$LambdaLambda$-$Xi N$-$SigmaSigma$ coupling in $^{~6}_{LambdaLambda}$He with the Nijmegen s
a r X i v :n u c l -t h /0403016v 1 3 M a r 2004ΛΛ-ΞN -ΣΣcoupling in 6ΛΛHe with the Nijmegen soft-core
potentials
Taiichi Yamada
Laboratory of Physics,Kanto Gakuin University,Yokohama 236-8501,Japan
(Dated:February 8,2008)
Abstract The ΛΛ-ΞN -ΣΣcoupling in 6ΛΛHe is studied with the [α+Λ+Λ]+[α+Ξ+N ]+[α+Σ+Σ]model,where the αparticle is assumed as a frozen core.We use the Nijmegen soft-core potentials,NSC97e and NSC97f,for the valence baryon-baryon part,and the phenomenological potentials for the α?B parts (B =N ,Λ,Ξand Σ).We ?nd that the calculated ?B ΛΛof 6ΛΛHe for NSC97e and NSC97f are,respectively,0.6and 0.4MeV in the full coupled-channel calculation,the results of which are about half in comparison with the experimental data,?B exp ΛΛ=1.01±0.20+0.18?0.11MeV.Characteristics of the S =?2sector in the NSC97potentials are discussed in detail.PACS numbers:21.80.+a,13.75.Ev,21.45.+v
I.INTRODUCTION
The study of strangeness S=?2nuclei is an entrance to multistrangeness hadronic systems and provides uni?ed understanding of Y N and Y Y interactions among baryon octet.The S=?2nuclei serve important information on the Y N and Y Y interactions, because free-space baryon-baryon scattering experiments in S=?2sector are di?cult to be performed at the present stage.Since theΛΛ-ΞN-ΣΣcoupling including the H-dibaryon state is induced,there might exist exotic nuclei with S=?2such as H-nuclear states and/or hyperon-mixed nuclear states among baryon octet.
A recent discovery of6ΛΛHe in the KEK-E373experiment[1],which is called as NA-GARA,has provided a great impact in hypernuclear physics.The importance is due to the ambiguity-free identi?cation of the hypernucleus and the high quality experimentalΛΛ
MeV[1],which leads to a smallerΛΛbond energy, binding energy BΛΛ=7.25±0.19±0.18
0.11
?BΛΛ=BΛΛ(6ΛΛHe)?2BΛ(5ΛHe)=1.01±0.20±0.18
MeV,indicating that theΛΛinter-
0.11
action is more weakly attractive than that reported over30years ago[2].Although it is identi?ed as double-Λnucleus,we cannot exclude a possibility of H-nuclear state or hyperon-mixed state among baryon octet,because we know only the binding energy.The data of the NAGARA event indicates four possibilities on the Y N and Y Y interactions as follows;
1)weakly attractiveΛΛinteraction with weakΛΛ-ΞN-ΣΣcoupling e?ect,2)almost zero or weak repulsiveΛΛinteraction with moderateΛΛ-ΞN-ΣΣcoupling e?ect,3)repulsiveΛΛinteraction with strongΛΛ-ΞN-ΣΣcoupling e?ect,and4)ΛΛ-ΞN-ΣΣcoupling so strong as to produce a weakly-bound or resonant H-dibaryon state.Forthcoming experiments for S=?2nuclei as well as the H-dibaryon state will disclose characteristics of the Y N and Y Y interactions together with the structure of S=?2nuclei and hyperon mixing.
After the discovery of the NAGARA event[1],several authors have discussed the strength of theΛΛinteraction and structure of6ΛΛHe as well as4ΛΛH and5ΛΛH-5ΛΛHe.The binding energies of6ΛΛHe and4ΛΛH were studied with the Fadeev-Yakubovsky approach[3,4,5],where they used the phenomenologicalΛΛinteraction(central-type)which reproduces the low energy parameters of the Nijmegen soft-core potential[6].The systematic three-and four-body calculations of p-shell double-Λnuclei[7]were performed with the phenomenological ΛΛpotential reproducing the NAGARA data.On the other hand,the Brueckner theory approach was applied to studying theΛΛbond energy and rearrangement e?ect in6ΛΛHe.[8,
9,10]TheΞcomponent as well as theΛΛbond energy was discussed in5ΛΛH and5ΛΛHe[8,11]. The6-body calculation within the framework of the stochastic variational method has been performed with phenomenological(central-type)baryon-baryon interactions.[12] The purpose of the present paper is to study theΛΛ-ΞN-ΣΣcoupling e?ect in6ΛΛHe with the realistic baryon-baryon potential for the two-valence-baryon part.We use the[α+Λ+Λ] +[α+Ξ+N]+[α+Σ+Σ]model,where theαparticle is assumed as a frozen core.The Nijmegen soft-core potentials,NSC97e and NSC97f[6],are directly applied to the valence baryon-baryon interactions.Phenomenological potentials are used for theα?B parts(B=N,Λ,ΞandΣ).The formulation is almost the same as one in our previous paper[13],where structure of light S=?2nuclei and hyperon mixing were discussed.The Pauli blocking e?ect of the valence nucleon in theα+Ξ+N channel is taken into account properly.We will discuss the calculated energies and coupled-channel e?ects in6ΛΛHe together with the characteristics of the Nijmegen potentials.
II.FORMULATION
The total wave function of6ΛΛHe with total angular momentum J is given as
Φ=ΦΛΛ+ΦΞN+ΦΣΣ,(1)
ΦΛΛ=
2
β=1 LS AΛΛ Φ(ΛΛ)βL(rβ,Rβ) χ1/2(Λ)χ1/2(Λ) S,I=0 J,(2)
ΦΞN=
3
β=1 LS Φ(ΞN)βL(rβ,Rβ) χ1/2(Ξ)χ1/2(N) S,I=0 J,(3)
ΦΣΣ=
2
β=1 LS AΣΣ Φ(ΣΣ)βL(rβ,Rβ) χ1/2(Σ)χ1/2(Σ) S,I=0 J,(4)
whereβdenotes the Jacobian coordinate system(see Fig.2in Ref.[13]),andΦ(β)L and χ’s represent,respectively,the wave function of the spatial part with total orbital angular momentum L and the spin-isospin functions for the valence baryons coupled to total spin S and isospin I.In theα+Λ+Λ(α+Σ+Σ)channel,the antisymmetrization operator AΛΛ(AΣΣ)is needed for the twoΛ(Σ)particles.Therefore,it is enough to take the two Jacobian coordinate systems for theα+Λ+Λ(α+Σ+Σ)channel.
The wave function of the spatial partΦL(r,R)in Eqs.(2),(3)and(4)is expanded in terms of the Gaussian basis,which is known to be suited for describing both the short-range
correlation and long-range tail behavior[14],
ΦLM(r,R)= ?r,?R n r,n R C L n r?r,n R?R[??r(r,νn r)??R(R,νn R)]LM,(5)
??m(r,ν)=N?(ν)r?exp(?νr2)Y?m(?r),(6) where N?(ν)is the normalization factor.The Gaussian parameterνis taken to be of geo-metrical progression,
νn=1/b2n,b n=b min a n?1,n=1～n max.(7) It is noted that the prescription is found to be very useful in optimizing the ranges with a small number of free parameters together with high accuracy[14].
The total Hamiltonian within the framework of the[α+Λ+Λ]+[α+Ξ+N]+[α+Σ+Σ] model is given as
H=δcc′[T c+VαB
1(r1)+VαB
2
(r2)+?M c]+υcc′(r3)+δc2V P auli,(8)
where c denotes the channel;c=1forα+Λ+Λ,c=2forα+Ξ+N and c=3for α+Σ+Σ.T c and VαB present,respectively,the kinetic energy operator and potential between theαparticle and valence baryon B,andυcc′denotes the interaction between the two valence baryons.In the present study,the baryon-channel coupling is assumed to come only fromυcc′.The mass di?erence matrix(diagonal and constant)?M c is introduced to give the threshold-energy di?erences among the three channels,?M1=0MeV,?M2=28 MeV and?M3=160MeV.The Pauli principle between theαcluster and valence nucleon in theα+Ξ+N channel is taken into account with the orthogonality condition model(OCM) [15].The Pauli-blocking operator V P auli[16]is represented as
V P auli=lim
λ→∞
λ|?0s(rαN) ?0s(r′αN)|,(9)
which removes the Pauli forbidden state?0s between theαcluster and valence nucleon in the core+Ξ+N three-body system.The con?guration ofαcluster is assumed here to be of simple(0s)4-shell-model type.
The potential between theαcluster and valence hyperon VαY for Y=Λ,ΞandΣis obtained by folding the e?ective hyperon-nucleon(Y N)interaction with the density of the αparticle and adjusting their strength so as to reproduce the experimental binding energy
for the ground state of theα+Y system with use of theα+Y potential model.As for the e?ective hyperon-nucleon(Y N),we use the YNG-ND interaction[17].It is known that the YNG-NDΛN interaction reproduces nicely theΛbinding energy of5ΛHe as well as other lightΛhypernuclei,and theΞN interaction is consistent with the recent experimental data on12ΞB obtained by the12C(K?,K+)reaction[18].The YNG-NDΣN interaction is also consistent with the experimental data of4ΣHe[19].Concerning the density distribution for theαparticle,we use the harmonic-oscillator-type one obtained by the election scattering experiment[20].Theα-Ξpotential obtained is so weak as to give theΞbinding energy as small as0.01MeV for the system,while theα-Σpotential produces no bound states.As for theα-N potential,we use the Kanada-Kaneko potential[21],constructed with the resonating group method(RGM)based on the microscopic theory,which reproduces precisely the scattering phase shifts for the p3/2,p1/2,and s1/2partial waves etc.at low energies.The potential is local with parity dependent central and spin-orbit terms.It is noted that we need to take into account the Pauli-blocking operator in Eq.(9)when applying the potential to theα+N(α+Ξ+N)system.
The interaction between the two valence baryonsυcc′in Eq.(8)is given as
υ(r)=υ(0)(r)+υ(σ)(r)(σ1·σ2)+υ(ten)(r)S12+υ(LS)(r)L·S+υ(ALS)(r)L·S?+υ(QLS)(r)Q12? ?2φ(r)+φ(r)?2 ,(10)
where the notation is self-explanatory.In the present paper,we use the Nijmegen soft-core potentials,NSC97e and NSC97f[6],for the interaction between the two valence baryons.
The equation of motion is derived from the Rayleigh-Ritz variational method,
δ[ Φ|E?H|Φ ]=0.(11) Solving the equation numerically,we obtain the eigenenergies of the Hamiltonian given in Eq.(8)and expansion coe?cients of the wave function C’s in Eq.(5).
For the later discussion,it is instructive here to formulate the equation of motion for the two baryon system with S=?2and spin-isospin zero.The Hamiltonian of the system is given as
h=δcc′ ?ˉh2
whereυcc′is the baryon-baryon interaction in Eq.(10).The total wave function with orbital angular momentum?is presented as
φ=φΛΛ+φΞN+φΣΣ,(13)
(r) χ1/2(Λ)χ1/2(Λ) S=I=0,(14)
φΛΛ=φ(ΛΛ)
?
(r) χ1/2(Ξ)χ1/2(N) S=I=0,(15)
φΞN=φ(ΞN)
?
φΣΣ=φ(ΣΣ)
(r) χ1/2(Σ)χ1/2(Σ) S=I=0,(16)
?
where r denotes the relative coordinate between the two-baryon system.The wave function of the spatial partφ?(r)is expanded into the Gaussian basis??in Eq.(6),
φ?(r)= n c n???(r,νn).(17) The equation motion is derived from the variational method,δ[ φ|??h|φ ]=0,and corre-sponds to that in Eq.(11)under the condition of choosing only the Jacobian coordinate with β=1in Eqs.(2)～(4)and setting to|R1|→∞,where R1denotes the relative coordinate of theα?(BB)part with(BB)=(ΛΛ),(ΞN)and(ΣΣ).
III.RESULTS AND DISCUSSION
A.1S0state of two-baryon system with S=?2and I=0
It is instructive,?rst of all,to study the characteristics of the NSC97e and NSC97f potentials by solving the Schr¨o dinger equation for the two-baryon system with S=?2 and isospin I=0with the Hamiltonian in Eq.(12).The calculated energies of the1S0 state,EΛΛ(=?BΛΛ),with respect to theΛ+Λthreshold are listed in Table I for various coupled-channel cases.
In the singleΛΛchannel case,both the NSC97e and NSC97f potentials give no bound states as well as in theΛΛandΞN coupled-channel case.This result suggests that the coupling e?ect of theΛΛ-ΞN conversion potential is weak in both the potentials.Figure1 shows the radial behaviors ofυΛΛ?ΛΛ(r),υΞN?ΞN(r)andυΛΛ?ΞN(r)for NSC97e,where the momentum-dependent term in Eq.(10)is not included.The behaviors for NSC97f are almost the same as those for NSC97e.Although the coupling potential,υΛΛ?ΞN,is strong in the short-range region,the coupling e?ect becomes weak due to the following reasons:Both the
υΛΛ?ΛΛandυΞN?ΞN potentials have very strongly repulsive part in the short-range region and very weakly attractive one in the outer region,the characteristics of which make the amplitude of the relative wave function between the twoΛparticles(as well as between theΞand N particles)smaller,so that the coupling matrix element becomes very small. Consequently,the coupling e?ect is weak in theΛΛ-ΞN channel system.
In case of theΛΛandΣΣcoupled-channel problem with NSC97e,however,we?nd that a bound state with BΛΛ～21MeV[22],where the channel components are PΛΛ=48%and PΣΣ=52%(see Table I).The result is surprising for us.The mechanism of producing such a bound state is follows:Figure2shows the radial behaviors ofυΛΛ?ΛΛ(r),υΣΣ?ΣΣ(r)and υΛΛ?ΣΣ(r)for NSC97e,where the momentum-dependent term in Eq.(10)is not included. The attractive(repulsive)behavior ofυΣΣ?ΣΣ(υΛΛ?ΛΛ)in the short-range region makes the energy of theΣΣ-channel(ΛΛ-channel)state push down(push up).Both the energies,then, are almost degenerate in energy or the energy of theΣΣchannel is slightly smaller than that of theΛΛchannel.Re?ecting the very strong coupling potentialυΛΛ?ΣΣas shown in Fig.2,then,the bound state appears in the short-range region.Although the above-mentioned explanation is a little bit schematic,the bound state is produced dynamically in the short-range region by solving theΛΛandΣΣcoupled-channel problem in which the momentum-dependent term is switched on.On the other hand,in case of NSC97f,we could not?nd such a bound state in NSC97e(see Table I).The reasons are follows:Although the radial behavior of the coupling potentialυΛΛ?ΣΣin NSC97f is almost the same as that in NSC97e,we found signi?cantly quantitative di?erences of the diagonal potentials,υΣΣ?ΣΣandυΛΛ?ΛΛ,between NSC97e and97f:The strength of the attraction(the repulsion)of υΣΣ?ΣΣ(υΛΛ?ΛΛ)in NSC97f decreases(increases)by about50～70%(by about25%) in the short-range region in comparison with NSC97e.The NSC97f potential,thus,has no ability to produce the situation like NSC97e,that theΣΣ-andΛΛ-channel states are almost degenerate in energy as discussed above,so that there is no bound state in theΛΛ-ΣΣchannel system in NSC97f.The strong coupling e?ect with theΣΣchannel in NSC97f, however,can be seen in theΞN-ΣΣchannel which has a bound state with the binding energy BΛΛ(=BΞN?28)～82MeV(see Table I).Such a bound state appears also in NSC97e, but its binding energy is BΞN～24MeV.We observe considerable quantitative di?erences of the binding energies of the two-baryon systems between NSC97e and97f.Although the existence of the bound states in the two-channel problems seems to be strange,it is related
to a deeply bound state in theΛΛ-ΞN-ΣΣchannel,the details of which will be discussed below.
Switching on theΛΛ-ΞN-ΣΣcoupling,we?nd an extremely deeply bound state with the binding energy of BΛΛ(=?EΛΛ)=1475(1624)MeV for NSC97e(NSC97f),where the channel components are PΛΛ=26.6(23.9)%,PΞN=31.1(32.1)%and PΣΣ=42.4(44.0)%[22].The appearance of the bound states astonishes us.It is noted that the momentum-dependent term in Eq.(10)is taken into account in the calculation.Although the calculated binding energies depend slightly on the choice of the Gaussian size parameters in Eq.(17)because of a singularity of the Nijmegen potentials at origin(r=0)[22],the qualitative characteristics of the deeply bound state do not change very much.The radial wave function of the deeply bound state in the full coupled-channel case for NSC97e is illustrated in Fig.3. The behavior of the wave function shows that the bound state is localized at r≤0.5fm. From the channel components for the state(see Table I)and relative phases among the three channels(see Fig.1),the deeply bound state obtained has a?avor-SU(3)-{8s}-like character, |8s = 1/5|ΞN +
that for the latter.Thus,the origin of the deeply bound state comes mainly from the fact that the bare terms without the MD term in Eq.(10)are designed to have much strong attraction in the?avor-SU(3)-{8s}channel,the strength of which is so large as to overcome the repulsive e?ect originating from the MD term.
According to the quark-cluster model,one Pauli-forbidden state,a?avor-SU(3)-{8s} state with the quark shell-model(0s)6con?guration,appears in the1S0two-baryon system with S=?2and I=0[24].The deeply bound states in NSC97e and NSC97f,thus, might be regarded as playing a Pauli-forbidden-state-like role in the potentials,although we don’t know any reasons of why such a bound state is incorporated in the Nijmegen OBEP framework.It is remarked that the existence of the deeply bound states does not a?ect to the calculated results of the low-energy scattering parameters of NSC97e and NSC97f[6], because of the binding energy as large as1500～1600MeV.
In this paper,we call the deeply bound states observed here as pseudo bound states,and impose the following condition on the wave function:physical states should be orthogonal to the pseudo bound states,when the NSC97potentials are used in theoretical calculations. Since the0+2state obtained in theΛΛ-ΞN-ΣΣcoupled-channel calculation in Table I is orthogonal to the pseudo bound state(0+1),the0+2state is interpreted as a physical state. The calculated results with the single channel problems and the two-channel problems in Table I,thus,lose physical meanings because their wave functions are not orthogonal to the pseudo bound states.We should note that the orthogonal condition does not give any in?uence to the results of the scattering length and e?ective range of NSC97e and NSC97f[6].
Careful treatments are needed to perform the structure calculation of6ΛΛHe,where the total wave function should not contain any component of the pseudo bound state.In the present framework,we can easily remove the pseudo-bound-state component from the to-tal wave function in Eq.(1)by introducing the following exclusion operator in the total Hamiltonian in Eq.(8),
λ′|?P BS(r BB) ?P BS(r′BB)|,(18) V P BS=lim
|λ′|→∞
where?P BS(r BB)is the pseudo bound state of the two-baryon system with the?avor-SU(3)-{8s}-like character as mentioned above and r BB denotes the relative coordinate between the two baryons.The results of6ΛΛHe will be presented in the next subsection(Sec.IIIB).
B.ΛΛ-ΞN-ΣΣcoupling in6ΛΛHe
Table II shows the fullΛΛ-ΞN-ΣΣcoupled-channel results of6ΛΛHe with the exclu-sion operator V P BS in Eq.(18)which removes the pseudo-bound-state component from the total wave function of6ΛΛHe.The calculated?BΛΛof6ΛΛHe is0.61(0.36)MeV for NSC97e(NSC97f),the value of which is about half in comparison with the experimental
data,?B exp
ΛΛ=1.01±0.20+0.18
?0.11
MeV.TheΛΛ,ΞN andΣΣcomponents are,respectively,
PΛΛ=99.77(99.81)%,PΞN=0.21(0.18)%and PΣΣ=0.01(0.01)%for NSC97e(NSC97f). The results indicate that the hyperon mixing e?ect is very small in the ground state of6ΛΛHe. Although the Nijmegen potentials have a singularity at the origin as mentioned in Sec.IIIA, we found that the e?ect to the calculated binding energy is less than0.02MeV because we used the exclusion operator V P BS.
Here,it is instructive to discuss the calculated results of6ΛΛHe for various coupled-channel cases without the exclusion operator V P BS,although we have to remind that only the results of the full coupled-channel calculations with V P BS are physical in the present paper as discussed in Sec.IIIA.The results are shown in Table II.
First let us see the results of only theΛΛchannel switching o?the couplings with the ΞN andΣΣchannels.The calculated?BΛΛof6ΛΛHe is as small as0.33and0.09MeV, respectively,for NSC97e and NSC97f.In case of theα+Λ+Λandα+Ξ+N coupled-channel problem,we?nd that?B calΛΛis1.36(0.56)MeV for NSC97e(NSC97f),where the respective ΞN-channel components are as small as0.55(0.21)%.Switching on the fullΛΛ-ΞN-ΣΣcoupling,we obtain a deeply bound state of6ΛΛHe,0+1,with the?avor-SU(3)-{8s}-like character for both the NSC97e and NSC97f potentials(see Table II).This is due to the fact that the two-baryon system(ΛΛ-ΞN-ΣΣ)with S=?2and I=0has a deeply bound state with the?avor-SU(3)-{8s}-like character as discussed in Sec.IIIA.The reason of why the ?BΛΛvalues of0+1in Table II are smaller than those in the two-baryon system in Table I is ascribed mainly to the Pauli-blocking e?ect for theα+Ξ+N channel.The deeply bound state(0+1)of6ΛΛHe,thus,corresponds to a pseudo bound state or an unphysical state in the present study,and the second0+state corresponds to a candidate of the physical state,although the state may have some component of the pseudo bound state of the two-valence-baryon system.The calculated?BΛΛof the0+2state is0.61(0.36)MeV for NSC97e (NSC97f)in Table II.The values as well as the channel components are exactly the same
as those with the exclusion operator V P BS.The reason is due to the fact that the binding energy of the pseudo bound state of the two-baryon system with S=?2and I=0is as large as BΛΛ=1500～1600MeV,and therefore,the existence of the pseudo bound state gives almost no e?ect to the0+2state of6ΛΛhttps://www.sodocs.net/doc/084720103.html,paring the energies of the0+2state in the full coupled-channel problem with those of theα+Λ+Λandα+Ξ+N coupled-channel one, we observe that the?B calΛΛvalue becomes smaller due to theΣΣ-channel coupling.Although it seems that the reduction suggests a repulsive e?ect of theΣΣchannel,the origin of the reduction is due to the existence of the pseudo bound state.
From the above results together with those in Sec.IIIA,we learn that the theoretical discussion on the binding energy of S=?2nuclei without theΛΛ-ΞN-ΣΣcoupling has no de?nite sense,because of the existence of the pseudo bound state in the NSC97e and NSC97f potentials.The pseudo bound state comes only from the full-channel calculation and is not produced in the single or two-channel problems.In the present framework,the component of the pseudo bound state is removed from the total wave function of6ΛΛHe with the exclusion operator in the full coupled-channel calculation.The existence of the pseudo bound state,thus,enforces us to discuss only the full-channel problem,and it is not adequate to compare directly the results of the single-channel and two-channel calculations with those of the full-channel one.
It is interesting to see the e?ects of the binding energy and channel components of6ΛΛHe on the choice ofα-B potentials(B denotes baryon).The calculated results are discussed, hereafter,in the three-channel coupled problem including V P BS[Eq.(18)]with NSC97e for the following four cases;1)using the folding-typeα-N potential[13],2)neglecting the Pauli-blocking operator in Eq.(12),3)neglecting theα-Ξpotential in the present study and 4)using the strongly repulsiveα-Σpotential suggested in the experimental analysis of the 28Si(π?,K+)reaction[25].
First we study the e?ect on the choice of theα-N potential.Although the Kanada-Kaneko (KK)potential was used in the present study,it is instructive to apply the folding potential which had used in the previous our paper[13].It is derived from the folding procedure of the e?ective NN interaction,HNY[26],with the density of theαparticle.The calculated results are follows:?BΛΛ=0.60MeV,PΛΛ=99.79%,PΞN=0.19%and PΣΣ=0.01%.They are almost the same as those with the KK potential(see Table II).We found,thus,that the calculated results do not depend on the details of theα-N potentials very much,because of
theΞN component as small as0.2%in6ΛΛHe.Secondly,the e?ect of imposing the Pauli-blocking operator in Eq.(9)for theα-N system is investigated by dropping it out of the structure calculation for6ΛΛHe.In that case,both theΞparticle and valence nucleon(N) can be in S orbit and the nucleon is bound by12MeV with respect to theα+n threshold for the KK potential.We expect that theΞN component is enhanced.The results are follows:?BΛΛ=0.81MeV,PΛΛ=99.40%,PΞN=0.58%and PΣΣ=0.02%.We see that the component of theΞN channel without the Pauli-blocking operator is about three times larger than that with the operator(see Table II),although the energy gain is as small as about0.2MeV.This result encourages us to expect that the mass A=5system with S=?2has theΞN component larger than the present A=6system,because the former has no Pauli-blocking e?ect in theΞchannel[8,11].
Thirdly,the e?ect on theα-Ξpotential is investigated.In the present study,we used the folding potential derived from folding the YNG-NDΞN interaction with the density of theαparticle,which gives theΞ-particle binding energy as small as BΞ=0.01MeV for the α+Ξsystem.Although theΞN interaction is consistent with the recent experimental data on12ΞB produced in the12C(K?,K+)reaction,it is interesting to study what happens if the weakα-Ξpotential is neglected.The results are follows:?BΛΛ=0.60MeV,PΛΛ=99.79%, PΞN=0.20%and PΣΣ=0.01%.They are almost the same as those with switching on theα-Ξpotential(see Table II).Thus,the e?ect from theα-Ξpotential is very weak in the ground state of6ΛΛHe,re?ecting the very small component of theΞN channel.
Finally,we study the e?ect on theα-Σpotential.The folding-typeα-Σpotential was applied in Table I,where we used the YNG-NDΣN interaction which is consistent with the experimental data of4ΣHe.Theα-Σpotential has a weak repulsive character.The re-cent experimental data on the28Si(π?,K+)reaction[25],however,suggested that a strongly repulsiveΣ-nucleus potential is needed to reproduce the observed spectrum within the frame-work of DWIA.The real part of the phenomenological potential is of the Woods-Saxon(WS) type,U(r)=U0/{1+exp[(r?c)/z]},with U0=150MeV,c=1.1×(A?1)1/3fm and z=0.67 fm[25].It is interesting to investigate what happens if we use such a strong repulsive WS-type potential in6ΛΛHe.The results with V P BS in Eq.(18)are follows:?BΛΛ=0.59MeV, PΛΛ=99.78%,PΞN=0.21%and PΣΣ=0.01%.They are almost the same as those in Table II.The reason is due to the extremely smallΣΣcomponent(PΣΣ=0.01%)in the ground state of6ΛΛHe(see Table II).Some e?ects,however,were found in the pseudo-bound
state(PBS)of6ΛΛHe in the calculation without V P BS:?BΛΛ=1460MeV,PΛΛ=26.54%, PΞN=30.86%and PΣΣ=42.60%.Comparing with the results in Table II,the binding energy decreases by about7MeV re?ecting the repulsive character of the WS-type poten-tial.The results indicate that the WS-typeα-Σpotential is not so strongly repulsive as to suppress the PBS.The reason of why the potential does not suppress the PBS is given as follows:The PBS in6ΛΛHe has a main structure ofα+”BB”,where”BB”denotes the PBS in the two-baryon system with S=?2with BΛΛ=1475MeV.The main part of the binding energy in6ΛΛHe(PBS),thus,comes from the interaction energy between the two valence baryons.This means that the contribution from theα-B potentials is not so large in comparison with that from the intra valence-baryon interactions.In addition,the e?ect of the WS-type repulsiveα-Σpotential is weakened in6ΛΛHe(PBS)because theΣΣcompo-nent is only about40%.Consequently,the binding energy of PBS in6ΛΛHe is not changed drastically even though we use the repulsive WS-typeα-Σpotential.
IV.SUMMARY
TheΛΛ-ΞN-ΣΣcoupling in6ΛΛHe was investigated with the[α+Λ+Λ]+[α+Ξ+N]+ [α+Σ+Σ]model,where theαparticle is assumed as a frozen core.The Nijmegen soft-core potentials,NSC97e and NSC97f,were used for the valence baryon-baryon part,and the phenomenological potentials were employed for theα?B parts(B=N,Λ,ΞandΣ). In the two-baryon system(ΛΛ-ΞN-ΣΣ)with1S0and I=0,we found that the NSC97e and NSC97f have a deeply bound state(BΛΛ=1500～1600MeV),whose character is of the?avor-SU(3)-{8s}-like and is similar to the Pauli-forbidden state in the quark-cluster model.Such a deeply bound state gives no e?ect to the low-energy scattering parameters of NSC97e(NSC97f),although the existence seems to be improper in the OBEP framework. We thus called it as a pseudo bound state and impose the following condition on the wave function of many baryon system when the NSC97potentials are applied to many-body system:physical states should be orthogonal to the pseudo bound states.It was then found that the calculated?BΛΛof6ΛΛHe for NSC97e and NSC97f are,respectively,0.6and0.4 MeV in the full coupled-channel calculation.The results are about half in comparison with
the experimental data,?B exp
ΛΛ=1.01±0.20+0.18
?0.11
MeV.
In the present study,we neglected theΣ-Λcoupling e?ect,the importance of whose e?ect
has been recently pointed out in5ΛHe[27].Since the5ΛHe nucleus is expected to be described with the extendedα-cluster model,[(3N+N)+Λ]and[(3N+N)+Σ],we can study the Λ-Σcoupling e?ect in6ΛΛHe,if we use the[(3N+N)+Λ+Λ]+[(3N+N)+Ξ+N]+ [(3N+N)+Σ+Σ]model.The study will give a basic starting point for us to perform the systematic structure study taking into account theΛ-Σcoupling in p-shell double-Λhypernuclei as well as the single-Λhypernuclei.Such an approach is now planning and partially in progress.
Acknowledgments
We greatly acknowledge helpful discussions with E.Hiyama,M.Kamimura,T.Motoba, Th.A.Rijken,and Y.Yamamoto.
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TABLE I:Calculated energies(EΛΛ=?BΛΛ)and channel components of the1S0state of two-baryon system with S=?2and I=0for various coupled channel cases,where we use the NSC97e and NSC97f potentials with the momentum-dependent term.
NSC97e potential
ΛΛ0+1 1.18100.0??
ΛΛ-ΞN-ΣΣ0+1?147526.631.142.4
0+2 1.15100.00.00.0
NSC97f potential
ΛΛ0+1 1.19100.0??
ΛΛ-ΞN-ΣΣ0+1?162423.932.144.0
0+2 1.17100.00.00.0
TABLE II:Calculated?BΛΛand the channel components of6ΛΛHe with(without)the exclusion operator V P BS in Eq.(18),where the NSC97e and NSC97f potentials are used.
potential channel V P BS state?BΛΛ(MeV)PΛΛ(%)PΞN(%)PΣΣ(%)
ΛΛ-ΞN-ΣΣYes0+10.3699.810.180.01ΛΛNo0+10.09100??NSC97fΛΛ-ΞN No0+10.5699.790.21?ΛΛ-ΞN-ΣΣNo0+1161424.0131.9844.01
ΛΛ-ΞN-ΣΣNo0+20.3699.810.180.01
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?????
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FIG.1:Radial behavior of the bare potentials,υΛΛ?ΛΛ(r )(solid line),υΞN ?ΞN (r )(dotted)and υΛΛ?ΞN (r )(dashed),for the NSC97e potential.
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FIG.2:Radial behavior of the bare potentials,υΛΛ?ΛΛ(r )(solid line),υΣΣ?ΣΣ(r )(dotted)and υΛΛ?ΣΣ(r )(dashed),for the NSC97e potential.
离散数学形成性考核作业4题目与答案
离散数学形成性考核作业4作业与答案 离散数学综合练习书面作业 要求：学生提交作业有以下三种方式可供选择： 1. 可将此次作业用A4纸打印出来，手工书写答题，字迹工整，解答题要有解答过程，完成作业后交给辅导教师批阅． 2. 在线提交word文档． 3. 自备答题纸张，将答题过程手工书写，并拍照上传． 一、公式翻译题 1．请将语句“小王去上课，小李也去上课．”翻译成命题公式． 设Ｐ：小王去上课 Ｑ:小李去上课 则：命题公式Ｐ∧Ｑ 2．请将语句“他去旅游，仅当他有时间．”翻译成命题公式． 设Ｐ：他去旅游 Ｑ：他有时间 则命题公式为Ｐ→Ｑ
3．请将语句“有人不去工作”翻译成谓词公式． 设Ａ（x）:x是人 Ｂ（x）：去工作 则谓词公式为?x（A(x)∧－B（x）) 4．请将语句“所有人都努力学习．”翻译成谓词公式． 设A（x）: x是人 B（x）:努力学习 则谓词公式为?x（A（x）∧B（x）） 二、计算题 1．设A={{1},{2},1,2}，B={1,2,{1,2}}，试计算 （1）(A-B)；（2）(A∩B)；（3）A×B． 解： （1）（A-B）＝{{1}，{2}} （2）（A∩B）＝{1，2} （3）A×B＝ {<{1},1>,<{1},2>,<{1},{1,2}>,<{2},1>,<{2},2>,<{2},{1,2}>,<1,1>,<1, 2>,<1,{1,2}>,<2,1>,<2,2>,<2,{1,2}>} 2．设A={1，2，3，4，5}，R={
学习俞敏洪读书心得体会
学习俞敏洪读书心得体会 得大学时代在新东方学习英语六级和GRE时，就听到过俞敏洪老师的名字，起初他给我的印象就是他是新东方教育集团的掌门人，在中国教育界是个了不起的人物。时光荏苒，岁月如梭，转眼间大学毕业都三年了，今年在公司举办的读书活动中，我有幸买到了一本名叫《激情俞敏洪》的书。这本书讲述的是俞敏洪创业的十年风雨历程，其中包括他如何从一间10平米的平房教室走进了中关村价值9亿元的摩天大楼;带著“从绝望中寻找希望，人生终将辉煌”口号不断拼搏的他，如何从一个普通教员走向了“留学教父”等精彩故事。通过读这本书不仅使我对俞老师有了一个更为全面的认识，而且通过对俞老师书中诸多精髓的观点，特别是那种在逆境下“永不服输、永不言败”精神的提炼与回味使我在思想认识上有了不少的提高。 俞老师说：“人的生活方式有两种，第一种方式是像草一样活着，你尽管活着，每年还在成长，但是你毕竟是一棵草，你吸收雨露阳光，但是长不大。人们可以踩过你，但是人们不会因为你的痛苦，而他产生痛苦;人们不会因为你被踩了，而来怜悯你，因为人们本身就没有看到你。所以我们每一个人，都应该像树一样的成长，即使我们现在什么都不是，但是只要你有树的种子，即使你被踩到泥土中间，你依
然能够吸收泥土的养分，自己成长起来。当你长成参天大树以后，遥远的地方，人们就能看到你，走近你，你能给人一片绿色。活着是美丽的风景，死了依然是栋梁之才，活着死了都有用。”深刻体会俞老师这个观点，感觉非常的有道理，结合我们现在电厂的情况，我感到理想的力量是巨大的，作为一名电力工作者，如果有做“大树”的理想，通过自己不断地努力，就可以达到自己人生的一个较高的境界，哪怕现在不是叱咤风云、中流砥柱的人物，而是企业中普普通通的一员。反之，如果只是把自己的人生定位在了“草”的位置，那么我们的理想的层次就会很低，人生的目标和事业最求成功的动力就不会太高，结果就可想而知了。所以，唯有树立远大正确的理想，才能为我们加快实现“三上一跨”奋斗目标做好思想上的有力保证。 俞老师说：“每一条河流都有自己不同的生命曲线，但是每一条河流都有自己的梦想——那就是奔向大海。我们的生命，有的时候会是水中的泥沙。你可能慢慢地就会像泥沙一样，沉淀下去了。一旦你沉淀下去了，也许你不用再为了前进而努力了，但是你却永远见不到阳光了。所以不管你现在的生命是怎么样的，一定要有水的精神——像水一样不断地积蓄自己的力量，不断地冲破障碍。当你发现时机不到的时候，把自己的厚度给积累起来，当有一天时机来临的时候，你就能够奔腾入海，成就自己的生命。”回顾俞老师的人生
离散数学作业答案
离散数学作业7 离散数学数理逻辑部分形成性考核书面作业 本课程形成性考核书面作业共3次，内容主要分别是集合论部分、图论部分、数理逻辑部分的综合练习，基本上是按照考试的题型（除单项选择题外）安排练习题目，目的是通过综合性书面作业，使同学自己检验学习成果，找出掌握的薄弱知识点，重点复习，争取尽快掌握。本次形考书面作业是第三次作业，大家要认真及时地完成数理逻辑部分的综合练习作业。 要求：将此作业用A4纸打印出来，手工书写答题，字迹工整，解答题要有解答过程，要求2010年12月19日前完成并上交任课教师（不收电子稿）。并在07任务界面下方点击“保存”和“交卷”按钮，以便教师评分。 一、填空题 1．命题公式()P Q P →∨的真值是 1 ． 2．设P ：他生病了，Q ：他出差了．R ：我同意他不参加学习. 则命题“如果他生病或出差了，我就同意他不参加学习”符号化的结果为 (PQ)R ． 3．含有三个命题变项P ，Q ，R 的命题公式PQ 的主析取范式是 (PQR) (PQR) ． 4．设P(x)：x 是人，Q(x)：x 去上课，则命题“有人去上课．” 可符号化为 (x)(P(x) →Q(x)) ． 5．设个体域D ＝{a, b},那么谓词公式)()(y yB x xA ?∨?消去量词后的等值式为 (A(a) A(b)) (B(a) B(b)) ． 6．设个体域D ＝{1, 2, 3}，A(x)为“x 大于3”，则谓词公式(x)A(x) 的真值为 ． 7．谓词命题公式(x)((A(x)B(x)) C(y))中的自由变元为 ． 8．谓词命题公式(x)(P(x) Q(x) R(x ，y))中的约束变元为 X ． 三、公式翻译题 1．请将语句“今天是天晴”翻译成命题公式． 1．解：设P ：今天是天晴； 则 P ． 2．请将语句“小王去旅游，小李也去旅游．”翻译成命题公式． 解：设P ：小王去旅游，Q ：小李去旅游， 则 PQ ． 3．请将语句“如果明天天下雪，那么我就去滑雪”翻译成命题公式． 解：设P:明天天下雪 。 Q:我去滑雪 则 P Q ． 4．请将语句“他去旅游，仅当他有时间．”翻译成命题公式． 7．解：设 P ：他去旅游，Q ：他有时间， 则 P Q ． 5．请将语句 “有人不去工作”翻译成谓词公式． 11．解：设P(x)：x 是人，Q(x)：x 去工作，
个人一等功事迹材料
个人一等功事迹材料 篇一：赵凤良个人先进事迹材料 赵凤良个人先进事迹材料 赵凤良，1997年入伍，上海市消防总队黄浦支队车站中队抢险班副班长，三级士官，曾荣立个人一等功1次、个人三等功2次、黄浦支队优秀士官1次、优秀士兵3次、嘉奖5次。十一年的磨砺，使赵凤良成为一名经验丰富的抢险尖兵，每次抢险任务他都冲在最前，用智慧、经验和勇气应对一次又一次的挑战。 在车站中队，有位十年如一日在自己的岗位上，埋头苦干，尽心尽职的士官，他叫赵凤良。“我要在警营实现自己的人生价值！”早在义务兵时他就立下了这样的铮铮誓言。十一年来，赵凤良同志在平凡的岗位上奉献着，一步一个脚印，没有什么惊天动地，但却谱写着绚烂的消防人生。在赵凤良的心中，永远铭刻着对党和人民的忠诚，对消防事业的热爱，献身消防是他不变的理想和追求。 一、当党和人民召唤的时候 2008年5月13日上午，赵凤良正在山东老家休假，当得知四川地震后，他马上意识到中队可能有任务，毅然决定结束休假归队，临出门前他特意向中队打了个电话，他对指导员说：“中队有赴川任务吗？如果有，一定要把我定在名单里。我是个老同志，抢险工作有经验。我东西都收拾好了，现在马上往回赶，飞机没有就坐火车，火车没有就坐汽车，我一定会在第一时间赶回中队。”5月14日凌晨1时
许，赵凤良终于赶在队伍集结前回到了中队，踏上了赴川之路。坐在飞机上，赵凤良久久不能平静，透过飞机的舷窗，看着遭受重创的四川大地，一股莫名的力量涌遍全身。他感受着压在废墟下痛苦的灾区人民，一种生命的力量催促着他迅速投入到救援中，他等不及了，他满脑子都是抢救生命的影像。 在拯救蒋雨航的战斗过程中，赵凤良作为攻坚力量，主动请战，毫不退缩。在余震不断的现场，赵凤良带领车站中队救援官兵，英勇顽强，克服重重困难，顶着承重墙随时坍塌的危险，自始至终奋战在救援的最前沿。他三次主动请缨，要求进入通道，完全把自己的安危置之度外。经过战友的紧密配合和10多小时的紧张营救，终于打开了生命通道，使被埋长达124小时的青年蒋雨航被成功营救。新闻媒体对此进行了广泛深入报道，得到了全国人民的广泛赞扬。 此外赵凤良还参与了拯救尚婷、马元江等救援行动。在救援过程中，他熟练运用手中的装备，充分发挥车站官兵在抢险救援中的经验和技术的优势。所有的这些都得益于他在日常的学习训练中仔细认真、刻苦钻研，把业务当本领，在实战中积累了宝贵的经验。他还在救援实战中积极向新战友本文来源：传授经验，因为他知道这是最最难得的实践战场。 二、奔跑出生命的绚烂 1997年12月，怀着对军人的崇敬和对绿色生活的憧憬，赵凤良从山东临沂应征入伍来到了上海消防总队。高高瘦瘦的他虽没有过人的天分，但却有着惊人的毅力：每天早晨四点多钟他都会准时起床开
俞敏洪演讲观后感
俞敏洪演讲观后感 人的生活方式有两种，第一种方式是像草一样活着，你尽管活着，每年还在成长，但是你毕竟是一棵草，你吸收雨露阳光，但是长不大。人们可以踩过你，但是人们不会因为你的痛苦，而产生痛苦；人们不会因为你被踩了，而来怜悯你，因为人们本身就没有看到你。所以我们每一个人，都应该像树一样的成长，即使我们现在什么都不是，但是只要你有树的种子，即使你被踩到泥土中间，你依然能够吸收泥土的养分，自己成长起来。走近你，你能给人一片绿色，活着是美丽的风景，死了依然是栋梁之才，活着死了都有用。这就是我们每一个同学做人的标准和成长的标准。每一条河流都有自己不同的生命曲线，但是每一条河流都有自己的梦想——那就是奔向大海。我们的生命，有的时候会是泥沙。你可能慢慢地就会像泥沙一样，沉淀下去了。一旦你沉淀下去了，也许你不用再为了前进而努力了，但是你却永远见不到阳光了。 最大的感想就是生活态度的启示。人这一生尤其是在我们大学阶段，真的到了一个“坚持下去不是因为我很坚强，而是因为我别无选择”， 适应了这快一年的时间，我还是生活的云里雾里，被周围的风景迷乱了自己的视线，停住了自己前进的脚步，不知道自己该如何进步了，失去理想的人是可悲的，我现在好像处于了迷茫了，不知道自己以后真正想要的是什么，看完这篇文章之后，收到俞敏洪的启示，看书，多看书总是有益的，即使过后你觉得自己会忘但经历了就是不一样。 还有就是交朋友，不要以自己为中心而是要以别人为中心，有服务精神，给别人带来益处，这样才会使别人依赖你，提高自己的重要性，积极面对生活，参与朋友圈，这样会让自己逐渐建立团队精神;应该多交一些能给自己带来某些意义的朋友，像俞敏洪的同班同学王强，自己应该也要发现这样的同学朋友，学习别人的长处，三人行必有我师啊，不要老是生活在自己的圈子里。成功的人都是很会抓住朋友的。
离散数学(大作业)与答案
一、请给出一个集合A，并给出A上既具有对称性，又具有反对称性的关系。（10分）解：A={1,2} R={（1,1），（2,2）} 二、请给出一个集合A，并给出A上既不具有对称性，又不具有反对称性的关系。（10分）集合A={1,2,3} A上关系{<1,2>,<2,1>,<1,3>}，既不具有对称性，又不具有反对称性 三、设A={1，2}，请给出A上的所有关系。（10分） 答：A上的所有关系: 空关系，{<1,1>,<1,2>,<2,1>,<2,2>} {<1,1>} {<1,2>} {<2,1>} {<2,2>} {<1,1>,<1,2>} {<1,1>,<2,1>} {<1,1>,<2,2>} {<1,2>,<2,1>} {<1,2>,<2,2>} {<2,1>,<2,2>} {<1,1>,<1,2>,<2,1>} {<1,1>,<1,2>,<2,2>}
{<1,2>,<2,1>,<2,2>} {<1,1>,<2,1>,<2,2>} 四、设A={1，2，3}，问A 上一共有多少个不同的关系。（10分） 设A={1，2，3}，A 上一共有2^(3^2)=2^9=512个不同的关系。 五、证明： 命题公式G 是恒真的当且仅当在等价于它的合取范式中，每个子句均至少包含一个原子及其否定。（10分） 证明：设公式G 的合取范式为：G ’=G1∧G2∧…∧Gn 若公式G 恒真，则G ’恒真，即子句Gi ；i=1,2,…n 恒真 为其充要条件。 Gi 恒真则其必然有一个原子和它的否定同时出现在Gi 中，也就是说无论一个解释I 使这个原子为1或0 ，Gi 都取1值。 若不然，假设Gi 恒真，但每个原子和其否定都不同时出现在Gi 中。则可以给定一个解释I ，使带否定号的原子为1，不带否定号的原子为0，那么Gi 在解释I 下的取值为0。这与Gi 恒真矛盾。 因此，公式G 是恒真的当且仅当在等价于它的合取范式中，每个子句均至少包含一个原子及其否定。 六、若G=(P ，L)是有限图，设P(G)，L(G)的元数分别为m ，n 。证明：n ≤2m C ，其中2m C 表 示m 中取2的组合数。（10分） 证明：如果G=(P,L)为完全图，即对于任意的两点u 、v （u ≠v ）,都有一条边uv ，则此时对于元数为m 的P(G)，L(G)的元数取值最大为C m 2。因此，若G=(P,L)为一有限图，设P(G)的元数为m ，则有L(G)
俞敏洪创业经历启示
概论作业 商学院 姓名：高翔 班级：人管11-1 学号：201108061031
俞敏洪创业经历启示 俞敏洪出生于1962年10月，在江苏省江阴市接受中小学教育。于1980年考入北京大学西语系。期间患病（肺结核）休学一年，1985年从北京大学毕业，留校担任北京大学外语系教师。1991年9月，俞敏洪从北大辞职，进入民办教育领域，先后在北京市一些民办学校从事教学与管理工作。 1993年11月16日，俞敏洪创办了北京市新东方学校，担任校长。从最初的几十个学生开始了新东方的创业过程。 截止到2000年，新东方学校已经占据了北京约80%，全国50%的出国培训市场，年培训学生数量达20万人次。 新东方目前在上海、广州、武汉、西安、兰州，天津、南京、成都、重庆、沈阳、深圳、长沙、济南、杭州、哈尔滨、太原、石家庄、襄樊、株洲、苏州，荆州，鞍山等地设立了分校，将新东方的精神与教育理念在全国范围内传播。 在2000年为止，俞敏洪在教育过程中出版了数本英语教学与学术著作，其中包括：《GRE词汇精选》（学生称为“红宝书”）《GRE词汇逆序小辞典》《英语词根词缀记忆大全》《英语现代文背诵文选》等，俞敏洪励志类著作包括：《永不言败》《生命如一泓清水》《新东方精神》（策划）等主编了《英语我爱背单词》光盘、《英语GRE词汇大突破》光盘、《GRE模考》光盘、《GMAT模考》光盘等。俞敏洪成为
中国颇有名气的英语教学与管理专家，推动了中国留学教育事业的发展，被社会誉为“留学教父”。他的办学事迹被中外众多报刊及杂志报导。 2000年，俞敏洪及领导团队成立了东方人投资有限公司，向教育产业化运作迈开了一大步。同年，新东方与联想合作，由联想注资5000万，新东方出品牌资源各占50%股份成立了联东伟业科技发展有限公司，专门从事新东方远程教学。这是新东方与外界第一次的正规合作，新东方的教育理念与教育精神通过现代化科技以更快地速度渗透进社会。 2003年成立新东方教育科技集团。现任新东方教育科技集团董事长兼总裁、民盟中央委员、民盟中央教育委员会副主任、中华全国青年联合会委员、中国青年企业家协会副会长。 2006年9月7日，新东方在纽约证券交易所成功上市，开创了中国民办教育发展的新模式，俞敏洪身价暴涨成为中国最富有的教师。报告显示，新东方2007财年第一季（2006年6月1日到8月31日）净营收为4.293亿元，同比增长31.4%；净利润为1.651亿元，同比增长100.8%.目前，新东方占有全国60%以上的出国英语培训市场。 俞敏洪很早就起床。最近上班，他得比平常提前近两个
电大 离散数学作业7答案
离散数学作业7 离散数学数理逻辑部分形成性考核书面作业 本课程形成性考核书面作业共3次，内容主要分别是集合论部分、图论部分、数理逻辑部分的综合练习，基本上是按照考试的题型（除单项选择题外）安排练习题目，目的是通过综合性书面作业，使同学自己检验学习成果，找出掌握的薄弱知识点，重点复习，争取尽快掌握。本次形考书面作业是第三次作业，大家要认真及时地完成数理逻辑部分的综合练习作业。 要求：将此作业用A4纸打印出来，手工书写答题，字迹工整，解答题要有解答过程，要求本学期第17周末前完成并上交任课教师（不收电子稿）。并在07任务界面下方点击“保存”和“交卷”按钮，以便教师评分。 一、填空题 1．命题公式()P Q P →∨的真值是 1或T ． 2．设P ：他生病了，Q ：他出差了．R ：我同意他不参加学习. 则命题“如 果他生病或出差了，我就同意他不参加学习”符号化的结果为 （P ∨Q ）→R ． 3．含有三个命题变项P ，Q ，R 的命题公式P ∧Q 的主析取范式是 (P ∧Q ∧R)∨(P ∧Q ∧?R) ． 4．设P (x )：x 是人，Q (x )：x 去上课，则命题“有人去上课．” 可符号化为 ?x(P(x) ∧Q(x)) ． 5．设个体域D ＝{a , b },那么谓词公式)()(y yB x xA ?∨?消去量词后的等值式为 (A(a) ∨A(b)) ∨((B(a) ∧B(b)) ． 6．设个体域D ＝{1, 2, 3}，A (x )为“x 大于3”，则谓词公式(?x )A (x ) 的真值为 0(F) ． 7．谓词命题公式(?x )((A (x )∧B (x )) ∨C (y ))中的自由变元为 y ． 8．谓词命题公式(?x )(P (x ) →Q (x ) ∨R (x ，y ))中的约束变元为 x ． 三、公式翻译题 1．请将语句“今天是天晴”翻译成命题公式． 设P ：今天是晴天。 姓 名： 学 号： 得 分： 教师签名：
俞敏洪给我的成功启示
俞敏洪给我的成功启示 日期：2010-4-16 期数:346 来源:北华航天报作者:刘清华[字体：大中小] 也许你不知道，叱咤风云个性张扬的新东方校长俞敏洪原来是一个性格非常腼腆的人。有一次他做客大学生就业节目时提到了自己从前的故事。大学时的俞敏洪曾疯狂的暗恋过一个女同学，但那时候的他极度自卑，想到自己出身在农村，学习不好，长相不佳，普通话说得也不行……这样考虑来考虑去就放弃了，只能苦闷的单相思。他说后来脸皮渐渐变厚，渐渐懂事才明白，任何一个女孩子都会愿意听别人说：“我爱你”的，因为多一个人爱自己总比少一个人爱好，即便你可能真是一个“癞蛤蟆”。俞敏洪说，其实追求一个女孩子，就算是十次都失败了也没关系。因为实际上在你追求她之前，这个女孩也不属于你，追求不成，你也没有丢失什么。但是，万一她答应你，你就会拥有一段美好的姻缘。 听完这席话，为俞敏洪的风趣幽默叫好之余，我也多了几分感触。是的，很多人陷在爱情里只注重情感的满足和感官的享受，或是喜悦得忘乎所以，或是伤感得糊里糊涂，无论处于起初的追求阶段，还是两个人分开之后的日子，都往往忽略过程中所包含的智慧和体验。虽然只是一次小小的追爱过程，但相对于结果，其实“勇敢面对、不怕拒绝、坚韧不拔和适当放弃”都会是可以收获的财富。 不仅仅是爱情，其实任何事情也是这样。无论事情的结果是好的还是坏的，是不是如你所愿，只要你敢于去选择，并用心体会和付出，就会帮助自己不断地积累经验，提升能力，增加成功几率。 谈到对大学生们的期望，俞敏洪说：当代大学生最应该敢于主动面对挫折，着重锻炼心理承受力。就像我们平时看到的面粉，如果什么都不加，一拍就散了，但如果加了水，和一下，情况就会好很多，再随着外力的帮助，它会变得坚硬而富有韧性。他说，年轻人要想成就事业，一定要“有目标、沉住气、悄悄干”，在过程中要保有激情，保有信念，不轻易失望，不轻易放弃。做到这些，才能在奋斗的道路上保持不竭的动力。 他的这番说的确实实在在，充满道理。其实，现在的我们在面对很多事情的时候就是这样的，有时候过于小心谨慎，有时候又头脑发热，盲目的选择，遇到挫折不知所措，小成即得意忘形，小败则妄自菲薄。说白了，就是怕承担失败的责任，也缺乏面对困难的勇气。俞敏洪用自己一次失败的爱情心路给了我
离散数学作业答案完整版
离散数学作业答案 HEN system office room 【HEN16H-HENS2AHENS8Q8-HENH1688】
离散数学集合论部分形成性考核书面作 业 本课程形成性考核书面作业共3次，内容主要分别是集合论部分、图论部分、数 理逻辑部分的综合练习，基本上是按照考试的题型（除单项选择题外）安排练习题 目，目的是通过综合性书面作业，使同学自己检验学习成果，找出掌握的薄弱知识 点，重点复习，争取尽快掌握。本次形考书面作业是第一次作业，大家要认真及时地 完成集合论部分的综合练习作业。 要求：将此作业用A4纸打印出来，手工书写答题，字迹工整，解答题要有解答 过程，要求本学期第11周末前完成并上交任课教师（不收电子稿）。并在03任务界 面下方点击“保存”和“交卷”按钮，完成并上交任课教师。 一、填空题 1．设集合{1,2,3},{1,2} ==，则P(A)- A B P(B )={{3},{1,3},{2,3},{1,2,3}}，A? B={<1,1>,<1,2>,<2,1>,<2,2>,<3,1>,<3,2>} ． 2．设集合A有10个元素，那么A的幂集合P(A)的元素个数为 1024 ． 3．设集合A={0, 1, 2, 3}，B={2, 3, 4, 5}，R是A到B的二元关系， 则R的有序对集合为{<2,2>,<2,3>,<3,2>,<3,3>} ． 4．设集合A={1, 2, 3, 4 }，B={6, 8, 12}，A到B的二元关系 R＝} ∈ y x∈ y < > = {B , , x , 2 y A x 那么R－1＝{<6,3>,<8,4>} 5．设集合A=｛a, b, c, d｝，A上的二元关系R={
俞敏洪大学生励志故事及感悟
俞敏洪大学生励志故事及感悟 很少有大学老师在学生上大学的第一天就告诉大家：同学们，你们上大学的最终目的就是为了使自己生存得更好，而使你生存得更好的唯一办法，就是你毕业的时候要找到一份好工作。没有多少老师对于学生未来的就业是真正关心的，只关心学生是否在学他教的东西，告诉学生这个东西背出来多么重要，那个原理背出来多么重要，考试多么重要，而考试本身又是跟现实脱节的，这样一来，整个教育的方针是有问题的。这个方针的问题还体现在对大学生心态的培养上面，使很多大学生在毕业之前并没有做好工作的准备，很多学生到三四年级时突然醒悟过来，发现自己找不到工作，然后就惊慌失措不知如何是好。考研人数的急剧上升，实际上是这种现象的一种结果。我问过不少考研的学生，为什么考研，他们的理由非常简单：反正到社会上也是晃荡，不知道自己干什么，所以干脆就考个研究生，晃荡三年再说，也许三年之后就晃荡出个感觉来了！但是如果是因为找不到工作而上研究生，对所学的专业并不是很感兴趣，而中国的研究生学习相对来说又比较松散，结果是很多人研究生三年过得比本科四年还要糟糕，造成研
究生毕业之后人才就业出口更加狭窄和拥挤。现在研究生和大学本科生的同时扩招导致的结果是：在两到三年以后，研究生将会和大学生拼命抢夺就业市场，而且从高端不断往低端走，造成就业形势更加严峻！ 我一直把职业之路分成三个步骤，这三个步骤叫就业、职业和事业。有一件事我们千万不能做，就是失业。对于很多学生来说，谈事业目前离你们还太远，真正要谈的是失业的问题。要想不失业就要从就业做起。 什么叫就业？我下了一个定义，就是找一份工作，不管你喜欢不喜欢干，你能干上这份工作，就可以赚钱，不至于再花父母的钱，这就叫就业。22岁以前父母给你经济资助帮助你完成大学教育，如果说这是父母的应尽之职，那么到了22岁以后，大学毕业了，不管你是读书上研究生，还是工作，如果再多花父母一分钱都是不应该的。人就像动物一样，到了一定的时候，必须要出去养活自己。我看过一部电视片，老鹰看到小鹰会飞的那一刻就再也不会去理睬那只小鹰了，一定要让它飞出去。中国的父母在这方面做得远远不够。有钱的父母更加糟糕，孩子找不到工作，那就算了，继续给他钱吧！结果孩子的独立生存能力和奋斗能力越来越差，父母不知不觉剥夺了孩子们成长的权利，使孩子们渐渐失去成长的
公务员奖励暂行办法
公务员奖励暂行办法 第一条为了充分调动国家公务员的积极性和创造性，鼓励和引导国家公务员忠于职守，勤奋工作，廉洁从政，根据《国家公务员暂行条例》和《国家公务员奖励暂行规定》，结合本市实际，制定本办法。 第二条对国家公务员的奖励，要坚持精神鼓励与物质奖励相结合，以精神奖励为主的原则。第二章奖励的种类和条件 第三条对国家公务员的奖励分为嘉奖，记三等功、二等功、一等功，授予荣誉称号。 第四条国家公务员有下列表现之一者，应当予以奖励： （一）忠于职守，积极工作，成绩显著的； （二）遵守纪律，廉洁奉公，作风正派，办事公道，起模范作用的； （三）在增进民族团结，维护社会稳定方面做出突出贡献的； （四）在社会主义精神文明建设方面做出突出贡献的； （五）在工作中有发明、创造或者提出合理化建议，为国家和本市取得显著经济效益和社会效益的； （六）爱护公共财产，节约国家资财，有突出成绩的； （七）防止或者挽救事故有功，使国家和人民群众利益免受或者减少损失的； （八）在抢险、救灾等特定环境中奋不顾身，做出贡献的； （九）见义勇为，舍己救人，维护社会公德和社会治安，表现突出的； （十）同违法、违纪行为作斗争，有功绩的； （十一）在对外交往中，为国家争得荣誉和利益的； （十二）有其他功绩的。 对在工作中取得优良成绩，在年度考核中被评为优秀或者在其他方面做出成绩的，应当给予嘉奖； 对在工作中取得显著成绩，在本单位表现突出的，应当给予记三等功； 对在工作中做出较大贡献，在本系统具有一定影响或者有其他突出事迹的，可以给予记二等功； 对在工作中做出重大贡献，在全市或者全国有重大影响的，或者有其他显著事迹的，可以给予记一等功； 对功绩卓著，有特殊贡献的，可以授予荣誉称号。 第三章奖励程序和批准权限
离散数学作业答案
第一章 1.假定A是ECNU二年级的学生集合，B是ECNU必须学离散数学的学生的集合。请用A 和B表示ECNU不必学习离散数学的二年级的学生的集合。 2.试求： (1)P(φ) (2)P(P(φ)) (3)P(P(P(φ))) 3.在1~200的正整数中，能被3或5整除，但不能被15整除的正整数共有多少个？ 能被5整除的有40个， 能被15整除的有13个， ∴能被3或5整除，但不能被15整除的正整数共有 66-13+40-13=80个。 第三章 1.下列语句是命题吗？ (1)2是正数吗？ (2)x2+x+1=0。 (3)我要上学。 (4)明年2月1日下雨。 (5)如果股票涨了，那么我就赚钱。 2.请用自然语言表达命题(p?→r)∨(q?→r)，其中p、q、r为如下命题： p：你得流感了 q：你错过了最后的考试
3.通过真值表求p→(p∧(q→p))的主析取范式和主合取范式。 4.给出p→(q→s),q,p∨?r?r→s的形式证明。 第四章 1.将?x(C(x)∨?y(C(y)∧F(x,y)))翻译成汉语，其中C(x)表示x有电脑，F(x,y) 表示x和y是同 班同学，个体域是学校全体学生的集合。 解： 学校的全体学生要么自己有电脑，要么其同班同学有电脑。 2.构造?x(P(x)∨Q(x)),?x(Q(x)→?R(x)),?xR(x)??xP(x)的形式证明。 解： ①?xR(x) 前提引入 ②R(e) ①US规则 ③?x(Q(x)→?R(x)) 前提引入 ④Q(e) →?R(e) ③US规则 ⑤?Q (e) ②④析取三段论 ⑥?x(P(x)∨Q(x)) 前提引入 ⑦P(e) ∨Q(e) ⑥US规则 ⑧P(e) ⑤⑦析取三段论 ⑨?x (P(x)) ⑧EG规则 第五章
俞敏洪《我们》观后感
《我们》观后感 在喻文德老师的推荐下，我去观看了由《新东方》教育集团创始人俞敏洪老师在中央电视台的《我们》栏目关于大学生就业的演讲。感觉学到了很多做人做事和学习上种种让人深思的知识。 俞敏洪和印象中的一样，很幽默，演讲的也非常有感染力。作为新东方的创始人，俞敏洪是经历磨练才获得心在成就，曾经三次参加高考而最终考入北京，这需要怎样的勇气和意志，使我对俞敏洪肃然起敬。 我对自己的大学生活也有所感悟。大学两年的光阴，等到大学毕业时，回首看看大学两年，那将会是怎样的空虚和叹惋，所以说现在应该珍惜在大学里的每一分每一秒，充实自己的大学生活，让大学的生活充满意义。 俞敏洪在讲座中提到，要多看书，这是一个丰富自己的知识和充实自己大学生的一个很好的方式，有些人生的真谛和哲理只有通过读书才能领悟到，所以说读书能改善一个人的修养，会使一个人的生活趋向自我的高远。 舍与得，是本次讲座给我的另一大触动，就是在生活中如果想要得到一样东西，就必须要舍弃另外一些东西，鱼和熊掌不能兼得。当然，我想如果说想要得到一样东西，就会得到你想的东西，它还需要你的付出和努力，这就是我对舍与得的感悟。 还有，俞敏洪的经典理论：人的生活方向有两种;第一种方式是像草一样活着，你尽管活着，每年还在成长，但是你毕竟是一棵小草，你吸收雨露阳光。但是长不大，人们踩过你而不会以你的痛苦而怜悯你，因为人们本身就没有看到你。我们应该像大树一样的活着，即使被埋在泥土间，你依然能吸收土地养分，成长起来。当长成参天大树以后，遥远的地方，人们就能看到你，走进你，给人一片绿色，或者是美丽的风景，死了就是栋梁之才，活着死了都有用。所以说我们现在就应该埋下树的种子，然后吸收土地的养分而茁壮成长，给人带来绿色！还有，我们应该有水一样的精神，为了奔向大海而奔流不息，不能像泥沙一样沉淀下去，那样我们是不用再继续努力奔向大海了，但却永远见不到阳光了，人在岁月的长河就应该有水的精神，不可以像泥沙那样沉淀下去！ 俞老师也曾经告诉我们要交朋友，交好的朋友。 大学时代的确没有那么多的功利，社会上的“功利现象”是怎样的，是个什么样的程度，我不清楚，不过，大二了，该出去走走了，到社会上混混，了解了解“功利现象”，了解了
集体一等功事迹材料
集体一等功事迹材料 篇一：石灰炉车间集体一等功申报材料定 中铝山西企业集体一等功申报材料 ——第一氧化铝厂石灰炉车间 今年以来，第一氧化铝厂石灰炉车间积极贯彻落实企业两级“双代会”精神，扎实开展“转观念、抓改革、调结构、促发展”主题实践活动，加强管理，深挖内潜，充分发挥科学技术的支撑作用，并取得阶段性成效，为山西企业降本增盈工作做出了积极贡献。 一、延长收尘布袋使用寿命，大幅度降低维修材料费。 为了延长炉气净化收尘布袋使用寿命，今年以来，车间组织技术人员经多次试验,决定将炉气净化收尘的10个收尘仓隔离5个,这样布袋的使用周期就延长了一倍,不仅节约了维修更换费用.而且降低了引风机的阻力,节约了电耗。仅材料费用每年可节约50960元。 二、实行收尘设施分段运行，节电效果显著。 为了进一步节能降耗，车间根据生产实际情况，规定F2、F3收尘与上料系统同时开停车，大大降低了F2、F3收尘运行时间，平均每天少开车12小时。这样，F2（功率90Kw）和F3（功率75Kw）每天节电大约1980Kw／ｈ。 三、精心组织，5石灰炉比原计划提前6天实现并气供灰。 根据生产需要，5石灰炉于6月15日，一次点火成功。在5石灰炉
的点火、烘炉期间，车间选取有经验的技术人员24小时吃住在现场，跟班作业，不畏天气炎热带来的不利因-1-### 素，每天上下50多米高的炉顶，观察火势，调整炉况，严格按烘炉曲线控制，并且实施“及时发现问题、及时协调处理和及时解决问题”的“三及时”措施，对打溜门、大转盘、扇形阀等暴露出的多项问题进行汇总上报处理，使5炉系统逐步完善，点火和烘炉工作顺利进行。6月22日，5石灰炉比原计划提前6天实现并气供灰。 四、加强形势宣传教育，确保生产经营稳定。 面临严峻的生产形势，今年以来，石灰炉车间通过加强形势宣传教育，不断发挥员工潜能，充分调动职工积极性，要求“职能人员走出办公室，操作人员走出操作室”，从作业长到操作工加强设备点检、润滑、紧固、维护、保养等工作；坚持每周一、四开展综合大检查；针对炉顶、卷扬系统等设备容易发故障点进行诊断和处理，增加巡检次数，要求每天的白班人员必须登炉检查，并将检查问题上报车间及时处理，使原来平均每班有3-4个故障降低为每周1-2个问题，保证了炉子的长周期运行。 五、严抓技术操作，确保指标稳中求升。 今年以来，车间针对设备系统暴露出的部分问题给操作带来难度的实际情况，要求加大炉子的调整和物料检查的次数，关注型煤和大块质量，由原来两个小时检查一次变为一个小时检查一次，督促司炉工对顶温顶压、焦比进行及时准确的调整，保证石灰质量，使石灰分解率达到90%以上，均-2-##
离散数学作业标准答案
离散数学作业 一、选择题 1、下列语句中哪个是真命题（C ）。 A ．我正在说谎。 B ．如果1+2=3，那么雪是黑色的。 C ．如果1+2=5，那么雪是白色的。 D ．严禁吸烟！ 2、设命题公式))((r q p p G →∧→=，则G 是（ C ）。 A. 恒假的 B. 恒真的 C. 可满足的 D. 析取范式 3、谓词公式),,(),,(z y x yG x z y x F ??→中的变元x （ C ）。 A ．是自由变元但不是约束变元 B ．既不是自由变元又不是约束变元 C ．既是自由变元又是约束变元 D ．是约束变元但不是自由变元 4、设A={1，2，3}，则下列关系R 不是等价关系的是（C ） A ．R={<1，1>，<2，2>，<3，3>} B ．R={<1，1>，<2，2>，<3，3>，<2，3>，<3，2>} C ．R={<1，1>，<2，2>，<3，3>，<1，4>} D ．R={<1，1>，<2，2>，<3，3>，<1，2>，<1，3>，<2，3>，<2，1>， <3，1>，<3，2>} 5、设R 为实数集，映射σ=R →R ，σ（x ）= -x 2+2x-1，则σ是（ D ）。 A ．单射而非满射 B ．满射而非单射 C ．双射 D ．既不是单射，也不是满射 6、下列二元运算在所给的集合上不封闭的是（ D ） A. S={2x-1|x ∈Z +}，S 关于普通的乘法运算 B. S={0，1}，S 关于普通的乘法运算 C. 整数集合Z 和普通的减法运算 D. S={x | x=2n ，n ∈Z +}，S 关于普通的加法运算 7、*运算如下表所示，哪个能使（{a,b}，*）成为含幺元半群（ D ） b a b b a a b a * b b b a a a b a * a a b a a a b a * a b b b a a b a * A B C D 8、下列图中是欧拉图的是（ A ）。
俞敏洪创业启示录
读《俞敏洪创业启示录》有感 俞敏洪以其独有的眼光，以其难以复制的成功，站在了中国教育的制高点上。他的为人处世的学问，将始终值得我们学习借鉴。或许，我们很难企及他的高度，但我们可以不断地提升自己的高度。 于己：做事像山，做人像水。 1.要有明确的目标，俞敏洪的树草理论启示我们，要有树的标准，虽然草也有其自我实现的价值，但你若不甘于平庸，那么你要做的应该是一棵树，拥有树的种子，你便确定了自己的方向。正确的自我定位，弥足重要。我们这个年龄是该考虑自己的最高理念的时候了，总该有一个自己一生为之奋斗的目标，而这，会让你不断为之储备积累。 2将大目标细分为一个个小目标，从而在一步步中，在一段段时间内实现。小目标要为最终的目标服务，切不可脱离。 3.要有坚实的理想，不论处境有多难，不论情况有多糟，为自己找到努力的依据，找到努力的希望，并矢志不渝的坚持下去，以苦为乐是一种态度。 4.找到自己的不足，不断地弥补它们，直到你实现自己蜕变，实现自我的提升。不断提高自己的标准，把优秀作为一种习惯。 5.一定要有恒心，万事只怕时间，只怕一个恒久，不要轻易说放弃。 6.做人要学会迂回，学会宽容，虚心地看待周围的人和事。 7.保持冷静，控制情绪，能忍受孤独与失败。 8.能正确的估量，对于自我的认知，对于失败的结果都要有正确的心理预期，自信而理性地冒险。 与人： 1.要懂得分享，愿意让利，懂得散财聚人的道理。 2.要能容纳他人的优秀，好的领导者不一定是最强的，但一定是能聚心齐力的人，发扬他人的优点，做好串起珍珠的绳子即好。 3.要敢于接受批评，让大家表达不满，即可凝聚力量。 4.用人要敢用其长处，并通过制约规则限制其短处，不能因为他的缺点而抛却其优势。 5.要形成企业的文化，共同的目标，为之而共同努力。 综上：目标+坚持+虚心+分享+乐观+冷静+自我认知+自我提升+甘于寂寞+扬长避短
离散数学 作业及答案
2011-2012学年第一学期离散数学作业及参考答案---信息安全10级5-1 1.利用素因子分解法求2545与360的最大公约数。 解：掌握两点：(1) 如何进行素因子分解 从最小素数2的素数去除n。 (2) 求最大公约数的方法 gcd(a,b) = p1min(a1,b1)p2min(a2,b2)pn min(an,bn) 360=2332515090 2545=2030515091 gcd(2545,360) =2030515090=5 2.求487与468的最小公倍数。 解：掌握两点：(1) 如何进行素因子分解 从最小素数2的素数去除n。 (2) 求最小公倍数的方法 lcm(a,b) = p1max(a1,b1)p2max(a2,b2)pn max(an,bn) ab=gcd(a, b)﹡lcm (a, b) 487是质数，因此gcd(487,468)=1 lcm(487,468)= (487*468)/1=487*468=227916 3.设n是正整数，证明：6|n(n+1)(2n+1) 证明：用数学归纳法： 归纳基础：当n=1时，n(n+1)(2n+1)=1*2*3=6，6|6 归纳假设：假设当n=m时，6|m(m+1)(2m+1) 归纳推导：当n=m+1时， n(n+1)(2n+1)=(m+1)(m+1+1)[2(m+1)+1] =(m+1)(m+2)(2m+3) = m(m+1)(2m+3)+2(m+1)(2m+3) = m(m+1)(2m+1+2)+2(m+1)(2m+3) = m(m+1)(2m+1)+2 m(m+1)+ 2(m+1)(2m+3) = m(m+1)(2m+1)+ 2(m+1)(m+2m+3) = m(m+1)(2m+1)+ 2(m+1)(3m+3) = m(m+1)(2m+1)+ 6(m+1)2 因为由假设6|m(m+1)(2m+1)成立。 而6|6(m+1)2 所以6|m(m+1)(2m+1)+ 6(m+1)2 故当n=m+1时，命题亦成立。 所以6| n(n + 1)(2n + 1) 5-2 1 已知 6x ≡7 (mod 23),下列式子成立的是( D ): A. x ≡7 (mod 23) B. x ≡8 (mod 23) C. x ≡6 (mod 23) D. x ≡5 (mod 23) 2 如果a ≡b (mod m) , c是任意整数，则（A ）：
某局长一等功报功申报材料
某局长一等功报功申报材料 ***，男，1965年出生，汉族，大学文化，中共党员，二级警督。**公安分局党委委员，分局副局长，分管刑侦、缉毒工作。***同志1985年参加工作，从一位普通民警到刑事侦查指挥员，多年来，他与战友们一道出生入死，身经百战，与犯罪分子周旋于每一个日出日落，他用血肉之躯直面犯罪分子的危险与狡诈。他凭着对刑侦工作的热爱和对公安事业的执著追求，用青春和生命丈量着刑侦工作的艰辛和快乐，诠释着奉献者的给予与获得，展示了一个共产党人、人民警察的伟大情怀和崇高境界。在今年侦破公安部挂牌督办“2.25”系列强奸、抢劫、杀人案件时，他塌实的工作作风，敏锐的侦查视角，正确无误的临阵指挥，淋漓尽致的展现了当代优秀公安指挥员的杰出风采。 2000年5月20日上午11时许，*市**区公安分局接到报案称：*乡*村一12岁女孩吴鹏飞被人强奸，后将其头朝下栽入水缸中溺水死亡。此案发生后，时任**区公安分局副局长的***高度重视，立即抽调人员组成专案组，对案件展开了长时间的侦查，他们从发案地周围村庄、单位中入手，走街串户，认真排查每一
个可疑人员，同时运用技术手段对几年来我区周边发生的强奸案件进行指纹、DNA 比对，均无收效。 2016年1月2日至2月25日，乌兰察布市察右前旗、集宁区发生“2.25”系列强奸、抢劫、杀人案件，2016年5月1日经公安部DNA认定，“2.25”案件与我局“2000.5.20”强奸杀人案系同一人所为，“5.20”案与“2.25”案并案侦查。 案件的并案成功，给***侦破“5.20”案件增强了必胜的信心，他在原有办案骨干人员的基础上又抽调经验丰富的侦查员成立新的专案组。 根据“2.25”系列强奸抢劫杀人案件犯罪嫌疑人所具备的条件，结合“5.20”强奸杀人案，他与专案组成员认真分析研究制定新的侦查方案。重新分布侦查力量，通过“2.25”模拟画像找人，向周边7个村庄及驻区单位延伸对符合案件画像条件以及具备案件行为特征和职业特征的人，进行逐人逐户的排查。他多次和侦查人员强调,一定要细致,不能遗漏任何一条线索,正是这种谨慎的工作作风为案件的最终侦破打下了基础。在此同时,他还亲自深入一线，吃在一线,住在一线,充分发动和依靠群众，用责任心和真情感动着群众。期间,他多次召集相关乡镇