信息系统并不涉及计算机等现代技术，但是，现代通信与计算机技术的发展，使信息系统的处理能力得到很多的提高。现在各种信息系统中已经离不开现代通信与计算机技术，我们现在所说的信息系统一般均指人、机共存的系统。信息系统一般包括数据处理系统，管理信息系统、决策支持系统和办公自动化系统。数据处理系统是由设备、方法、过程，以及人所组成并完成特定的数据处理功能的系统。它包括对数据进行收集、存储、传输或变换等过程，如数据的识别、复制、比较、分类、压缩、变形及计算等。管理信息系统是收集、存储和分析信息，并向组织中的管理人员提供有用信息的系统。它的特是面向管理工作，提供管理所需要的各种信息。按照管理信息系统所面向的管理组织和存取数据的方式，可以分为文件系统和数据库系统。按其处理作业方式，可以分为批处理和实时处理系统。按其各部分之间的联系方式，可以分集中式和分布式两种类型。决策支持系统是把数据处理的功能和各种模型等决策工具结合起来,以帮助决策的电子计算机信息处理系统.它能够在复杂的迅速变化的外部环境中,给各级管理人员或决策者提供有关的信息资料,并协助决策者制定和分析决策。决策支持系统使用的电子计算机技术是数据库、模型库以及可能进行实时处理的计算机网络系统。办公自动化系统是由计算机、办公自动化软件、通信网络、工作站等设备组成使办公过程实现自动化的系统。办公自动化软件具有办公、信息管理以及决策支持等功能。通信网络：可以是简单的字符终端或图形终端，也可以是数据、文字、图像、语音相结合的多功能的工作站：可以是简单的字符终端或图形终端，也可以是数据、文字、图像、语音相结合的工作站，一个比较完整的办公自动化系统含有信息采集、信息加工、信息传输、信息保存 4 个基本环节，其核心任务是向它的各层次的办公人员提供所需的信息，所以该系统综合体现了人、机、信息资源三者之间的关系。他通过资源管理提高计算机系统的效率。操作系统是计算机系统的资源管理者，它含有对系统软件、硬件资源实施管理的一组程序。其首要作用就是通过 cpu管理、存储管理、设备管理和文件管理，对各种资源进行合理的分配，增大资源的共享和利用程度，最大限度地提高计算机系统的工作效率，增强计算机系统处理工作的能力。改善人机界限面，想用户提供友好的工作环境。操作系统不仅是计算机硬件和各种软件之间的接口，而且是用户与计算机之间的接口。试想如果不安装操作系统，用户将要面对01代码和以一些难懂的机器指令，通过按钮或开关来操作计算机，这样既笨拙又费时间。安装操作系统后我以为,中国历史上最激动人心的工程不是长城,而是都江堰. 长成当然也是非常伟大,不管孟姜女们如何痛苦流涕，站远了看，这个苦难的民族竟用人力在荒山茫漠间修了一条万里屏障，为我们生存的星球留下了一种人类意志力的骄傲。长城到八达岭一带已经没有什么味道，而在甘肃，陕西、山西、内蒙一带，劲历的寒风在水浒传又名、江湖豪客传、是施耐庵根据宋金时期宋江起义故事改编而成的中国第一部长篇白话小说。这是一部描写农民斗争的伟大史诗，在中国文学史上首开英雄传奇小说的先河，其思想艺术成就是前所未有

管理信息系统的定义与概念

第1章管理信息系统的定义和概念 [教学目的与要求]:通过学习，使学生了解管理信息系统的定义、性质、概念、开发等内容。 [教学重点]：管理信息系统的定义和性质 [教学难点]：管理信息系统的概念 [教学课时]：2课时 1.1 定义 Management Information Systems 1970 Walter T. Kennevan 以书面或口头的形式,在合适的时间向经理、职员以及外界人员提供过去的、现在的以及预测未来的有关企业内部及其环境的信息, 以帮助他们进行决策。注意：从应用目的出发未明确包含人这里没有任何计算机字眼 1985 Gordon B. Davis 它是一个利用计算机硬件和软件,手工作业,分析、计划、控制和决策模型,以及数据库的用户-机器系统。它能提供信息支持企业或组织的运行、管理和决策功能。这个定义最大的特点是它指出了计算机的存在。在当时的美国可以说，所有信息系统均有计算机。这也就是说，没有计算机也有信息系统，但只有有了计算机才能算是先进的信息系统。这个定义还指出组成信息系统的各个部件，而且指出了管理信息系统是个用户-机器系统，也就是人-机系统。可是我们日常的理解中最大的错误就是不把人当成信息系统的组成部分。这个定义还更深入地指出了它能支持企业的三个层次的工作，即基层运行，中层管理，高层决策。注意：仍有目的有了计算机及其组成人-机系统 1985 中国企业管理百科全书一个由人,计算机等组成的能进行信息的收集、传递、储存、加工、维护和使用的系统。管理信息系统能实测企业的各种运行情况;利用过去的数据预测未来; 从全局出发辅助企业进行决策;利用信息控制企业的行为;帮助企业实现其

对信息系统边界定义的探讨-123

对信息系统边界定义的探讨摘要：文章通过较全面地阐述信息系统边界的内涵，分析信息系统边界的特殊性，归纳定义了信息系统边界的概念；通过分析目前信息系统的主要表示方法，选择并推荐了一种能较科学地表示信息系统边界而又便于应用的信息系统边界的表示方法。关键词：信息系统；边界；定义；系统概况图一、引言任何一个系统都有一个边界的问题。边界问题就是确定系统和相邻系统交接部分，哪些元素属于本系统，哪些元素属于相邻系统。对一般的物质性系统，其边界通常比较容易通过物理的方法确定，以物理的形式表达。小区边界可以以围墙或街道划分；企业边界可以用围墙，也可以用业务范围划分等等。但对信息系统的边界，学术界一直没有一种权威的定义和表示方法。其难度主耍在于信息系统是一个融于物质系统的特殊系统，其本身既包含有一定的物质成分，又包含一些非物质成分。同时，所有这些成分几乎都又融于其相邻的系统中，难以单独分割。信息系统边界的定义对于分析与设计信息系统都十分重要。有了明确的边界就知道了信息系统分析与设计的范围，可以更好地分析与设计信息系统的内部流程、信息处理方式、信息组织方式；同时，也可以更好地确定与设计信息系统与外部信息系统的信息联系。特别是在企业信息系统多个子系统分析与设计的过程中，子系统的边界的确定对于整个信息系统的信息流程优化等方而具有举足轻重的意义。本文将应用现有的关于信息系统的知识，按照作者对信息系统边界的理解进行归纳定义；同时，在此定义下探讨信息系统边界的表示方法。二、信息系统边界的定义在许多关于信息系统的教科书和论文中，都提及信息系统边界的概念，但均未对之有明确的定义。关于边界的概念，应该有这样一些内涵：边界是用于划分系统与其他系统，特别是相邻系统关系的一种方法；边界应该能说明那些元素是属丁?本系统的，那些元素不是本系统的，是属于系统外部环境的；边界的划分除了能界定本系统的元素外，还应能界定与表示本系统对外的输入与输出，即本系统与环境的关系。为了更科学的定义信息系统的边界，首先来分析信息系统的特殊性。其特殊性包括：信息系统涉及到的两个最基础概念一信息与系统，国内外专家学者仍有不同观点与看法，这就使得我们对它的认识存在一定的局限性和主观性。目前大家认同的信息系统构成要素中，如计算机、网络、数据库、软件、人员、信息流程、信息处理方法等，特别是有形的要素，许多并不仅仅扮演信息系统元素的角色，同时还扮演了其他系统的要素。如信息系统的工作人员，其同时可能又是生产系统的工作人员；信息系统的计算机，可能同时又用于生产控制，

信息系统的基本概念

第1章信息系统的基本概念【重点知识讲解】一、信息的定义（一）信息的定义：信息既是可以通信的数据和知识，又是管理和决策的重要依据。（二）信息是事物运动状态的陈述运动状态本身（例如观察到的事实、现象）是直接信息或一次信息。关于事物运动状态的陈述则是间接信息或二次信息。（三）信息的特性 1．信息的相对性：一方面，对于同一事物，不同的观察者获得的信息量并不相同；另一方面，不同的用户对象信息的需求也不相同。 2．信息的转移性：信息可以在空间上从一点转移到另一点。在时间上的转移称为存储；在空间上的转移称为通信。 3．信息的变换性：信息是可变换的，它可以由不同的载体和不同的方法来载荷。 4．信息的有序性：信息可以增加系统的有序性，信息本身也可以根据一定的规则编码。 5．信息的动态性：信息是事物运动的状态和状态的改变方式，事物本身是在不断发展变化的，信息也会不断地随着变化。 7．信息的时效性：信息是有生命的。 8．信息的共享性：信息可以被无限制地进行复制、传播或分配给众多的用户，为大家所共享。 9．信息的媒介性：争取及时的信息可以节约物质、能量或时间，信息被人们有效地利用。四、信息的概念结构：信源、信宿、信道（名词）五、系统：六、系统的特性： 1）目的性：系统的最重要的特性。 2）系统的整体性： 3）层次性： 4）相关性：

5）开放性：（梅特卡夫法则） 6）系统的稳定性： 7）相似性七、决策支持系统、客户管理系统、计算机辅助设计系统、（英文缩写）八、信息系统（名词解释）九、信息系统的概念结构：信息源、信息处理器、信息用户和信息管理者。十、信息系统的层次结构：战略决策、战术管理和业务处理。十一|、物理：【往年试题】 2008年10月一、选择题 1.从总体说，管理信息系统是由4个部分组成的，这四个部分是( ) A.信息源，信息处理器，信息用户和信息管理者 B.数据库，信息处理器，信息存储器和信息管理者 C.数据库，信息处理器，信息用户和信息存储器 D.信息源，计算机，数据库和信息管理者 2.MIS从管理层次上进行纵向划分时，可分为高层战略层，中层______和基层执行层。 ( ) A.指挥层 B.战术层 C.计划层 D.操作层二、填空题 6.信息系统从概念上来看是由信息源、__________、__________和信息管理者四大部分组成。三、名词解释 1.系统 2009年1月

第一章管理信息系统的基本概念

第一章管理信息系统的基本概念 1、何为数据？何为信息？信息和数据有何区别？所谓数据是由原始事实组成的。要表示数据通常有三个方面事情要做：数据名称、数据类型、数据长度。当原始事实按照具有一定意义的方式组织和安排在一起时，它就成了信息。信息是按一定的规则组织在一起的数据集合，是对数据进行处理而产生的。这种组织规则和方式具有超出数据本身以外的额外价值。 2、什么叫系统？五个基本要素？特性？有哪几类系统？系统是由相互联系、相互作用的多个元素（部件）有机集合而成的，能够执行特定功能的综合体。五个基本要素：输入，处理，输出，反馈，控制。特性：目的性，整体性，层次性，相关性，开放性，稳定性，相似性。按抽象程度分类：概念系统，逻辑系统，实在系统按系统功能分类：社会，经济，军事，企业管理按与外界关系分类：封闭式与开放式按系统内部结构分类：开环系统和闭环系统。 3、什么是系统方法？什么是系统观点？说出系统方法解决问题的主要步骤？系统方法，就是按照事物本身的系统性把对象放在系统的形式中加以考察的一种方法，是一种立足整体、统筹兼顾、使整体与部分辩证地统一起来的科学方法。所谓系统观点，就是不着眼于个别要素的优良与否，而是把一个系统内部的各个环节、各个部分，把一个系统的内部和外部环境都看成是相互联系、相互影响、相互制约着的综合体，从整体上追求系统的功能最优。系统方法解决问题的主演步骤： ①定义问题：列出一个或一组希望达到的目标 ②列出资源和约束：供选择的技术或手段以及每个系统所需的“成本”或资源 ③给出方案：一个或一组数学模型 ④评估被选方案 ⑤选择最佳方案并实施 ⑥总结解决方案的有效性 4、什么是信息系统？信息系统是一系列相互关联的可以输入、处理、输出数据和信息，并提供反馈、控制机制以实现某个目标的元素或组成部分的集合。 5、什么叫管理？如何理解管理信息系统的概念？其主要特征是什么？管理是人有目的、有意识的实践活动，是管理者在一定的条件下，为了实现预定目标，对各种资源和实践环节进行规划安排、优化控制的总称。管理信息系统是运用系统管理的理论和方法，以计算机技术、网络通信技术和信息处理技术为工具和手段，具有对信息进行加工处理、存储和传递等功能，同时具有预测、控制、组织和决策等功能的人——机系统。管理信息系统的特征： ①它是一个人——机系统，在管理信息系统中，需要充分发挥人和计算机系统的长处，一些工作由计算机系统处理，一些工作要由人进行处理，使人和计算机系统和谐工作。

管理信息系统的定义、概念和结构

第一篇概念篇第一章管理信息系统的定义、概念和结构 1.1管理信息系统的定义 ?以书面或口头的形式,在合适的时间向经理、职员以及外界人员提供过去的、现在的、预测未来的有关企业内部及环境的信息，以帮助他们进行决策。 ?它是一个利用计算机硬件和软件，手工作业，分析、计划、控制和决策模型，以及数据库的用户——机器系统。它能提供信息，支持企业或组织的运行、管理和决策功能； ?一个由人、计算机等组成的能进行信息的收集、传递、储存、加工、维护和使用的系统； ?一个由人、机械（计算机等）组成的系统，它从全局出发辅助企业进行决策，它利用过去的数据预测未来，它实测企业的各种功能情况，它利用信息控制企业行为，以期达到企业的长远目标。管理信息系统的环境、目标、功能、内涵等均有很大的变化：环境：世界已变成市场全球化，需求多元化，竞争激烈化，战略短现化。一切事物变化加快，企业不得不更加重视变化管理和战略管理。目标：企业要在激烈的竞争中立于不败之地，首先产品或服务要适应市场的需要，其次企业要有效益和效率。企业的管理信息系统应有利于企业战略竞争优势，有利于企业提高效益和效率，有利于改善交货时间（T）、产品或服务质量（Q）和产品或服务成本（C）。支持层次：高、中、低功能：进行信息的收集、传输、加工、存储、更新和维护。组成：人工手续、计算机硬件、软件、通信网络、其他办公设备（复印、传真、电话等）以及人员。管理信息系统简称M I S(M a n a g e m e n t I n f o r m a t i o n S y s t e m)，它是一个以人为主导，利用计算机硬件、软件、网络通信设备以及其他办公设备，进行信息的收集、传输、加工、储存、更新和维护，以企业战略竞优、提高效益和效率为目的，支持企业高层决策、中层控制、基层运作的集成化的人机系统。 1.2 管理信息系统的概念 1.2.1概念

政务信息系统定义和范围-编制说明

国家标准《政务信息系统定义和范围》（征求意见稿）编制说明一、工作简况 1、任务来源 2019年4月，根据国家标准化管理委员会关于下达第一批推荐性国家标准计划的通知（国标委发〔2019〕11号），《政务信息系统定义和范围》正式立项，计划号为20190834-T-469，制定周期12个月，全国信息技术标准化技术委员会归口，中国电子技术标准化研究院为主编单位。 2、主要工作过程 2018年4月16日，主编单位中国电子技术标准化研究院面向全国信标委大数据标准话化工作组成员征集参编单位，定向邀请研究机构、高校等单位参与，共有16家企事业单位报名参与，范围覆盖产、学、研、用。 2018年5月28日，在北京召开第一次起草会。经过讨论，将标准结构初步定为：1、范围，2、规范性引用文件，3、术语与定义，4、政务信息系统参考模型，5、政务信息系统的范围，附录（规范性附录）为政务信息系统的清理和整合，并明确标准的适用范围。 2018年6月3日，参加信标委组织的开题答辩，并按照专家意见进行修改。 2018年7月，工作组对标准的内容进行进一步梳理，去掉参考模型内容。 2018年8月，工作组对术语和定义进行了讨论，并确定标准结构为：1、范围，2、规范性引用文件，3、术语与定义，4、政务信息系统定义，5、政务信息系统的范围，附录（规范性附录）为政务信息系统的清理和整合。 2018年9月5日，在北京召开第二次起草会，逐字逐句确定标准内容，形成标准征求意见稿。 3、标准编制的主要成员单位及其所做的工作中国电子技术标准化研究院：作为标准的主编单位，负责组织起草会，确定标准框架及内容，主笔标准的编制； ——国家信息中心：负责政务信息系统的范围结构调整及内容研究； ——启迪区块链集团：负责政务信息系统定义内容研究；

信息系统服务定义分析

信息系统服务是一个范围相当广泛的概念，所有以满足企业和机构的业务发展所带来的信息化需求为目的，基于信息技术和信息化理念而提供的专业信息技术咨询服务、系统集成服务、技术支持服务等工作，都属于信息系统服务的范畴。其中信息技术咨询服务是信息系统服务的前端环节，为企业提供信息化建设规划和解决方案。而根据信息化建设方案选择合适的软硬件产品搭建信息化平台，根据企业的业务流程和管理要求进行软件和应用开发，以及系统建成后的长期维护和升级换代等，属于信息系绕服务的中间及下游环节，是信息系统服务在不同时期、不同阶段的具体表现，覆盖了各行各业信息化建设的全过程。在我国的信息化建设过程中，信息系统服务存在诸多问题，普遍存在的主要问题如下。（1）系统质量不能满足应用的基本需求。（2）工程进度拖后延期。（3）项目资金使用不合理或严重超出预算。（4）项目文档不全甚至严重缺失。（5）在项目实施过程中系统业务需求一变再变。（6）在项目实施过程中经常出现扯皮、推诿现象。（7）系统存在着安全漏洞和隐患。（8）重硬件轻软件，重开发轻维护，重建设轻使用。

这些问题严重阻碍着信息化建设进程，甚至产生了令人痛心的豆腐渣工程。有些项目，虽然资金投入了，系统却没有建起来：或者，虽然系统建立了，却是个运转不起来的死系统，等等。于是导致投资见不到效果，见不到效益，使国家和用户单位蒙受极大经济损失。究其原因，自然要具体问题具体分析，而且不同项目之间也往往存在着差异，但概括起来，主要有以下4点。（1）不具备能力的单位搅乱系统集成市场。（2）-些建设单位在选择项目承建单位和进行业务需求分析方面有误。（3）信息系统集成企业自身建设有待加强。（4）缺乏相应的机制和制度。我国信息产业与信息化建设的主管部门和领导机构，在积极推进信息化建设的过程中对所产生的问题予以密切关注并且逐步采取了有效措施，各省、自治区、直辖市、计划单列市等地方政府的信息产业及信息化主管部门也积极参与并且发挥创造性，进行了有益的探索。为了保证信息系统工程项目投资、质量、进度及效果各方面处于良好的可控状态，在针对出现的问题不断采取相应措施的探索过程中，逐步形成了我们的信息系统服务管理体系。当前我国信息系统服务管理的主要内容如下。（l）计算机信息系统集成单位资质管理。（2）倍息系统项目经理资格管理。（3）信息系统工程监理单位资质管理。

管理信息系统的定义概念和结构

精心整理第一篇概念篇第一章管理信息系统的定义、概念和结构 1.1管理信息系统的定义 ?以书面或口头的形式,在合适的时间向经理、职员以及外界人员提供过去的、现在的、预测未来的有关企业内部及环境的信息，以帮助他们进行决策。 ?它是一个利用计算机硬件和软件，手工作业，分析、计划、控制和决策模型，管理护和决策，企业切事物变需要，其次有利于企产品或服传真、电话人为主的收集目的，支持企业高层决策、中层控制、基层运作的集成化的人机系统。 1.2 管理信息系统的概念 1.2.1概念信息管理系统是一个人机系统：机器：计算机硬件计算机软件：业务信息系统、知识工作系统、决策支持系统、经理支持系统。各种办公设备和通讯设备人：

高层决策人员、中层职能人员、基层业务人员系统设计者：人应该做什么？、计算机应该做什么？、人机如何交互？管理信息系统是一个一体化系统或集成系统：总体出发：保证共享数据、减少数据的冗余度，保证数据的兼容性和一致性。个体：可以有自己的专用数据，但应在总体的规划之下，按照统一的标准、大纲。数据库：用数学模型分析数据，辅助决策。财务保存大量的信息，并能迅速地查询与综合，为组织的决策提供信息支持。 ●决策支持，这是管理信息系统的主要功能。利用数学方法和各种模型处理信息，以期预测未来，并进行科学的决策。决策是为达到某一目的而在若干个可行方案中经过比较、分析，从中选择合适的方案并赋予实施的过程。 1.3 管理信息系统的结构 1.3.1 管理信息系统的概念结构： ●M I S总体结构由信息源、信息处理器、信息用户和信息管理者组成。信息源是信息的来源或者说是以各种不同的方式存在的信息；信息处理器负责信息的传输、加工、存贮；信息用户是系统的使用者；信息管理者负责系统设计、实现、运行和维护。

信息管理系统概念

第一章信息、物质和能源是人类社会发展的三大资源。信息是关于客观事实的可通信的知识。信息与数据的区别数据：是一组记录客观事物的可鉴别的符号。数据经过处理仍然是数据，只有经过解释，数据才有意义，才成为信息。信息是经过加工以后、对客观世界产生影响的数据。信息量的大小如何衡量? 信息量的大小取决于信息内容能消除人们认识的不确定程度，消除的不确定程度大，则发出的信息量大，反之，消除的不确定程度小，发出的信息量就小。如果事先就确切地知道消息的内容，那么消息中所含的信息量就等于零。系统是由处于一定的环境中相互联系和相互作用的若干组成部分结合而成的，并为达到整体目的而存在的集合。系统特征：整体性、目的性、相关性、环境适应性信息系统是一个人机系统，它由人、硬件、软件和数据资源组成，目的是及时、正确地收集、加工、存储、传递和提供信息，实现组织中各项活动 (物流、资金流、事务流、信息流) 的管理、调节和控制。信息系统包括信息处理系统和信息传输系统两个方面。信息系统的发展 (一)电子数据处理系统( EDPS ) (1)单项数据处理阶段（20世纪50年代中期到60年代中期） (2)综合数据处理阶段（20世纪60年代中期到70年代初期） (二)管理信息系统( MIS ) 20世纪70年代初 (三)决策支持系统( DSS ) 20世纪90年代以来 (四)信息系统发展的另一重要趋势是网络化 1991年，Internet对社会开放。 1993年WWW(万维网)在Internet上出现，为信息系统的网络化创造了前所未有的条件。近年来，管理信息系统依托互联网正从企业内部向外部发展，出现了电子商务、供应链管理信息系统、虚拟企业、网上谈判支持系统等许多新的概念。电子商务的概念还在从商务活动进一步拓宽，出现了政府管理中的电子政务，教育领域中的电子教务（远程教育），医疗领域中的电子医务（远程医疗）等。